Известного соотношения

Это — уже известное уравнение моментов, полученное нами раньше (§ 68) для случая, когда N и М совпадают по направлению. Сейчас на частном примере мы получили это же уравнение для случая, когд i М перпендикулярно к N. Следовательно, это уравнение справедлив:) и в общем случае, когда М к N образуют какой угодно угол. Разлагая М на две составляющие: М1 в направлении NM Ж, в направлении, перпендикулярном к N, мы получим оба рассмотренных случая, когда справедливо, как мы убедились, уравнение (13.59). При этом составляющая М1 изменяет величину вектора N, а составляющая Л1, — его направление.

При отделении частиц изменяется знак у второго члена правой части уравнения (16.1). Если же происходит одновременно и присоединение, и удаление частиц, то уравнение (16.1) переходит в известное уравнение Мещерского

Известное уравнение для шага усталостных бороздок [60], отвечающее структуре управляющего параметра (5.3), в котором отсутствует предел текучести, характеризует средние величины шага

Для количественной интерпретации результатов мы применили известное уравнение В. И. Трефилова, устанавливающее связь между 251

Адсорбционное понижение прочности в наибольшей степени проявляется на хрупких сталях. Рассмотрим известное уравнение Гриффитеа—Орована—Ирвина

В том частном случае, когда массы точек системы не изменяются, m=mv (g)=constv, v = l, 2, 3,. . ., п, уравнение (1. 14) обращается в известное уравнение

Таким образом, известное уравнение энергетического баланса оказывается справедливым и для машинных агрегатов с переменными массами звеньев. Смысл его состоит в том, что суммарная работа приведенного момента всех сил, приложенных к звеньям агрегата, вдоль периодического предельного режима Т=Т^ (ср) за любой полный цикл [ср, ср+ 51 изменения угла поворота ср звена приведения равна нулю.

что представляет собой известное уравнение Матье [106], [145], которое является частным случаем дифференциального уравнения Хилла и Шредингера.

В качестве решения (3.40) принято известное уравнение М. А. Михеева и С. С. Кутателадзе:

где Р — угол трения, ф — угол смещения от осевой плоскости точки выхода металла из валков, знак которого + или — учитывает направление скорости 1<вер: положительное — при сближении валков, отрицательное — при раздвигании. Справедливость формулы (2) подтверждается подстановкой в нее значения ф = 0 (обычная прокатка), при которой получается известное уравнение С. Экелунда — И. М. Павлова. Путем суммирования удлинений элементарных участков в зоне опережения и составления балансового уравнения в конечных разностях выведена формула для подсчета опережения s:

Уравнение (3) представляет собой известное уравнение Матье [20], решение которого можно представить в виде

Модифицированный локальный критерий Nu, определяющий интенсивность теплообмена а между потоком в канале и его стенкой, после расчета Nu^ определяется из известного соотношения:

Ра.чмер пластической ионы может быть исключен с помощью известного соотношения (7.2), которое в принятых здесь обозначениях имеет вид

На основании изложенного можно сделать вывод о том, что при исследовании механизмов с высшими парами можно пользоваться двумя методами: первый метод основан на использовании механизма с низшими парами, эквивалентного заданному—с высшими парами, а второй — на использовании известного соотношения между угловыми скоростями звеньев высшей пары. Применение второго метода иногда затруднено тем, что при решении задачи о положениях механизма мы должны интегрированием установить закон изменения углов поворота звеньев.

к его валу. Величина силы /*„ касательной к начальной окружности червячного колеса, определяется из известного соотношения:

** В целях удобства сопоставления результатов расчета по соотношениям (8.10), (8.13) и (8.14) формула М. А. Михеева представлена здесь в виде зави-.симости Sto.K = f(Re, Pr). Переход от зависимости Nue.K=f(Re, Pr) к зависимости (8.14) выполнен на основе известного соотношения Nu = St-Re-Pr.

Речь идет о синергетическом принципе подчинения, который применяется при анализе роста трещин с учетом известного соотношения Холла-Петча для предела текучести материала [70, 71]

И вместе с тем Декарт утверждал «с достоверностью, что камень не одинаково расположен к принятию нового движения или к увеличению скорости, когда он движется очень скоро и когда он движется очень медленно». Значение этой догадки оценил только в 1896 г. Н.А. Умов, предсказавший, что при скоростях, близких к скорости света, масса тел должна возрастать. Правда, Дж. Дж. Томсон независимо доказал это еще в 1881 г., теоретически рассмотрев движение заряженного шара. Это положение было развито Г. Лоренцем, а затем А. Эйнштейном до известного соотношения между энергией Е и массой т—Е—тс2, где с — скорость света.

Во-вторых, тот факт, что величина предела текучести в н'ано-структурных материалах может существенно варьироваться в зависимости от дефектной структуры границ зерен при одинаковом размере зерен, указывает на необходимость учета роли дефектной структуры границ при исследовании известного соотношения Холла-Петча, рассматривающего зависимость предела текучести от размера зерен. Очевидно, невниманием к структурному состоянию границ зерен можно объяснить большую противоречивость в имеющихся данных по этой проблеме.

Величину эффективного заряда иона, мигрирующего в процессе электропереноса, можно определить из экспериментальных данных с помощью известного соотношения Эйнштейна [7]

Если известна угловая скорость со вращения ведущего колеса, то ошибка угловой скорости вращения ведомого колеса Д(ох будет Дсо1 = соДг. Теперь мы можем найти ошибку углового ускорения (Дех). На основании известного соотношения

Зависимость h (s) находим, интегрируя (26) по s при учете известного соотношения [1]:

Рекомендуем ознакомиться:

Исследования производились

Измерения производят

Измерения проведенные

Измерения радиоактивности

Меню:

Главная страница Термины