Изображающий ускорение

В написанном уравнении производная -т- представляет собой величину, пропорциональную тангенсу угла наклона касательной к интегральной кривой, изображающей зависимость Т (ср). Таким образом, имея уравнение (9.38), можно определить при заданных начальных условиях направление касательной к интегральной кривой в ее начальной точке.

Процессы, происходящие в цилиндре д. в. с., наглядно и просто объясняются с помощью ру-диаграммы, которая называется индикаторной диаграммой, изображающей зависимость давления в цилиндре от положения поршня [р = f (s)].

В данном случае /j < Js
скоростей, построенного в произвольном масштабе, можно получить значения величины М„ и построить кривую, характеризующую изменение приведенного момента в функции положения механизма. На фиг. 23 показан приблизительный характер кривой, изображающей зависимость М„ — Мп((р).

В написанном уравнении производная —-,— представляет собой величину, пропорциональную тангенсу угла наклона касательной к интегральной кривой, изображающей зависимость Г(ф). Таким образом, имея уравнение (47), можно определить при заданных начальных условиях направление касательной к интегральной кривой в ее начальной точке.

С изменением концентрации примеси меняется отношение интенсивности выбранных линий. Установив фотометрическим приспособлением отношение для исследуемого сплава, можно по градуировочной кривой, изображающей зависимость отношения интенсивности от концентраций, найти величину концентрации. Градуировочная кривая строится по эталонным образцам, химически проверенным для каждого сплава. Визуальный метод широко распространён в СССР и осуществляется при помощи стилометров.

ний сильно колеблется во времени и, таким образом, там нет однозначной зависимости АР/Я от скорости фильтрации. Отрезок st изображает разбавленный псев-доожиженный слой. Точка t соответствует концу расширения псевдоожиженного слоя, т. е. /и=1, а поэтому лежит на линии tit', изображающей зависимость гидравлического сопротивления 1 м трубы от скорости потока при течении чистой, не загруженной твердым материалом среды. Абсцисса точки t — скорость потока (скорость фильтрации), при которой возникает сравнитель-

находим крайнюю точку линии, изображающей зависимость qz от р' при данном е'. В первом приближении ее можно считать прямой, уравнение которой

геометрии «усика» явился проход кривой, изображающей зависимость повышения давления в цилиндре от угла 32 = 33 запаздывания открытия через точку С на рис. 12.76.

На кривой Кондона — Морса, показанной на рис. 3.4 и изображающей зависимость потенциальной энергии от межатомного расстояния, величина г0 представляет собой равновесное расстояние между атомами при температуре, равной абсолютному нулю. Если системе двух атомов дополнительно сообщается тепловая энергия,

где п — наклон прямой, изображающей зависимость lg daldN от lg А/С, пример которой дан на рис. 8.25, а СРЕ — эмпирический параметр, который зависит от свойств материала, частоты, среднего

При появлении новой или исчезновении имеющейся фазы может происходить остановка или излом на кривой, изображающей зависимость изучаемого свойства от выбранного параметра равновесия. Например, при изотермическом сжатии пара давление Р обнаруживает хорошо известную зависимость от объема V. Эта- зависимость наблюдается до тех пор, пока не будет достигнуто состояние насыщенного пара. При конденсации пара в жидкость давление в новой, уже двухфазной, системе перестает зависеть от объема и на кривой P = P(V) появляется остановка — горизонтальный участок изотермы.

Построение плана ускорений ведем в такой последовательности (рис. 24, г). Строим решение первого векторного уравнения, указанного выше, для чего от полюса плана п откладываем отрезок (nb), изображающий ускорение ав, параллельно линии АВ. Длину (nb) выбираем равной (АВ) = 25 мм, т. е. строим план в масштабе кривошипа, при этом масштабы планов ускорений и их аналогов соответственно будут равны

От точки Ь откладываем отрезок (Ьпсв), изображающий ускорение аспв. Длина отрезка (Ьпсв) вычисляется так:

Соединив точку d с полюсом плана я, получаем отрезок (nd), изображающий ускорение точки D.

5) Приступаем к построению плана ускорений (рис. 26, г). Строим решение гервого векторного уравнения, указанного выше. От полюса л плана ускорений (ткладываем отрезок (nbn), изображающий ускорение апв. Длину его выбираем I авной (л&„) = 50 мм, отчего масштаб плана ускорения будет

Через точку иа проводим прямую, перпендикулярную к ВС (направление о сву в соответствии со вторым векторным уравнением из точки я (так как a D— 0) параллельно CD в направлении от С к D откладываем отрезок ппл, изображающий ускорение а"д : яп^ = а"д/Ца = 16,8/0,2 = 84 мм.

Решаем векторные уравнения графически. В соответствии с первым уравнением из точки е плана ускорений параллельно FE в направлении от точки F к точке Е отложим отрезок еп^, изображающий ускорение а",-? : ел4 = oj.?/[ifl = = 1,75/0,2=8,75 мм. Через точку я4 проводим перпендикуляр к EF (направление вектора а-рр). В соответствии со вторым уравнением через точку я (так как dp — 0 и й^ = 0) проводим прямую, параллельную хх (направление вектора относительно ускорения arrl.-^. Эти линии пересекутся в искомой точке /. Соединим па плане ускорений точки е и f. На середине отрезка ef помещаем точку S4 и соединяем ее с полюсом я. План ускорений построен. Определяем абсолютные ускорения точек: ан — nb\ia = 72,5 • 0,2 = 14,5 м/с ; as = яз4[ла = 85 х X 0,2 =.-.; 17 м/с2; ас== яфа = 107 • 0,2 = 21,4 м/с2; а? = яеца = 89,2 • 0,2 =

xs и Xi — отрезки, изображающие путь S (м) или длину / (м); ^ — отрезок, изображающий скорость v (м/с); *а —отрезок, изображающий ускорение а (м/с2); ^ — отрезок, изображающий время i (с).

Из произвольно выбранного полюса я плана ускорений (рис. 3,4, в) параллельно АВ на плане механизма проводим отрезок пЬ', изображающий ускорение ив. По величине этот отрезок nb' = 2AB на механизме, поэтому масштабный коэффициент плана ускорений [(м/са)/мм]

Из конца Ь' отрезка nb' отложим отрезок Ъ'л2> изображающий ускорение б?в, параллельно звену ВС в направлении от С к В

Из полюса я отложим отрезок пп3, изображающий ускорение а?о, параллельно звену CD ъ направлении от С к D; величина отрезка (мм)

Соединяя точку s' с полюсом я плана, получим отрезок т', изображающий ускорение as.