Достаточно равномерный

Силовой расчет механизмов с высшими кинематическими парами. Силовой расчет механизмов с высшими кинематическими парами может быть выполнен изложенными выше методами, если предварительно построить заменяющий механизм с низшими парами. Однако это не является обязательным. Достаточно рассмотреть равновесие отдельных звеньев, представляющих собой статически определимые системы (Зп = 2р^ + Рл) • Расчленив механизм на структурные группы (звенья), следует рассчитать каждое звено, начиная с наиболее удаленного от начального.

Эвольвентное зацепление, как внешнее, так и внутреннее, допускает изменение межосевого расстояния с сохранением ранее предусмотренного передаточного отношения. Для доказательства второго свойства эвольвентного зацепления достаточно рассмотреть две схемы внешнего зацепления, изображенные на рис. 13.5, а, б. Оба зацепления имеют одни и те же эвольвенты, т. е. одинаковые основные окружности с радиусами гь\ и гьч, но отличаются друг от друга межосевыми расстояниями а'ш > aw и углами зацепления

где 9 является текущим параметром. Из выражений (2.14) следует, что параметры а, р могут принимать любые действительные значения ( — оо <а <; +оо, — оо < р <; +оо). Однако достаточно рассмотреть лишь область р ^г О, потому что случай Р < 0 сводится к случаю р > 0 путем замекы 9 на —8. Согласно (2.19), на полуплоскости «Р, Р > 0 протекают две ветви кривой Р = Р (а), соответствующие изменению 8 в интервале —л /2 < 6 sg 0 для значений а>0 и в интервале л/2 <9 ^л для значений «<0

жения кривой Г в себя достаточно рассмотреть движение изображающей точки в области 0_. Решение уравнений (4.33) и (4.34) при начальных условиях t = 0, и = и0, Ф = ф0 имеет вид

Из выражения (4.36) следует, что траектории плоскости г) = + 1 симметричны относительно оси и = 0 траекториям плоскости ц = — 1, поэтому для исследования динамики системы в рассматриваемом случае 6 -С 1 достаточно рассмотреть точечное отображение, порождаемое на кривой Г траекториями плоскости т] = + 1, и преобразование симметрии относительно оси и — 0, переводящее точку (и, ср) в точку ( — и, ф). Траектории плоскости г\ = + 1 касаются кривой Г в точке и/, = Д/2а, поэтому порождаемое этими траекториями точечное отображение преобразует точки кривой Г, для которых — оо <; ы •< Hft, в точки той же кривой, для которых и > Wj,. Подставляя в выражение (4.36) координаты начальной точки (ип = — к, ф0 = ТА — — аде2) и конечной точки (и — у, ф = ТА — аг/2), находим искомое точечное отображение в виде

Таким образом, в сечении С внутренние факторы сводятся к перерезывающей силе Q и изгибающему моменту Мазг. При этом знаки внутренних факторов Q и Мизг в разных частях балки получились противоположными, а их числовые значения — одинаковыми. Следовательно, для определения Q и УИИЗГ достаточно рассмотреть равновесие лишь одной части балки. Изгибающий момент в сечении равен сумме моментов всех сил, расположенных по одну сторону сечения, а перерезывающая сила равна сумме всех сил, расположенных по эту сторону сечения. Изгибающие моменты будем считать положительными, если они изгибают балку так, что сжатые слои будут находиться сверху (выпуклостью вниз), и отрицательными, если сжатые слои снизу

Решение. Внутренняя механическая энергия системы — это ее энергия В в //-системе. Здесь //-система движется с ускорением g, поэтому в этой системе отсчета на каждый шарик действуют две внешние силы: сила тяжести m,-g и сила инерции, равная •—m/g. Ясно, что суммарная работа этих внешних сил равна нулю (в //-сис-теме), а следовательно, энергия Ё меняться не будет. Чтобы ее найти, достаточно рассмотреть начальный момент, когда пружинка еще не деформирована и энергия Е равна только суммарной кинетической энергии То в /(-системе. Воспользовавшись формулой (4.61), получим

Поверхность диска перпендикулярна к осям, поэтому для определения сложного движения достаточно рассмотреть движение расположенных на ней точек.

Поверхность диска перпендикулярна осям, поэтому для определения сложного движения достаточно рассмотреть движение расположенных на ней точек.

Особенности динамики плоского движения. Из кинематики плоского движения, изложенной в § 9, известно, что в этом случае все точки твердого тела движутся в параллельных плоскостях. Поэтому достаточно рассмотреть движение какого-либо сечения тела в одной плоскости. Формула (31.3) для точек тела значительно упрощается, поскольку вектор угловой скорости всегда перпендикулярен плоскости и, следовательно, имеет постоянное направление. Поэтому если ось Z'

Для определения критической нагрузки q2*, при которой кольцо теряет устойчивость в плоскости чертежа, достаточно рассмотреть первые три уравнения системы (3.48). Исключая из этих трех уравнений Q0i и Моз, получаем уравнения относительно Qo2 вида

В выходном сечении камеры смешения поток имеет достаточно равномерный профиль скоростей.

стола, что гарантирует достаточно равномерный просмотр всей партии при сравнительно небольших затратах труда.

Метод ЛП-поиска является методом дискретного обзора пространства исследуемых параметров любой размерности. В основе его лежит использование ЛПт-последовательностей [5], позволяющее осуществить достаточно равномерный обзор исследуемого пространства. Использование ЛП-поиска совершенно не зависит от свойств минимизируемой (или максимизируемой) функции цели, что дает возможность выбирать хорошие начальные приближения для метода Розенброка.

На рис. 11-4,6 приведены типичные профили температуры в дозву-' ковой струе газа вблизи среза сопла, измеренные спектроскопическим методом. Видно, что в подогревателе с боковым выходом струи при диаметре сопла 20 мм имеет место достаточно равномерный профиль температуры. В линейном подогревателе с осевым истечением струи диаметром 26 мм профиль температуры на выходе достаточно равномерный только в центральной струе диаметром 14—16 мм.

Термическую обработку сварных соединений с помощью гибких проволочных нагревателей и муфельных печей сопротивления применяют при толщине стенки труб 5^60 мм. Газовые горелки дают достаточно равномерный нагрев при 5<25 мм. Эти горелки можно применять и при 5>25 мм, но тогда следует устанавливать внутри труб тепловые заглуш-

На практике в качестве моделей абсолютно черного тела для высоких температур используются различные печи, обеспечивающие достаточно равномерный прогрев

Из предыдущего раздела следует, что при растопке на скользящих параметрах пара (F = const) с самого начала устанавливается номинальный объемный расход пара. Следствием этого является близкая к расчетной скорость циркуляции воды в экранах, что обеспечивает достаточно равномерный прогрев всего циркуляционного контура и барабана, а также их равномерные термические расширения.

как и следовало ожидать, увеличиваются по радиусу камеры от периферии к центру. Характер распределения окружных скоростей во всех четырех сечениях одинаков. Экспериментальные точки, замеренные на разных высотах, практически обобщаются одной кривой. Кроме того, были проведены измерения скоростей на выходе воздушной струи из щели при двух различных расходах воздуха. Полученные кривые указывают на достаточно равномерный ввод воздуха в рабочий объем модели по всей высоте.

В природе очень редко встречаются условия для использования самых крупных напоров. Для этого нужно иметь очень крутое падение местности и расположенный высоко и достаточно равномерный по расходу источник воды или по крайней мере должна иметься возможность создать вверху выравнивающее расход водохранилище.

Входные устройства должны создавать достаточно равномерный (или с желаемой неравномерностью) поток воздуха на входе в компрессор, обладать малым внешним сопротивлением и обеспечивать устойчивую и эффективную работу во всем требуемом диапазоне режимов колета и режимов работы двигателя.

нии на 20—26% имеет достаточно равномерный характер. Известно,