Аналогично рассмотренным

Совершенно аналогично, рассматривая поворот системы координат вокруг осей х и у, устанавливаем сохранение во время движения проекций кинетического момента на оси х и у соответственно, т. е. полностью доказываем закон сохранения кинетического момента для замкнутой системы, движущейся в потенциальном поле.

причем этот максимум достигается при а = 1/3 или а = 3. Очевидно, для реальных материалов б должно быть значительно меньше этого предельного значения. Аналогично, рассматривая нормальное напряжение ау при у = 0, нетрудно показать, что

Аналогично, рассматривая семейство решений

Совершенно аналогично, рассматривая вектор

Совершенно аналогично, рассматривая семейство решений

Аналогично, рассматривая нормальное к меридиану еечение элемента, найдем, что проекция на нормаль вил Тг равна _j, , г dy

Аналогично, рассматривая на-гружение цилиндра приложенными к торцу поперечными' силами интен-еивности Qo (рис. 3.19) и определяя постоянные в выражении (3,47) из условий

Аналогично, рассматривая равновесие тяги с подшипником на роторе, будем иметь моторное уравнение

Аналогично рассматривая центробежную силу инерции Рц, приходим к выводу о существовании противоположно ей направленной силы Рдв, причем в случае w = const Рц = FKB. Сила Рдв обеспечивает движение тела вдоль стержня и совершает в относительном движении работу против центробежных сил инерции. Если тело движется по стержню ускоренно, то Fw > Рц, и силой РДв совершается дополнительная работа, идущая на увеличение кинетической энергии тела в относительном движении. Важно отметить, что работа силы Рдв по перемещению тела вдоль стержня не зависит от выбора системы координат. Рассмотрение относительного движения позволяет очень просто определить эту работу:

Аналогично рассматривая вопрос изменения угла передачи Y на третьем участке линии зацепления LC, получим:

Аналогично, рассматривая движение С вместе со звеном 3 и вдоль звена 3, получаем:

Коэффициенты FYp (mnplijkq] уравнений вычисляются по формулам (2.2.23), при этом интегралы имеют вид (2.3.35) с той лишь разницей, что а заменено на b и асд на i>(0r>; функции состояния alf a2 или «<*>, сс6> должны^ соответствовать упругому или вязкому состоянию среды. Свободные члены ALp (ijkq) уравнений вычисляются по формулам (2.2.25), причем^'производится указанная замена'функций состояния и скоростей, в подынтегральных выражениях" (2.2.26') необходимо заменить компоненты Т«Р на АТ1™^. Решение уравнений (2.2.69) строится * с' помощью процедуры последовательных приближений аналогично рассмотренным случаям. В результате параметры 1, ..., AI>mnpi определены, следовательно, определены и ком-

коэффициенты F^ (mnplijkq) и свободные члены AiLp (ijkq) которых вычисляются соответственно по формулам (2.2.23) и (2.3.25), причем в подынтегральные выражения (2.2.26') вместо Г«Р следует подставить AiTfP). Остальные вычисления проводятся аналогично рассмотренным в § 2 данной главы. В результате найдем компоненты корректирующего тензора, следовательно, и компоненты тензора Ах (Т). Если область отражения — круг радиуса г0, то координаты изменяются в следующих пределах: 0 ^ г ^ г0, 0 ^ 0 ^ 2л, 0 ^ г ^ <: ах°/асд, 0 sg: x° ^ acghla. Функции кинетических напряжений основного тензора

Строительная часть выполнена аналогично рассмотренным компоновкам.

Радиальная нагрузка в паре с трением качения. Для уменьшения потерь на трение во вращательных парах трение скольжения можно также заменить трением качения. Конструктивно это осуществляется аналогично рассмотренным выше поступательным парам с трением качения, т. е. введением между звеньями, образующими пару, тел качения — шариков или роликов (рис. 1.39).

Трещины в районе отверстий у стрингеров № 2-4 располагаются в наиболее нагруженной зоне шпангоута, что аналогично рассмотренным выше трещинам в вертолете Ми-2. При возрастании наработки вертолетов в эксплуатации количе-

Известны исследования i[43] магнитных свойств стали ЗОХГС. Как и для других марок сталей с содержанием углерода более 0,3%, ход изменения магнитных свойств с температурой отпуска нормально закаленных образцов позволяет на основании измерений магнитных характеристик осуществить контроль качества термической обработки только сравнительно низкотемпературного отпуска (примерно до 450°С). В интервале температур отпуска 500—650 °С отсутствует однозначный ход зависимости магнитных свойств и твердости. В работе [44] изучены магнитные свойства стали 50ХГ (рис. 3). Все изученные магнитные свойства стали, достигнув некоторого значения при температуре закалки 780 °С, с дальнейшим повышением температуры остаются практически постоянными, что свидетельствует о малой чувствительности стали к перегреву. Изменения магнитных, электрических и механических свойств стали, закаленной от 850 °С и отпущенной при 100—700 °С, протекают аналогично рассмотренным выше.

мальном значении г решается аналогично рассмотренным выше случаям и не требует дополнительных выкладок.

Деталь / располагается между неподвижной опорной поверхностью 4 и параллельной ей поверхностью подвижного элемента 3, получающего от толкателя 2 перемещение вправо. По верхней плоскости элемента 3 скользит торец вертикального стержня, несущего контакт. Назначение его аналогично рассмотренным выше.

Аналогично рассмотренным данным для теплообмена при кипении воды (рис. 3) были проведены расчеты и сопоставления с экспериментальными данными теплоотдачи при кипении органических и металлических жидкостей, для которых такие данные имеются (этан, пентан, даутерм, эфир, ртуть, натрий, калий и др.). Для примера на рис. 4 приведены данные для этилового спирта, а на рис. 5 — для натрия. Во всех случаях наблюдается удовлетворительное согласование экспериментальных данных с теорией, подобно рассмотренной картине для воды.

Если в «условной» системе уравнений имеется не две, а несколько координат, то в этом случае построения выполняются аналогично рассмотренным приемам, т. е. строятся _кривые для каждой составляющей процесса без учета действительных законов изменения предыдущих координат. Затем вводятся исправления за счет ординат АА';-, которые определяются по формуле, аналогичной (11.23). Эта формула записывается так:

Коэффициенты правой части и начальные условия до скачка на каждом периоде дискретности вычисляются аналогично рассмотренным выше случаям.