Достигают поверхности

Для большинства валов крутильная жесткость не играет существенной роли и проверять валы на жесткость нет необходимости. В технической литературе довольно широко указывается на допустимый угол закручивания валов '/4° на 1 м длины. Указанная норма очень стара и не является технически обоснованной. В отдельных случаях она многократно превышается. Это особенно относится к валам малого диаметра, так как напряжения обратно пропорциональны кубу диаметра вала, а углы закручивания на единицу длины — четвертой степени. Например, углы закручивания карданных валов автомобиля (диаметром 30—50 мм) достигают нескольких градусов на 1 м длины.

Образование молекулярного водорода на поверхности станки оборудования затруднено, так как ион серы (1.6)выступает в роли замедлителя процесса молиэации (так называемый отрицательный катализатор). Пэсле того как атоыарньй водород по дефектным участкам, металла, ые*эёренным границам и другим коллекторам внедряется в мет&дл в овдеугьных его участках в виде пор, флокеноа, микро- и макродо-фвктов, создаются условия для молия&ции Bcwopo,nj (нет контакта с ионами серь). Вследствие этого возникают значительны дезлешы (достигают нескольких тысяч атмосфер) и внутренние напряжения,, Как следствие, разиивается водородная хрупкость (сульфидное рас-

Поскольку расходы топлива в крупных современных котлах Достигают нескольких сотен тонн в час (расход экибастузского угля! для котлоагрегата Пп-1650/255 со-

Смещения внутри УПС (см. рис. 2) достигают нескольких микрон. Такие большие смещения нельзя связывать непосредственно с пластической амплитудой деформации внутри УПС (еявр ж 5 • 10~3). При

Перегрузки группы II имеют вид «колоколобразного» импульса, время нарастания перегрузки и длительность всего процесса измеряются обычно десятками секунд. Максимальные значения перегрузки достигают нескольких сотен секунд. На рис. 2, б показана типичная кривая перегрузки этой группы.

Отличительной особенностью импульсных нагрузок является высокий уровень напряжений в материале, которые достигают нескольких десятков тысяч ньютонов на квадратный миллиметр, действуют в течение короткого промежутка времени (от микросекунд до нескольких десятков миллисекунд), определяют высокую скорость изменения нагрузки во времени и, как следствие, высокую скорость деформирования материала.

достигают нескольких тысяч А/см2. При таких токах необходимо мощное охлаждение электродов. Разрядный капилляр выполняется из кварца или керамики и требует также принудительного охлаждения. Для увеличения концентрации электронов создается продольное магнитное поле, которое, сжимая электрический разряд, изолирует его от стенок капилляра. В большинстве случаев поле создается соленоидом, охватывающим капилляр.

Импульсные ионные лазеры на несамоограниченных переходах составляют довольно большую группу. В них инверсия населенности получается на короткое время при мощном импульсном электрическом разряде. Она осуществляется между некоторыми возбужденными уровнями образовавшихся в разряде ионов. Импульсные ОКТ имеют в принципе такую же конструкцию, как и лазеры, работающие в непрерывном режиме, но катод выполняется более мощным. Блок питания обеспечивает токи в импульсе до нескольких килоампер при напряжениях до сотен киловольт. При высоких напряжениях предусматривается повышение электрической прочности устройств. Мощности при этом достигают нескольких мегаватт. В импульсном режиме возможна генерация в ультрафиолетовом диапазоне, которая возникает в большинстве случаев на переходах многозарядных ионов.

Кроме того, при данной геометрии образцов, даже при минимально допустимых осевых нагрузках на машине КТ-2 порядка 2—З^кг, контактные удельные нагрузки, рассчитанные по величине упругой деформации, достигают нескольких тысяч или десятков тысяч кг/см2. Такие нагрузки неминуемо вызовут, например, для большинства антифрикционных материалов высокие пластические деформации на поверхности трения, которые могут значительно исказить результаты опыта.

Теплоотдача при конденсации паров металлов — весьма интенсивный процесс. Коэффициенты теплоотдачи достигают нескольких сот киловатт на 1 м2 на 1°, а температурные напоры в большинстве случаев не превышают нескольких градусов. Эти факторы, а также специфические теплофизические свойства жидких металлов затрудняют экспериментальные исследования и приводят к значительному разбросу опытных данных и противоречивому их толкованию.

В то же время утверждение авторов, что в псевдоожиженном слое «газовый поток следует рассматривать всюду по существу ламинарным и что промежуточный газ служит только средством передачи тепла от частицы к частице и от частицы к стенке исключительно нормальной коддукцией», не является строгим. В действительности в псевдоожиженных слоях значения числа Рейнольдса, отнесенного к размеру частиц и скорости фильтрации, достигают нескольких десятков. Например, даже для сравнительно мелких частиц (с?=0,31 мм) при скорости фильтрации шф=0,5 м/сек в потоке воздуха комнатной температуры Кеф«20. Обтекание частиц будет с отрывом потока. Будет наблюдаться фильтрационное перемешивание, т. е. в какой-то мере конвективный механизм переноса. Но можно согласиться, что подобный конвективный перенос будет незначителен при мелких частицах, а высока будет кондуктивная составляющая коэффициента теплообмена. Пограничный газовый слой на стенке при касании частиц может испытывать некоторые местные возмущения или даже турбулизацию, если придерживаться мнения 3. Ф. Чуханова [Л. il77], что точки касания частиц являются центрами искусственной турбулизации при малых числах Рейнольдса. Однако непосредственно интенсивность подобных возмущений пограничного слоя не исследована и значимость «х является спорной.

При подаче напряжения вблизи игл возникает коронный разряд. Образующиеся при разряде положительные ионы быстро достигают поверхности коронирующего электрода, а отрицательные ионы и электроны движутся под действием электрического поля в сторону осадительных электродов. При этом часть электронов и отрицательных ионов оседает на поверхности золовых частиц и увлекает их к осадительным электродам. При встряске осадительных электродов осевшая на них зола ссыпается в золовые бункера 8,

При подаче напряжения вблизи игл возникает коронный разряд. Образующиеся при разряде положительные ионы быстро достигают поверхности коронирующего электрода, а отрицательные ионы и электроны движутся под действием электрического поля в сторону осадительных электродов. При этом часть электронов и отрицательных ионов оседает на поверхности золовых частиц и увлекает их к осадительным электродам. При встряске осадительных электродов осевшая на них зола ^ссыпается в золовые бункера 8.

Граница между слоями может определять работоспособность детонационного покрытия. При выстреле (образовании единичного слоя) наряду с частицами, разогнанными до оптимальной скорости, движутся частицы, имеющие гораздо меньшую скорость, которые достигают поверхности последними. Вместе с ними на уже сформированный слой могут осаждаться продукты сгорания ацетилена, например сажа. Сажа и «медленные» частицы ухудшают условия взаимодействия между слоями. При несоблюдении условий напыления возможно образование повышенной пористости и несплошностей на границе между слоями, что приводит к расслоению покрытия [16]. Дефектное строение границы между слоями легко обнаруживается при микроскопических исследованиях.

Таким образом, тепломассообмен между газом и частицами обычно заканчивается полностью, т.е. газ покидает слой с температурой, равной температуре слоя, либо (для массообмена) - в состоянии насыщения. Существенные отклонения от равновесных условий могут иметь место лишь в случае, когда струи, выходящие из решетки, достигают поверхности слоя. Кроме того, при малой концентрации реагирующих частиц в слое в смеси с инертными высота зоны завершения массообмена может также сильно возрасти даже в слое мелких частиц.

Сколь значительным может стать превышение температуры предмета при больших скоростях относительного движения видно на примере метеоритной пыли, залетающей в нашу атмосферу. Двигаясь в космическом пространстве, эта пыль имеет температуру, близкую к абсолютному нулю. Попадая в верхние слои атмосферы, она начинает интенсивно разогреваться, расплавляется и сгорает, производя впечатление падающих звезд. Только наиболее крупные метеориты достигают поверхности земли, не успевая сами сгореть, но зато вызывая окрестные пожары. Удержание эффекта саморазогрева на приемлемом уровне является одной из важнейших и ответственнейших задач космонавтики.

Для того чтобы найти количество влаги, соприкасающееся с вогнутой поверхностью профиля, следует определить постоянную С для крайней траектории капель, касающейся выходной кромки (2j = z* и Uj = u*). Все капли данной группы с меньшей величиной постоянной С достигают поверхности лопатки.

Объяснение этим фактам можно найти в работах Н. Ф. Дерга4ева и Н. Г. Залогина по исследованию движения частиц золы в пучках труб [Л. 10, 11]. Опытами по улавливанию мелкодисперсных частиц липкой поверхностью цилиндра было показано, что не все частицы золы, движущиеся в газовом потоке _а направлении труб, достигают поверхности. Наиболее мелкие частицы отклоняются газовым потоком, обтекающим трубы, и пролетают мимо.

Существует целый ряд других сил. К ним относятся радиометрические силы (термофорез), сила Бассе, силы, вызванные молекулярной диффузией (молекулярный форез). П. Л. Кириллов и И. П. Смогалев [2.75] показали, что в большинстве практически важных случаев для достаточно крупных капель d3 ^> 5 мкм эти силы могут не приниматься во внимание. В этой работе было выполнено численное решение уравнений движения частиц в пароводяном потоке в трубе при давлениях р — 7,0—14,0 МПа. Принималось, что на входе в пристенный слой капля имеет меньшую продольную скорость, чем окружающий ее пар, т. е. подъемная сила препятствует движению капли к стенке. Была оценена пороговая поперечная скорость капли, по достижении которой капля преодолевает отталкивающее действие силы Магнуса и силы сопротивления и осаждается на пленку. Авторы показали, что существует область режимов, где выпадение капель на стенку не происходит. Следует, однако, отметить, что на практике движение крупных капель в пограничном слое над жидкой пленкой происходит в условиях, когда локальная скорость пара меньше, чем скорость частицы, и сила Магнуса прижимает ее к пленке. Этот факт был подтвержден как опытными данными Р. Фармера, Ф. Гриффитса и В. Розенау [2.79] для опускного движения смеси, так и данными Л. Кусина и Дж. Хьюитта [2.78] для выходящего дисперсно-кольцевого потока в круглой трубе. Скоростная киносъемка капель, осаждающихся на пленку, выполненная в Харуэлле [2.78] (см. рис. 2.26), показала, что капли достигают поверхности пленки без заметного замедления в пограничном слое, их «приводнение» на пленку в ряде случаев напоминает приземление самолета на посадочную полосу аэродрома.

Увеличение теплоотдачи к потоку вследствие роста числа Рейнольдса смеси ReCM = pu>?)/(j,CM приводит к снижению Т„. Кроме того, возрастание скольжения фаз также усиливает динамическое и тепловое взаимодействие фаз и скорость испарения капель. В результате термическая неравновесность в условиях больших массовых скоростей может оказаться меньше, чем при малых массовых скоростях. Рост pw приводит к увеличению потока капель к стенке. С повышением массовой скорости даже мелкие капли приобретают достаточную кинетическую энергию, чтобы пробить интенсивную паровую завесу. Если капли и не достигают поверхности нагрева, испарение их в перегретом паре пристеночной зоны (более интенсивное, чем в ядре потока) дополнительно турбулизирует и охлаждает пристеночную область (особенно при значительных перегревах пара и низком паросодержании).

3 Такую высокую энергию могут иметь только те частицы газа, которые достигают поверхности в ионизированном состоянии. Такие частицы составляют не более нескольких процентов от общей массы газа. Нейтральные атомы газа имеют значительно меньшую энергию (~100 эВ). Прим. ред.

Навстречу этому потоку движутся более тяжелые частицы - ионы (рис. 7.1, б). Электроны быстрее достигают поверхности анода. Поэтому энергия электрического разряда смещается ближе к поверхности заготовки (Э-3). Температура электрического разряда достигает 10 000 ... 12 000 °С. При такой температуре происходят мгновенное оплавление и частичное испарение элементарного объема материала заготовки. При этом время протекания разряда чрезвычайно мало. Поэтому процесс выделения энергии сопровождается явлением микровзрыва. За счет этого опла-