Графически изображается

Вектор ускорения а'св направлен от точки С к точке В параллельно направлению ВС, а вектор ускорения UCD направлен от точки С к точке D параллельно направлению CD. Таким образом, нормальные ускорения асв и а"о известны по величине и направлению. Векторы асв и а'со известны только по направлению. Первый направлен перпендикулярно к направлению ВС, второй — перпендикулярно к направлению CD. Таким образом, в уравпе. нии (4.31) неизвестными остаются только величины векторов уско. рений а'св и а'со, которые могут быть определены следующим графическим построением.

Скорость любой точки, например С, не лежащей на линии ВА (рис. 3.10, б), легко определяется графическим построением; для этого точку С циркулем переносят в точку С* на линии ВА и восставляют к ней перпендикуляр до пересечения с прямой распределения

В последнем векторном уравнении число неизвестных параметров равно трем, т. е. уравнение решается графическим построением в трехмерном пространстве (рис. 3.47,6). Длина отрезка ра выбирается так: pa==i,,,(i>i; длина остальных отрезков определяется в результате решения a/b = n,,,u)2i; b с = ^„(А-.Ю; рс = х„,а)з; pb = \LMu>%.

направление а определяют графическим построением или аналитически, вычисляя значение угла а (см. рис. 8):

Для определения режима работы насоса при заданном давлении рй в напорном баке и некотором открытии дросселя можно воспользоваться графическим построением, приведенным на рис. XIV-13. При решении аналогичной задачи с лопастным насосом перепускная труба рассматривалась как ответвление трубопровода, на который работает насос с заданной характеристикой.

Для определения режима работы насоса при заданном давлении р0 в напорном баке и некотором открытии дросселя можно воспользоваться графическим построением, приведенным на рис. XIV—13. При решении аналогичной задачи с лопастным насосом перепускная труба рассма-

Скорость любой точки, например С, не лежащей на линии ВА (рис. 3.10, б), легко определяется графическим построением; для этого точку С циркулем переносят в точку С* на линии ВА и восставляют к ней перпендикуляр до пересечения с прямой распределения скоростей в точке С'. Отрезок С*С' пропорционален числовому

В последнем векторном уравнении число неизвестных параметров равно трем, т. е. уравнение решается графическим построением в трехмерном пространстве (рис. 3.47, б). Длина отрезка ра выбирается так: ра= HMCOI ; длина остальных отрезков определяется в результате решения аЬ = \1шШ2\', Ьс = \ла,ш32', рс=\аша>з', рЬ = ^,аш2-

Вектор ускорения а'св направлен от точки С к точке В параллельно направлению ВС, а вектор ускорения асо направлен от точки С к точке D параллельно направлению CD. Таким образом, нормальные ускорения а'св и асо известны по величине и направлению. Векторы асв и UCD известны только по направлению. Первый направлен перпендикулярно к направлению ВС, второй — перпендикулярно к направлению CD. Таким образом, в уравне. нии (4.31) неизвестными остаются только величины векторов ускорений асв и OCD, которые могут быть определены следующим графическим построением.

Векторное уравнение (4.9) равносильно двум скалярным уравнениям; его можно заменить двумя уравнениями проекций векторов на координатные оси, лежащие в плоскости векторов. Следователь» но, из уравнения (4.9) можно найти модули скоростей vc и VCB. Они находятся графическим построением треугольника векторов. Для этого из точки b проводим линию, перпендикулярную ВС, а из полюса р — линию, перпендикулярную CD. В пересечении этих направлений находится точка с — конец вектора vc — искомой скорости точки С. Вектор скорости VCB изображается отрезком cb, причем стрелка вектора направлена к точке с, соответствующей первой букве индекса. Скорость VBC по модулю равна скорости VCB и направлена в противоположную сторону. Поэтому вектор скорости VBG также изображается отрезком bc=cb, но стрелка вектора направлена к точке b (первой букве индекса). Для того чтобы указанное правило определения векторов скоростей соблюдалось, индексы у векторов скоростей в уравнениях следует располагать в принятой последовательности. Например, в уравнении (4.9) сперва идет индекс С, затем В и далее СВ.

3. Лишние связи и лишние степени свободы. Бывают случаи, когда формула (1.1) дает неправильный результат. Например, для механизма, изображенного на рис. 1.8, имеющего только поступательные пары (звенья /—3), w = 3 -2 —2 • 3 = О, тогда как простым графическим построением можно убедиться в том, что в действительности этот механизм (называемый клиновым) имеет w = 1. Ошибка произошла вследствие того, что одно из уравнений связи в данном случае есть следствие другого и поэтому не является самостоятельным условием. Действительно, связи требуют, чтобы относительные повороты звеньев отсутствовали, т. е. чтобы ф]3 = 0; фаг = 0; Фаз = 0. Но очевидно, что если ф13 = 0 и ф21 = 0, то ф23 = ф32 = 0.

Случайные погрешности в размерах обрабатываемых деталей партии подчиняются закону нормального распределения, который графически изображается кривой Гаусса (а), имеющей симметричную

Метод определения вероятной точности обработки на основании построения кривых рассеяния для партии деталей, обрабатываемых в одних и тех же условиях, не отражает последовательности обработки деталей. Метод, предусматривающий построение точечных диаграмм, не имеет этого недостатка. При этом методе графически изображается изменение размеров обрабатываемых деталей партии в определенной последовательности их обработки.

с гармонической силой периода Т, а вне промежутка времени от ti до /2 везде равна нулю (такая сила графически изображается «отрезком синусоиды», рис. 402, а), то условие, о котором идет речь, выполняется, если время установления в системе т <* О, где О = t2 — tt — продолжительность действия силы. При этом процессы установления и затухания колебаний в системе занимают очень малую долю того времени, в течение которого вообще происходят колебания в системе, т. е. в течение

вости совпадает с пределом прочности. Количество циклов напряжений, необходимое для доведения элемента конструкции до разрушения, зависит от величины наибольшего переменного напряжения и от алгебраической разности между крайними значениями переменных напряжений, которым элемент подвергается. Чем больше эта разность, тем меньшее число циклов напряжений требуется для доведения материала до разрушения. Зависимость между числом перемен напряжений и величиной наибольшего напряжения графически изображается кривой гиперболического типа (рис. 112). При больших значениях напряжений разрушение происходит при малом числе циклов. По мере уменьшения величины напряжений число циклов возрастает. Наконец, при величине напряжения, равной пределу выносливости ол, материал выдерживает любое число циклов.

ДВОЙНАЯ СВЯЗЬ — связь между соседними атомами в молекуле, осуществляемая 4 электронами. Графически изображается двумя валентными штрихами. Д. с. может соединять как одинаковые, так и различные атомы: >С = С<, —N = N—* >С = О, >C = N—, >G=S, —N=Oiiflp. Соединения с Д. с. проявляют повышенную реакционную способность; склонны к реакциям присоединения. В тех случаях, когда атомы, соединённые Д. с., связаны с различными заместителями, наблюдается явление геометрич. изомерии. Для соединений с 2 Д. с., разделёнными простой связью, характерно сопряжение связей (см. Сопряжённые связи).

ТРОЙНАЯ СВЯЗЬ — хим. связь между 2 атомами, осуществляемая 3 парами электронов. Графически изображается 3 валентными штрихами. Известны Т. с. 3 типов: — С=С—, —C=N и N=N, к-рые встречаются гл. обр. в молекулах органич. соединений (связь N=N — также и в молекуле азота). Примеры органич. соединений с Т. с.— ацетилен. НС=СН, ацетонитрил СН3—C=N. Т. с. в органич. соединениях отличается высокой реакц. способностью, в молекуле азота — инертна вследствие большой энергии разрыва [942,8 кДж (225 ккал) против 830 кДж (198 ккал) для связи С=С].

Когда теплоемкость принимается постоянной, то количество тепла д, равное c(tz — 1\), графически изображается, как видно из рис. 4-1, площадью, ограничен. ной линией теплоемкости, осью абсцисс и перпендикулярами к оси абсцисс, восстановленными в точках, соответствующих начальной (t\) и конечной (/2) температурам. Измерив величину площади, можно, соблюдая правила масштабов, графически определить величину искомого количества тепла.

Эта формула эквивалентна формуле Р. Перла и графически изображается s-образной кривой.

Зависимость между а* и X графически изображается при помощи гиперболы, называемой эйлеровой (рис. 18.31). При БЫ-

Функция плотности двумерного распределения графически изображается некоторой поверхностью в трехмерной системе координат

Как было доказано ранее /I/ истинное значение подъемной силы графически изображается объемом фигуры, ограниченной кривой давления воздуха. •