Аналогично находится

Аналогично находятся полные сейсмические силы в точке К, вызванные перемещениями опорного контура по осям X и Y;

Аналогично находятся выходное сечение рабочего сопла и равная ему пло.цадь, занимаемая рабочим потоком во входном сочсн:'и камеры смешения 2-2:

По уравнениям (2.9) можно найти координаты любых точек на звене 3 и, следовательно, полностью определить его положение. Аналогично находятся взаимные положения любых других звеньев механизма, причем искомые величины всегда находятся из системы линейных уравнений. Если в механизме, кроме вра«

а центр находится в точке Ог с координатами av = 1/2 (ст2 + as), TV = 0. Аналогично находятся радиусы еще двух окружностей

Ф(6) = «24 (82е - 40zV2 + 15г2г4) + аов (962е - ЗбОг4/-2 + 15г«). (9.163) Аналогично находятся и остальные полиномы из числа (9.158):

При этом имеется в виду, что г)0 (0) = % (0) = % (0) = 1. Из (12:182) находим R! и УИХ. Аналогично находятся и R2 u М2.. .

Обращаем внимание на то, что здесь w — площадь произвольной по виду эпюры, а ц — ордината в линейной вдоль всего стержня эпюре. Аналогично находятся и все остальные интегралы в формуле Мора.

2л == 2л (0 = а (ф cos ф — ф2 sin ф). Аналогично находятся проекции ускорений точки D:

Аналогично находятся / (5), / (6) ... выполнением только сложения.

Аналогично находятся /(5), /(6} ... выполнением только сложения.

Выше было указано, что отрезок d14n4 = Rde определяет равнодействующую реакции во внутренних шарнирах D и Е. Таким образом, для определения полных реакций в шарнирах С и D построение третьей диады CDS12 не требуется. Для этого достаточно известную равнодействующую Rde отложить по величине и направлению от точки Е. В этом случае отрезок d'24n = D будет равен реакции во внутреннем шарнире D. Откладывая в свою очередь отточки d^ величину силы К3, находим реакцию С. Аналогично находятся реакции в шарнирах Е, В и F, А.

В эвольвентном зацеплении линией зацепления является сама образующая, или производящая, прямая. Началом и концом зацепления на этой линии (рис. 6.7) будут точки а и Ь, определяемые пересечением окружностей вершин зубьев с прямой пп. Участок ab = ga является рабочей частью линии зацепления, а весь отрезок AB — g, измеряемый между точками касания образующей прямой пп,—предельной длиной линии зяцепления. Чтобы получить точку на профиле зуба второго колеса, соприкасающуюся с крайней точкой головки зуба первого колеса, нужно радиусом OJ) сделать засечку на профиле зуба второго колеса. Следовательно, рабочей частью профиля зуба второго колеса будет заштрихованная на рис. 6.7 часть. Аналогично находится рабочая часть профиля зуба первого колеса. Предельная длина линии зацепления АВ, при которой используется полная возможная длина эвольвентных профилей, ограничена точками касания образующей прямой пп с основными окружностями, так как начальные точки эвольвент находятся на этих окружностях.

где имеются две неизвестные скалярные величины RnB и RD — Ro. Отложив векторы заданных сил Q2[/, 2] и Q3[2, 3], откладываем рассчитанный вектор /?в[4', /], после чего из свободных концов двух крайних векторов проводим направления R'fc, параллельно ВС, и RD, перпендикулярно tt до пересечения их в точке 4. Этим определяются RnD[4' , 4], RB[4, 1] и RD[3, 4] (рис. 8.16, б). Аналогично находится вектор R23[2, 4] или ^32 [4, 2]. Положение

чаемой газом энергии, которая поглощается стенкой. Аналогично находится часть излучаемой стенкой энергии, которая поглощается газом E^/^aoT*,/^., + + Д — ?с1/4,). Плотность потока результирующего излучения между газом и оболочкой определится разностью этих сумм :

Аналогично находится удельный расход энергии в тепловом насосе, в котором путем использования теп-

ны). В таком случае Ег перемещается по дуге радиуса ОгЕг, а точка EI — по дуге радиуса ОгЕ[. Точка ?J пересечения этих дуг принадлежит линии зацепления. Аналогично находится точка Е\ линии зацепления, в которой сопрягаются точки ?2 и ?2. Соединяя Е', E°i, Е\ ... плавной кривой, получаем линию зацепления профилей.

где vi — скорость точки приложения силы F/, о/ — угловая скорость звена (', М, — момент пары сил, приложенной к звену i. Аналогично находится приведенная сила

Аналогично находится эйлерова сила и при большем количестве участков с различными, но постоянными в пределах каждого участка значениями момента инерции площади поперечного сечения стержня. При этом уместно применять метод начальных параметров.

Аналогично находится

Таким же образом можно составить выражение для к. п. д., когда водило в механизме является ведомым звеном и момент М0, приложенный к нему, представляет собой момент полезного сопротивления; аналогично находится выражение для к. п. д. в случае дифференциальных механизмов с возвратными передачами.

Для нахождения наибольшего значения функции, заданной в некоторой области, надо найти ее максимумы внутри области и сравнить их со значениями на контуре. Наибольшее из всех этих значений и будет наибольшим значением функции в данной области. Аналогично находится и наименьшее значение функции в данной области.

Для нахождения наибольшего значения функции, заданной в некоторой области, надо найти ее максимумы внутри области и сравнить их со значениями на контуре. Наибольшее из всех этих значений и будет наибольшим значением функции в данной области. Аналогично находится и наименьшее значение функции в данной области.