Изотермической диаграммы

расстояние An между изотермическими поверхностями меньше. Скалярную величину температурного градиента dt/dn мы будем также называть температурным градиентом.

На расстоянии х выделим внутри стенки слой толщиной dx, ограниченный двумя изотермическими поверхностями. На основании закона Фурье уравнение (1-1) для этого случая можно написать:

1. Однородная стенка. Рассмотрим однородную цилиндрическую стенку (трубу) длиной /, м, с внутренним радиусом г\ и внешним г2. Коэффициент теплопроводности материала постоянен и равен Я. Внутренняя и внешняя поверхности поддерживаются при постоянных температурах t\ и t2, причем t\>tz (рис. 1-11), и температура изменяется только в радиальном направлении х. Следовательно, температурное поле здесь будет одномерным, а изотермические поверхности цилиндрическими, имеющими с трубой общую ось. Выделим внутри стенки кольцевой слой радиусом г и толщиной dr, ограниченный изотермическими поверхностями. Согласно закону Фурье количество тепла, проходящего времени через этот слой, равцо:

Выделим внутри стенки шаровой слой радиусом г и толщиной dr, ограниченный изотермическими поверхностями. Согласно закону Фурье тепловой поток, проходящий через этот слой, равен:

а) Тепло отводится через внешнюю поверхность трубы. Выделим в толще стенки кольцевой слой с радиусами г\ и г, ограниченный изотермическими поверхностями (рис. 1-17). Согласно закону Фурье через поверхность радиуса г переносится тепловой поток, отнесенный к единице длины, равный:

На расстоянии х выделим внутри стенки слой толщиной dx, ограниченный двумя изотермическими поверхностями. На основании закона Фурье [уравнение (1-1)] для этого случая можно написать:

1. Однородная стенка. Рассмотрим однородную цилиндрическую стенку (трубу) длиной /, с внутренним радиусом гг и внешним г2. Коэффициент теплопроводности материала Я постоянен. Внутренняя и внешняя поверхности поддерживаются при постоянных температурах ^ и t2, причем t1>t2 (рис. 1-11) и температура изменяется только в радиальном направлении г. Следовательно, температурное поле здесь будет одномерным, а изотермические поверхности цилиндрическими, имеющими с трубой общую ось. Выделим внутри стенки кольцевой слой радиусом г и толщиной dr, ограниченный изотермическими поверхностями. Согласно закону Фурье, количество теплоты, проходящее в единицу времени через этот слой, равно:

Выделим внутри стенки шаровой слой радиусом г и толщиной dr, ограниченный изотермическими поверхностями. Согласно закону Фурье тепловой поток, проходящий через этот слой, равен:

а) Теплота отводится через внешнюю поверхность трубы. Выделим в толще стенки кольцевой слой с радиусами гх и г, ограниченный изотермическими поверхностями (рис. 1-17). Согласно закону Фурье через поверхность радиуса г переносится тепловой поток, отнесенный к единице длины:

Шаровая стенка (полый шар). Стационарное, одномерное, t = f(r) температурное поле определяется изотермическими поверхностями сфер, концентричных между собою. Стенка состоит из п концентричных слоев, плотно прилегающих друг к другу, радиусы их г, (внутренний),

Изложенный выше метод решения задач лучистого теплообмена в замкнутой системе из трех серых тел, разделенных лучепрозрачной средой, может быть применен и для решения задач теплообмена в замкнутых и незамкнутых системах из большего числа тел (в общем случае из п тел), принимая справедливым условие (10-1). Для замкнутой системы, состоящей из п твердых серых тел с изотермическими поверхностями (и в частности, из трех тел), решение задачи лучистого теплообмена при fdFiF^==^Fi,FK было дано В. Н. Тимофеевым [Л. 165], который использовал другую, отличную от рассмотренной выше, систему исходных уравнений.

Перлитная область (рис. 101, б) в углеродистых сталях распространяется на интервал температур от точки А± до изгиба изотермической диаграммы (~550°С). При этих температурах происходит диффузионный распад аустенита с образованием структуры из феррита и цементита — перлита.

Увеличение содержания углерода в аустените дшвтектоидной Концентрации повышает его устойчивость (кривые изотермической диаграммы сдвигаются вправо) (рис. 106).

Схема преобразования изотермических циклических диаграмм деформирования указанным способом для условий деформирования в сферическом корпусе показана на рис. 4.46, а, причем каждая диаграмма верхнего и нижнего полуциклов (при отсчете от начала нагружения) является частью изотермической диаграммы для температур ?(*) и ?(fc+i); a параметры построенных таким образом расчетных обобщенных диаграмм циклического деформирования, определяются на основании изотермических циклических диаграмм деформирования [?(*) =

Рис. 64. Сопоставление изотермической диаграммы выделения"~избыточных фаз

Увеличение содержания углерода в аустените доэвтектоидной концентрации несколько повышает его устойчивость (кривые изотермической диаграммы сдвигаются вправо! см. рис. 116).

Схема преобразования изотермических циклических диаграмм деформирования указанным способом для условий деформирования в сферическом корпусе показана на рис. 4.46, а, причем каждая диаграмма верхнего и нижнего полуциклов (при отсчете от начала нагружения) является частью изотермической диаграммы для температур f(*) и /(*+1), а параметры построенных таким образом расчетных обобщенных диаграмм циклического деформирования, определяются на основании изотермических циклических диаграмм деформирования [S(k^ =

Изотермическая закалка. Разработка способов сварки на основе изотермической диаграммы ВТП (быстрорежущие стали)

Изотермическая закалка. Разработка способов сварки на основе изотермической диаграммы ВТП (быстрорежущие стали)

Сравнение расположения линий распада аустенита на обе их диаграммах показывает, что соответствующие линии на термокинетической диаграмме находятся правее и ниже тех же линий изотермической диаграммы Следовательно, то же превращение при непрерывном охлаждении протекает при более низкой температуре и через большее время, чем при изотермическом распаде аустенита

чает мгновенному значению температуры Т. Рис. 2.2, б иллюстрирует связь между параметрами состояния: данным значениям е, 0 (рис. 2.2, а) отвечает точка А изотермической диаграммы /° (0), подобной функции неоднородности / (z) с коэффициентом подобия О = OA/OAf, таким образом определяются г = г (е, в), секущий модуль С = г/е, касательный модуль К. = К (С), г* = в/в. Заметим, что параметры /С, С и г* связаны между собой однозначно. Если совокупность кривых

Проверка центрального подобия диаграмм г — F (у), полученных при различных температурах, показала удовлетворительное соответствие. Наибольшие отклонения от центрального подобия (изменение параметра х = х (Т) изотермической диаграммы при различных значениях секущего модуля) не превышали для исследованных сталей и сплавов 5—7 %; лишь для сплава ХН70ВМФТЮ при Т = 800 °С они достигали 15%. Отсюда можно сделать вывод, что основное упрощающее допущение о подобном изменении предела текучести подэле-ментов с ростом температуры (из которого и следует центральное подобие изотермических кривых г = F (у)) можно считать оправданным для многих