Естественного состояния

Торий. Металлический торий естественного происхождения не является делящимся материалом, но под воздействием нейтронного облучения превращается в ядерное горючее U238.

Кроме Солнца, существует еще один естественный источник, снабжающий Землю теплотой в результате распада радиоактивных элементов естественного происхождения, — внутренние зоны Земли. По данным измерений на небольшой глубине от земной поверхности температурный градиент равен примерно 30°С/км; этой величиной характеризуется тепловой поток, выходящий через земную кору. Хотя интенсивность теплового потока различна в разных частях планеты, принято считать, что ее среднее значение составляет 6,28 мкДж/ /(см2-с). Ученые полагают, что этот поток вызван процессами радиоактивного распада в земной коре. Результаты измерений градиента температуры свидетельствуют о наличии ощутимой разницы между тепловыми потоками через дно океанов и на материках. Эта разница послужила основой для создания теп-

До недавнего времени для смазки применялись различные вещества, изготовлявшиеся на основе жиров естественного происхождения, минеральные масла, графит.

В зарубежной практике часто используют стандартную пыль естественного происхождения, доставляемую из Аризоны (США). Она подразделяется на тонкодисперсную, используемую при 70

Очевидно, прибор Хетагури — только первая ласточка, его можно и нужно усовершенствовать. Можно, например, заставить прибор «подавать голос» заранее, за несколько сотых долей секунды до удара, а потом усиливать звук постепенно, как это делают ереванские будильники с музыкальной повесткой. Исполняя вместо резкого, бьющего по нервам звонка постепенно усиливающуюся мелодию народной песенки, будильник будит вас постепенно. Может быть, есть смысл заменить звон шумами естественного происхождения — шорохом листвы или дождя, плеском прибоя и т. д. По данным акустической лаборатории Московского университета, эти звуки не утомляют человека, а наоборот, успокаивают его. Одним словом, при некоторой фантазии можно проделать самые разнообразные эксперименты, чтобы подобрать оптимальные акустические условия для работы в шумных цехах.

Минеральные катиониты естественного происхождения ха-

Присутствующие в природных водах Севера и средней полосы России гуминовые кислоты и фу ль во кис лоты, лигнины и многие другие органические соединения естественного происхождения служат одним из источников образования фенолов, которые ухудшают их органолептические свойства. При хлорировании воды, содержащей фенолы, образуются диоксины — чрезвычайно ядовитые вещества (смертельные дозы: стрихнин — 1,5-lCh6; ботулин — 3,3-10~17, нервнопаралитический газ — 1,6-10~5 моль/кг). Доза диоксинов — 3,ЫО~9 — смертельна, а доза 6',5-10~15 моль/кг для людей в возрасте до 70 лет — риск заболевания раком. В сто раз меньшая доза влияет на иммунную систему («химический СПИД») и репродуктивные функции организма. Самым ядовитым веществом являются 2,3,7,8-тетрахлордибензодиоксин (ТХДД). Основным ядовитым веществом в выбросах целлюлозно-бумажных комбинатов являются полихлорированные дибензфураны (ПХРД) и сильнейшим канцерогеном — продукты сгорания мазута, бензина, угля и т. п. является бенз(а)пирен (синергизм проявляется в паре диоксин-бенз(а)пирен).

Минеральные катиониты естественного происхождения ха-! рактеризуются малой обменной способностью и недостаточной химической стойкостью, что привело к замене их искусственными катионитами. Минеральные катиониты искусственного происхождения приготовляют смешением раствора сульфата алюминия с растворами соды и жидкого стекла.

Жировые масла — это смеси сложных эфиров естественного происхождения: растительные масла (касторовое, сурепное), животные (костное, спермацетовое) масла. Однако в работе жировые масла быстро окисляются (особенно при повышенных тем-

В длинноволновой части могут быть использованы различные кристаллы естественного происхождения: бромистый калий (КВг, ?.к=30 мкм), хлористый калий (КО, Хк=23 мкм), каменная соль (NaCt, Хк=17 мкм), йодистый цезий Csl, Х'к«55 мкм) и искусственные кристаллы KRS-5 и KRS-6 (Х)к«29 и 35 мкм) на основе йодисто-бромистого галлия и хлористо-бромистого галлия, поликристалла типа «Иртан» (оптическая керамика), имеющие с разрывом в области 10—20 мкм полосу пропускания до 70—200 мкм.

В качестве имитаторов несплошно-стей естественного происхождения и размеров используются образцы типа усталостных.

Основные определения и допущения механики гибких стержней. Стержнем называется тело, у которого размеры поперечного сечения малы по сравнению с длиной и радиусом кривизны осевой линии. Осевой линией стержня называется линия, соединяющая центры тяжести площадей поперечных сечений стержня. Принято различать два вида осевых линий стержня: осевую линию ненагруженного стержня, характеризующую его естественное состояние, и осевую линию нагруженного стержня, или «упругую» осевую линию. Основная особенность гибких стержней заключается в том, что осевая линия нагруженного стержня может сильно отличаться от осевой линии естественного состояния стержня, но при этом его деформации подчиняются за-

Полученные выражения (1.55), (1.56) для приращений сил и моментов при малых перемещениях осевой линии стержня от его естественного состояния используются в дальнейшем при решении уравнений равновесия стержня.

Метод определения направляющих косинусов вектора ею и компонент вектора XQ для случая, когда уравнение осевой линии стержня (естественного состояния стержня) записано в декартовых осях, изложен в Приложении 5.

Компоненты вектора •О'(0) есть малые углы поворота связанных осей относительно своего естественного состояния. Вектор и<°> характеризует смещение точек осевой линии стержня относительно естественного состояния. Векторные произведения, входящие в систему уравнений (1.107) — (1.111): x0XQ(0); xoXM(0); хоХФ(0>; хоХи(0), можно представить в виде (на примере хоХ XQ(0); см. п. 1.3 Приложения 1)

В третьей главе рассмотрена статическая устойчивость стержней. Изложена теория статической устойчивости криволинейных стержней, когда потеря устойчивости может произойти относительно нового состояния равновесия стержня, сильно отличающегося (например, по форме осевой линии) от его естественного состояния. Большое внимание уделяется характеру поведения нагрузок («мертвые», следящие и их комбинации) в процессе деформирования стержня.

Приращения сосредоточенных сил, следящих за точкой пространства, при больших перемещениях стержня относительно естественного состояния. Получим выражение для приращения сил в случае, когда потеря устойчивости происходит относительно деформированного состояния стержня, которое существенно отличается от его естественного состояния. Ограничимся случаем, когда силы постоянны по модулю и следят за некоторой точкой Oi (рис. 3.14). Модуль силы Р*(1> после потери устойчивости остается неизменным, т. е. Р*(1) = Р* . На рис. 3.14 показано три положения элемента стержня, к которому приложена сосредоточенная сила Р0. Требуется определить АР, которое, как следует из рис. 3.14, равно

Приращения сосредоточенных сил, следящих за точкой пространства, при малых перемещениях стержня относительно естественного состояния. Рассмотрим случай, когда углы поворота связанных осей и перемещения точек осевой линии стержня до потери устойчивости можно считать малыми, т. е. компоненты вектора и, малы, а матрица L0=E+ALio, где

ствующих на круговой стержень (рис. 6.11) круглого сечения при произвольном; (в плоскости х\0хз) направлении скорости потока жидкости. В выражения для аэродинамических сил (6.39) — (6.41), (6.43) — (6.45) входят х,-' (направляющие-косинусы вектора ei), которые зависят от формы осевой линии стержня. В данном примере считается, что отклонения точек осевой линии стержня от их естественного состояния малы и ими можно при определении аэродинамических сил пре-

Для стержня постоянного сечения (Лзз=1) возможны два случая. Если при критическом состоянии форма осевой линии стержня мало отличается от ее естественного состояния, то можно принять, что Хз»=1/рс°(е); Фз* = 19'зо(8), где ро°(е)—безразмерный радиус кривизны осевой линии стержня (ро° и Ф3с— известные функции е). В этом случае система уравнений (1) является линейной. Проекции распределенной нагрузки:

где и/о — компоненты вектора XQ, характеризующего геометрию осевой линии естественного состояния стержня. Получим уравнение, связывающее вектор скорости v с вектором перемещений и. Так как v=du/dt, то, -переходя к локальной производной, полу-

графе рассматривалось движение стержня относительно его естественного (ненагруженного) состояния. Часто приходится исследовать движение стержня относительно состояния равновесия (а не его естественного состояния). В этом случае необходимо в уравнениях движения учитывать статическое напряженное состояние стержня (векторы Q0 и М0) . С учетом статического напряженного состояния векторы Q и М, входящие в уравнения движения, приведенные в предыдущем параграфе, можно представить в виде

Рекомендуем ознакомиться:

Единичных мощностей

Естественным следствием

Естественной характеристике

Естественной вентиляции

Естественное освещение

Естественного состояния

Естественно состаренные

Естественную циркуляцию

Евклидова пространства

Европейского экономического

Единичной поверхности

Меню:

Главная страница Термины