Аналогично получаются

Для вывода уравнений движения локальные перемещения, определяемые равенством (28), подставляются в соотношения упругости для волокон и связующего. Плотность энергии деформации в каждом элементе интегрируется по локальным координатам (при фиксированном х) и для того, чтобы получить плотность энергии деформации V (ц, Ф) в точке х, делится на объем элемента. Аналогично получается плотность кинетической энергии Т (и, Ф) в точке х. Уравнения движения и граничные условия записываются с помощью принципа Гамильтона в виде

как функции независимого переменного ф! и постоянных параметров механизма. При a =f= 0 аналогично получается

4. Аналогично получается общий интеграл уравнения F (у, р) = 0, если переменные у, р допускают параметрическое представление у — и(1), p = v(t), причём F\u(t), v(t)} = (). Диференцируя по .х соотношение у — и (t), получим дкференциальное уравнение, связывающее переменные х, t, которое имеет общий интеграл

В случае объёмного напряжённого состояния аналогично получается [16]:

4. Аналогично получается общее решение уравнения в случае, когда

4. Аналогично получается общее решение уравнения в случае, когда

Аналогично получается интегральное уравнение энергии для бинарного пограничного слоя. С учетом уравнения (1-50), умноженного на и, интегрирование уравнения (11-11) по толщине пограничного слоя дает:

По такой схеме можно получать наплавленные слои любой композиции, хотя при этом необходимо учитывать и возможность образования трещин в слое или по зоне сплавления. В качестве присадки при аргонодуговой наплавке можно использовать спеченные из порошков прутки. Аналогично получается соединение и при плазменной наплавке при го-

меров. (т. !е. при относительно более толстых листах) должны также реагировать на затяжку, но с меньшим выигрышем в выносливости. Аналогично получается повышение выносливости при предварительной затяжке болтов в многоболтовых соединениях; некоторые улучшения в конструкции соединений, вытекающие отсюда, рассматриваются в разд. 10,10—10.12.

Аналогично получается следующее соотношение для определения интервала времени между превышениями (выбросами) на уровне х0

Аналогично получается соотношение для определения интервала времени между превышениями уровня х0:

Аналогично получается приближенное выражение для дисперсии.

Аналогично получаются формулы

решением которой являются значения коэффициентов а\ = \i\ — — PuVblol и &i = Hu/°"i- Аналогично получаются значения второй пары неизвестных коэффициентов а2 = \iz— ^u[Ai/a2 и ^2 = Ци/°1- Подставляя их в уравнения для прямых, получим, что линии среднеквадратичной регрессии однозначно записываются через первые центральные моменты распределения (AI, ^2) of, of, ^u и в точности совпадают с прямыми (2.31). Из этого следует, в частности, что если линии регрессии двух сигналов являются прямыми линиями, то они неотличимы от линий среднеквадратичной регрессии (2.31).

Аналогично получаются выражения дли скорости И ускорения какой-либо точки М, принадлежащей звену k, представленные в функциях обобщенной координаты т, Такие выражения получаются в результате дифференцирования радиуса-вектора гм точки М по времени.

Если изучается и переходной процесс, то аналогично получаются соответствующие начальные условия для функций w0, y0, wlt уг и т. д.

Очевидно, из этих неравенств следует, что тзап.;- > г}. Аналогично получаются выражения для корреляционной функции давления

Аналогично получаются выражения для Sy, Iy, IXIJ. Момент инерции 1-й ориентированной трапеции

Аналогично получаются определители пятого, шестого и вообще n-го порядка.

Аналогично получаются формулы для подсчета энергий полотна диска при постоянном сечении толщиной h0

Аналогично получаются выражения для других потоков из испарителя. Например, пар, направляющийся из испарителя на уплотнение вала и далее в выхлоп, никакой работы не совершает, и учитывается лишь затрата на подогрев его конденсата

риалом бесконечно малого отрезка, параллельного в деформированном состоянии оси XL Аналогично получаются и два других подобных соотношения.