Абсолютным движением

Жидкостные и пружинные манометры измеряют избыточное давление, представляющее собой разность между полным или абсолютным давлением р измеряемой среды и атмосферным давлением

газ под абсолютным давлением pt = 10 кПа. В правой секции находится газ под абсолютным давлением р2.

Давление, представляющее полное напряжение сжатия от действия всех внешних сил (поверхностных и массовых), приложенных к жидкости, называется абсолютным давлением.

Задача II—22. Отверстие в перегородке замкнутого сосуда закрыто круглой крышкой диаметром D — 0,5 м. Левая секция заполнена ртутью до центра крышки; над ртутью находится газ под абсолютным давлением pl = =- 10 кПа. В правой секции находится газ под абсолютным давлением, р9., . , .. *,

от ризб давление газа в сосуде называют абсолютным давлением и обозначают р^1. Отсюда уравнение равновесия в сечении АС можно записать так:

Если теперь рассмотреть условие равновесия в сечении АС, то окажется, что с правой стороны на площадь сечения трубки действует Iдавление 5 атмосферного воздуха, которое с левой стороны уравновешивается давлением столба р-ути высотой / и абсолютным давлением газа в сосуде, которое по предыдущему обозначим рабс. Из показания прибора видно, что абсолютное давление в сосуде меньше атмосферного на величину, измеряемую давлением столба /. Эту величину называют разрежением (иногда ва-

Давление измеряется при помощи манометров, барометров и вакуумметров. Жидкостные и пружинные манометры измеряют избыточное давление, представляющее собой разность между полным или абсолютным давлением р измеряемой среды и атмосферным давлением ратм:

Различают абсолютное и избыточное давление. Под абсолютным понимают действительное давление рабочего тела внутри сосуда. Под избыточным давлением понимают разность между абсолютным давлением в сосуде и давлением окружающей среды. Прибор, служащий для замера этой разности давлений, называется манометром. Поэтому избыточное давление иначе называют манометрическим.

1) Бойля • — Мариотта, относящийся к процессу при постоянной температуре (изотермический процесс) об обратно пропорциональной зависимости между абсолютным давлением и объемом газа и прямо пропорциональной зависимости между абсолютным давлением и плотностью газа, т. е.

Топливо в форсунку подается под абсолютным давлением 9,0— 10,0 Мн/м2, где смешивается с форсуночным воздухом (только в компрессорном дизеле), и затем в виде топливо-воздушной эмульсии поступает в сильно сжатый воздух, находящийся в цилиндре дизеля, перемешивается с этим воздухом и воспламеняется. Применение компрессора повышает стоимость дизеля на 20—25%, механические потери и увеличивает его массу на 15—20%.

Если вся масса жидкости, 'Поступающей в трубу парогенератора, прогревается .до температуры насыщения, то по ходу потока значение коэффициента теплоотдачи (как и при кипении в большом объеме) меняется от значения, устанавливающегося при заданной скорости в однофазной среде, до значения при развитом пузырьковом, кипении насыщенной жидкости. Закономерность изменения коэффициента теплоотдачи по длине парогенератора a=f(x) для данной жидкости при фиксированном давлении зависит от соотношения между скоростью ларообразования ^/(/"р"), скоростью циркуляции ш0 и недогревом жидкости на входе в трубу. Д^нед. Наиболее простой вид функции а от х наблюдается при высоких давлениях, когда изменение температуры насыщения по ходу потока пренебрежимо мало. При низких давлениях суммар* ное сопротивление, обусловленное трением и ускорением смеси, при определенных соотношениях режимных параметров оказывается соизмеримым с абсолютным давлением в системе. При этом температура насыщения по ходу потока заметно понижается, в связи с чем закон изменения tCT, а следовательно, и коэффициента теплоотдачи а по длине трубы может существенно отличаться от зависимостей tc-r=f(x) и a—f(x), устанавливающихся, при высоких давлениях. Обеднение теплоотдающей поверхности активными зародышами паровой фазы при понижении давления также влияет на вид функции tCT от х. В этих условиях влияние скорости оказывается более значительным и переход от области конвективного теплообмена в однофазном потоке к области развитого поверхностного кипения происходит на участке трубы большей длины.

Орты греческой системы /, j, k и координаты ее начала О' являются функциями времени. Тогда А движется относительно греческой системы. При этом, вообще говоря, и греческие, и латинские ее координаты будут зависеть от времени. Движение точки А относительно греческой системы отсчета называется относительным движением; «сложное» движение точки А относительно латинской системы отсчета называется абсолютным движением, а движение

отношению к движущемуся эскалатору. Движение эскалатора есть движение переносное, а движение человека по отношению к стенам станции является сложным движением. В то же время движение человека по отношению к стенам станции является и абсолютным движением.

Движение точки М по отношению к линейке является относительным, движение линейки есть переносное движение, а движение точки по отношению к неподвижным осям (например, по отношению к столу) является абсолютным движением. Из этого вытекает, что путь абсолютного движения равен геометрической сумме путей, пройденных в относительном и переносном движениях.

Пусть по движущемуся эскалатору метрополитена идет человек. Относительным здесь является движение человека по отношению к движущемуся эскалатору. Движение эскалатора есть движение переносное, а движение человека по отношению к стенам станции — сложное. В то же время движение человека по отношению к стенам станции является и абсолютным движением.

Движение точки М по отношению к линейке является относительным, движение линейки есть переносное движение, а движение точки по отношению к неподвижным осям (например, по отно-шению'к столу) является абсолютным движением. Из этого следует, что путь абсолютного движения равен геометрической сумме путей, пройденных в относительном и переносном движениях.

вращение тела вокруг оси, положение которой в теле остается неизменным, называют относительным движением, вращение оси (положение которой в теле остается неизменным) относительно выбранной системы отсчета — переносным движением, а результирующее сложное движение тела относительной выбранной системы отсчета — абсолютным движением. Термины эти, конечно, совершенно условны, так как всякое движение может быть определено только по отношению к некоторой системе отсчета и в этом смысле всегда является относительным.

Чтобы упростить рассмотрение, мы, во-первых, воспользуемся той терминологией, которая была введена в § 15 (когда шла речь о «сложных движениях»). При этом мы будем называть «относительным движением» движение рассматриваемого тела в неинерциальнои системе отсчета, «абсолютным движением» — движение этого тела в инерциальной системе отсчета и переносным движением —движение неинерциальнои системы отсчета относительно инерциальной. Конечно, в свете принципа относительности движения первый и второй термины совершенно условны, и чтобы подчеркнуть их условность, мы поместили их в кавычки.

ловно принятой за неподвижную. Обычно за систему отсчёта К выбирают к.-л. инерциальную систему отсчёта. Систему отсчёта S наз. подвижной, систему А"- абсолютной, а движение относительно неё -абсолютным движением. Скорости и ускорения материальной точки в абс. движении (v и а) и в О.д. (VQTH и аотн) связаны соотношениями: v = vOTH + Vnep и а = аотн + апер + ак, где vnep и апер - переносные скорость и ускорение, равные абс. скорости и ускорению (по отношению к инерци-альной системе отсчёта К) той точки подвижной системы, в к-рой в данный момент времени находится рассматриваемая точка, ак - Кориолиса ускорение (см. Кориолиса сила}. В динамике под О.д. понимают движение по отношению к неинерц. системе отсчёта, для к-рой законы Ньютона несправедливы (см. Сила инерции),

Движение точки или тела по отношению к основной системе отсчета называется абсолютным движением.

ОТНОСИТЕЛЬНОЕ ДВИЖЕНИЕ — движение материальной точки (или тела) по отношению к системе.отсчёта К', к-рая, в свою очередь, движется относительно другой системы отсчёта К, условно принятой за неподвижную. Обычно за абс. систему отсчёта К выбирают 'к.-л. инерциалъную систему отсчёта. Систему отсчёта 'К' наз. подвижной, систему К — а б.с олютной, а, движение относительно неё — абсолютным движением.- Скорости и ускорения материальной точки в абс. движении (v и а) ив О. д. (у,отн и аотн)

Передаче, представленной на рис. 10.5, б, присущ низкий к. п. д. Заметим, что к. п. д. планетарной передачи отличается от к. п. д. такой же передачи с неподвижными осями вращения колес, так как потери в зацеплении обусловлены относительным, а 'не абсолютным движением колес (к этому вопросу мы еще вернемся ниже). В силовых передачах обычно используют схему, приведенную на рис. 10.6, имеющую более высокий к. п. д., чем передача, изображенная на рис. 10.5, б. Для этой схемы