Достигнута температура

Случай 4. Равнопрочной» полой детали 4 достигнута применением конфигурации внутренней полости.

Защита от коррозии крупногабаритных изделий, например труб, может быть достигнута применением полиэтиленовой пленки.

В тех случаях, когда необходимо контролировать однотипные партии монолитных, однородных по элементному составу и типоразмерам изделий, высокая точность реконструкции с использованием немоноэнергетического излучения может быть достигнута применением жидких, твердых или сыпучих компенсаторов, выравнивающих среднюю величину ослабления для всех отсчетов проекций. При этом одинаковая абсолютная величина ошибки во всех проекциях исключает возникновение ложных структур на томограмме и, при необходимости, может быть учтена в виде системной аддитивной константы.

Эффективность управления сложными процессами, в том числе и процессами создания новых конструкционных материалов, не может быть достигнута применением только отработанных методик прогнозирования. Накопленный к настоящему времени опыт методологических исследований и разработок прогнозирования, а также опыт создания прогнозов развития отдельных областей науки и техники убеждает в необходимости создания систем прогнозирования, использующих ком-

Повышенная точность центрирования может быть достигнута применением в конструкциях приспособлений специальных элементов, основанных на использовании упругой деформации.

Та же цель может быть достигнута применением барабанных кулачков с шарнирной системой рычагов, представленных на фиг. 76. На поверхности барабана 1 имеется два круговых паза А и Б, в которых находятся пальцы рычагов 2 и 3. Нижний конец рычага 2 имеет прорезь, через которую проходит штифт стержня 7. Осью 6 стержень шарнирно соединен с нижним концом кулисы 5, в продольный паз которой входит палец 8 ползуна 9, совершающего поступательные движения. В верхней прорези кулисы находится палец 4 рычага 3.

Случай 4. Равнопрочность полой детали 4 достигнута применением конфигурации внутренней полости.

При разработке систем виброзащиты необходимо-стремиться к устранению импульсных нагрузок, возникающих как следствие удара корпуса механизма о пику. Энергия этого удара определяется скоростью корпуса в момент соприкосновения с пикой. Поэтому между пикой и корпусом механизма необходимо установить устройство, снижающее скорость корпуса механизма в момент удара о пику. Устранение импульсных нагрузок приведет к тому, что частотный спектр параметров вибраций будет линейчатым. Защита человека-оператора от воздействия вибраций, имеющих такой спектр частот, может быть достигнута применением пневматиче-

Кроме упомянутых ограничений, следует обсудить вопрос организации работ. Ранее приводились данные по занятости проектировщиков в разработке системы. Можно рассчитывать на успех в применении машин, если проектировщик будет практически иметь доступ к машине в любое необходимое для него время. Такая организация работ может быть достигнута применением сис-

Получить повышенную точность вращения с минимальным биением без дрожаний и вибраций подшипниками качения трудно. Она может быть достигнута применением повышенной точности изготовления самих подшипников (прецизионных) или предварительным натягом во время сборки подшипникового узла.

обращенные к шестерням, направлен слой бронзы (Sn — 8,96%; Pb — 9,87%, Си — 81,17%). Повышение герметичности достигается компенсацией торцового зазора между шестернями и мембранами, к которым подводится давление рабочей жидкости. При повышении давления торцовый зазор уменьшается, что препятствует чрезмерному увеличению утечек. Компактность конструкции этого насоса в значительной степени достигнута применением высококачественных роликовых подшипников, воспринимающих большие нагрузки, действующие на опоры валов.

Более низкие температуры достигаются так называемым ядерным размагничиванием. В этом случае используется не магнитный момент атомов, а магнитный момент ядер (у меди, кобальта и др.). Предварительное охлаждение до 0,01 К производится адиабатным размагничиванием солей. Ядерным охлаждением может быть достигнута температура до l-10-;i— 1-Ю-6 К.

Пока основные работы ведутся на установках «Токамак» (тороидальная камера в магнитном поле), предложенных советскими учеными. В тороидальной камере создается плазма из впрыснутого газообразного дейтерия при сравнительно невысоком давлении. Эта камера одета на ярмо трансформатора, и в ней индуктируется кольцевой ток, который, ионизуя дейтерий, образует плазму и удерживает ее от соприкосновения со стенками с помощью собственного магнитного поля. Удержание плазмы обеспечивается тем, что силовые линии магнитного поля направлены перпендикулярно току и охватывают плазменный виток. Кроме того, ток, протекая по плазме, нагревает ее. Однако сам по себе такой плазменный виток с электрическим током неустойчив. Для придания ему устойчивости на поверхность камеры надеваются катушки, создающие большое магнитное поле, напряженность которого во много раз превышает напряженность поля, создаваемого током, а силовые линии параллельны току в плазме. Это магнитное поле придает жесткость всему плазменному шнуру с протекающим по нему током. Недавно введена в строй экспериментальная термоядерная установка «Токамак-10», завершающая долговременную программу разработок и исследований, проводимую в Институте атомной энергии им. И. В. Курчатова [31]. На подобных установках достигнута температура электронов порядка 20—30 млн. К и температура ионов около 7 млн. К при концентрации плазмы (3—5)-1018 см~3 со временем удержания в течение 0,01—0,02 с.

Как уже было отмечено, пока не достигнута температура отжига, превышающая на некоторую определенную величину темпера-ТУРУ облучения, накопленная энергия не будет освобождаться из графита. При увеличении температуры облучения форма кривой высвобождения энергии изменяется аналогично тому, как изменялась форма кривой, если постоянной оставалась температура облучения, а изменялся интегральный поток. Максимум при температуре отжига около 250°С на рис. 4.41 полностью исчезает при повышении температуры облучения (164°С), и большая часть накопленной энергии освобождается при больших температурах отжига.

Вейсерт [73] показал, что облучение низколегированной стали 1,25 вес.% Сг —0,5 вес.% Мо в интервале температур 385—649° С интегральным потоком 3-Ю10 нейтрон/см2 (Е > 1 Мэв) может резко влиять на прочностные свойства при комнатной температуре. Прочностные свойства имеют наибольшую величину при температуре облучения 385° С, а затем понижаются и остаются одинаковыми, пока не будет достигнута температура выше 871° С. При температуре облучения 927° С прочностные свойства становятся хуже, чем свойства необлученного материала.

Оннес не сдается, он упорно совершенствует аппаратуру. Каждый новый градус холода достигается неимоверным трудом. Холодильные машины работают по нескольку суток. Достигнута температура 20 градусов абсолютной шкалы... 15 градусов... 10 градусов... Гелий — все тот же, кажется, нисколько не склонен к сжижению. 5 градусов... Гелий остается газообразным.

Установка НМ-4 имеет также устройство для проведения испытаний на сжатие и на изгиб при сжатии. Максимальная температура нагрева при этом может достигать 1350° С. Величина сжимающей или изгибающей нагрузки находится в пределах 0—200 кгс. Кроме того, установка снабжена приспособлением для измерения горячей микротвердости вдавливанием алмазного (до 800° С) или сапфирового (до 1000° С) индентора при нагрузке 0,3 кгс, а также приставкой для испытания на плавление (при этом может быть-ПО Достигнута температура 1900° С).

Большим шагом вперед являются исследования харьковских металлофизиков: Л. С. Палатника и И. М. Любарского, которые, изучая кинетику диффузионных и фазовых превращений, протекающих в локальных микрообъемах при трении двух твердых тел, показали, что в результате микродиффузионных процессов происходит перераспределение состава твердых тел; в микрообъемах наблюдается флюктуация температуры, причем может быть достигнута температура фазовых превращений. Весь этот комплекс процессов приводит в ряде случаев к возникновению на поверхности трения тонкого аустенизи-рованного слоя. Этот слой, возникающий в определенных режимах трения, характеризуется высокой работоспособностью при значительных пластических деформациях и обеспечивает повышенную износостойкость.

пература стенки, а б •— ее толщина. Чем меньше критерий Био, тем вероятнее, что тепло пройдет «транзитом» через стенку прежде, чем на ее поверхности будет достигнута температура разрушения. Можно показать, что нецелесообразно использовать металлические стенки толщиной 12 более 25—50 мм.

Температуры ниже 0,7°К могут быть получены методом адиабатического размагничивания, в основе которого лежит магнитокалорический эффект. На возможность использования этого эффекта для понижения температуры впервые указал П. Ланжевен в 1904 г. В 1926 г., независимо друг от друга Дебай и Джиок осуществили процесс адиабатического размагничивания и достигли температуры ~ 0,27°К. В последующие годы при увеличении намагничивания была достигнута температура 0,0044°К, и в настоящее время этим способом можно получить температуру 0,00114°К. Дальнейшее понижение температуры возможно только путем размагничивания ядра. Впервые такой опыт был осуществлен Курти в 1956 г., при этом была достигнута температура около 0,00002°К. Это наиболее низкая температура, искусственно созданная человеком, полученная путем ядерного магнитного охлаждения *.

кирпичных перегородок выделены топочные объемы, где расположены горелочные устройства. В нижней части этих объемов может быть достигнута температура, достаточная для нормального протекания процессов горения (~ 1000°). В нижней части разделительных стенок устроены отверстия, через которые возврат подсасывается в камеру сгорания, разбавляя продукты горения до температуры, необходимой по технологическим соображениям.

Теперь рассмотрим неустановившийся процесс разрушения термоизоляции при однократном импульсном тепловом воздействии, приняв в (3.87) q = q (t) = Aqtm exp [- mt/tQ] [33]. Распределение температуры в слое термоизоляции приближенно зададим параболической зависимостью от координаты z. На начальном этапе теплового воздействия, пока еще на нагреваемой поверхности термоизоляции не достигнута температура теплового разрушения (Тп < Т J и поэтому v = 0, примем