Аналогичного уравнению

Угловая скорость й2 находится из аналогичного уравнения

Физическая интерпретация функций vr и в становится ясной при применении уравнений (96) к опытам на релаксацию (постоянная деформация) при одноосном растяжении и при чистом сдвиге. В первом случае все напряжения (и их изображения. Лапласа) равны нулю, кроме ох; тогда в силу уравнения (96а) и аналогичного уравнения для ё22

Уравнение (4) отличается от аналогичного уравнения в изотропном случае тем, что (1) в случае изотропии параметр материала F представляет собой единственную скалярную константу, тогда как при учете анизотропии прочностных свойств F должно быть совокупностью многих параметров, инвариантных относительно преобразований системы координат; (2) замена инвариантов напряжений инвариантами соответствующего девиатора недопустима, поскольку в случае анизотропных материалов независимость критерия текучести от гидростатического давления физически необоснованна. Эти различия являются причиной того, что в случае анизотропии прочностных свойств оказываются неприемлемыми многие из физических соображений, использованных ранее для изотропного материала. В самом деле, в разд. II, В, 5 будет показано, что критерии типа (4) приводят к неоправданным алгебраическим усложнениям.

Аналогичную оценку можно получить для времени достижения экстремальной деформации (е*). Из уравнений состояния партии металла, близкой по свойствам к среднемарочным характеристикам, уравнения (3.16), вытекает, что ?*=!%, из аналогичного уравнения партии металла, по механическим свойствам близкой к нижнему пределу ТУ, получено, что г-*=0,5%.

Из аналогичного уравнения для четвертого этапа можно записать условие невозможности окончания этого этапа, т. е. условие того, что переходный процесс закончится на четвертом этапе. Это условие имеет вид неравенства

и аналогичного уравнения для зоны шва при следующих условиях: идеального термического контакта между слоями металла и воздуха

Переход к переменной ? позволяет решать уравнение (4-6-62) независимо от аналогичного уравнения для конденсата.

Это дифференциальное уравнение движения влаги в рабочем колесе отличается от аналогичного уравнения в направляющем аппарате дополнительными членами, выражающими центростремительную и кориолисову силы.

где а?5 — тензор напряжений; f— внешняя сила; Л; — часть произвольной ловерхности, охватывающая объем V и совпадающая с поверхностью пор. Это уравнение движения в пористой среде отличается от аналогичного уравнения сплошной «реды наличием дополнительного члена (третий член справа).

и вычтем соответственно (VI 1.2) из (VI. 37) и (VII. 12) из аналогичного уравнения, характеризующего поле точных значений функции в. После преобразования получим

а время хода вниз определяется из аналогичного уравнения тх = Сх

Графическое решение этого уравнения показано на рис. 13.12, б. Если уравновешивающей будет не сила, а пара сил, то величина уравновешивающего момента Му определится из уравнения, аналогичного уравнению (13.21):

Графическое решение этого уравнения показано на рис. 13.12, б. Если уравновешивающей будет не сила, а пара сил, то величина уравновешивающего момента Му определится из уравнения, аналогичного уравнению (13.21):

Далее откладываем отрезок nib = a*B/iia, изображающий касательное ускорение точки В, и получаем вектор полного ускорения точки ав. Ускорение точки С находим из уравнения, аналогичного уравнению (4.9) с разделением каждого ускорения на нормальную и касательную составляющие:

Для перехода к следующим звеньям механизма надо определить скорость точки Е. Эту скорость находим из векторного уравнения, аналогичного уравнению (2.23):

Ускорение точки С находим из уравнения, аналогичного уравнению (2.23), с разделением каждого ускорения на нормальную и касательную составляющие:

которая сильно зависит от плотности. В связи с этим представляют интерес данные Дикенсона и др. [20]. Они обнаружили, что в экспериментальном котле на закритических параметрах максимальное отложение и перегрев происходят в псевдокритической точке, вычисленной для ядра потока. Этот вывод вытекает и из уравнения (2.20), справедливого для жидкости при закритических параметрах и аналогичного уравнению (2.15) для случая кипения при докритических параметрах теплоносителя:

В ноябре 1912 г. на заседании Французского физического общества сделал свой доклад по проблемам теоретической космонавтики Р. Эсно-Пельтри (доклад был опубликован в 1913 г. [12]). В работе был дан вывод уравнения движения ракеты (по существу, аналогичного уравнению Циолковского), сделан анализ энергетических затрат, необходимых для отрыва ракетного снаряда от Земли и совершения им перелета на Луну (с посадкой). Приняв максимальную перегрузку при разгоне ракеты равной i,ig и очень низкое отношение масс одноступенчатой ракеты, Эсно-Пельт-ри получил очень высокую потребную скорость истечения, практически нереальную для химических топлив. В результате был сделан вывод, что перелет на Луну или планеты возможен лишь с использованием радия,

Вероятность того, что ошибка среднего арифметического Дя находится в интервале ( — А, А), записывается в виде уравнения, аналогичного уравнению ошибки единичного наблюдения:

Этот вывод можно сделать также путем анализа приводимого ниже уравнения (147), аналогичного уравнению (134):

аналогичного уравнению (3.40), используется процедура BANDS, реализующая метод Гаусса с обратным ходом.

Случай 2. Предположим, что спектр излучения тел разбит на т участков (ДЯ)г, для каждого из которых известны зависимости (еХ])г = /(Я)г и (еХ2), = /(Я)?. Результирующее излучение поверхности Ft в пределах одного спектрального участка (ДЯ)< определится из уравнения, аналогичного уравнению (14-6):