Исследование выполняли

193. Коненков Ю. К., Наумкина Н. И., Т ар таковский Б. Д. Исследование вынужденных изгибных колебаний упругой полосы.— Акустич. ж., 1965, т. 11, вып. 3.

Проводилось исследование вынужденных колебаний зубчатой муфты [39], состоящей из зубчатого барабана 1 и эпицикла 3 {рис. 35), а также отдельных полумуфт в частотном диапазоне от 20 до 1000 Гц. Зубчатое соединение муфты характеризуется •следующими параметрами:

Рассмотрим вкратце неосесимметричный однодисковый ротор (т. е. либо упругие свойства ротора неосесимметричны — некруглый вал, либо диск имеет два различных экваториальных массовых момента инерции). Исследование вынужденных колебаний такого ротора при вращении его на произвольных (т. е. неосесимметричных) упругих опорах, как уже отмечалось в гл. II, сводится к задаче исследования частного решения дифференциальных уравнений с переменными (периодическими) коэффициентами, и ввиду сложности этой задачи мы на ней не останавливаемся.

Исследование вынужденных колебаний в многомассовых системах, находящихся под воздействием многих возбуждающих сил, имеющих различные частоты и амплитуды и приложенных в разных местах трансмиссии, представляет собой весьма сложную задачу.

Наибольшее влияние силы демпфирования оказывают на частоты собственных колебаний высших порядков [2]. Роторы многих современных высокоскоростных турбомашин, таких, например, как энергетические турбоагрегаты, ультрацентрифуги и некоторые другие, представляют собой гибкие гироскопические системы с рабочими режимами за 3—6-й критической скоростью. Как показывают теоретические исследования и опыты, такие системы принадлежат к так называемым автовращательным, т. е. потенциально самовозбуждающимся. Для них, по понятным причинам, изучение колебаний не может выполняться без учета сил внутреннего и внешнего трения. Только в этом случае возможно исследование вынужденных колебаний таких систем от неуравновешенности и возникающих одновременно с ними автоколебаний, а также условий, когда они сменяют друг друга. Это позволя-

Исследование вынужденных колебаний выполняется фактически с помощью той же последовательности операций, которая описана для собственных. Остановимся на практически важном частном случае, когда возмущающей силой будет распределенная и сосредоточенная статическая неуравновешенность. 'Тогда в (1) и (2) fj (x, t) = р2сое (х) е<И+ад], g, (t) = О, Р) (t) =

Таким образом, при вибрационной обработке для правильного назначения режима и определения конструктивных параметров требуется исследование вынужденных колебаний в нелинейной системе станка.

Изучаемая динамическая модель принадлежит к упругим гироскопическим системам сложного вида. Исследование вынужденных колебаний от неуравновешенности удобнее всего выполнить обобщенным методом динамических податливостей и начальных параметров [2].

5. М. Л. Перминов. Исследование вынужденных колебаний стержневых эле-

4. М. Д. П е р м и н о в. Исследование вынужденных колебаний стержневых эле-

Исследование вынужденных колебаний автомобиля в значительной мере усложнено трудностью установленця закона изменения возмущающей силы Q2.

кварцевых ампулах при 400—600 °С 1 месяц, при 600—800 °С 15 суток и при 1000 °С 4 суток. Для получения сплавов использовали Ga чистотой 99,99 % (по массе) и Со чистотой 99,99 % (по массе). Исследование выполняли методами микроскопического, рентгеновского фазового и структурного, микрорентгеноспектрального и термического анализов.

Сплавы синтезировали в корундовых тиглях в высокочастотной печи в атмосфере Аг, а затем переплавляли в дуговой печи и гомогенизировали в эвакуированных кварцевых ампулах, используя Со чистотой 99,90 % (по массе) и Sm чистотой 97,7 % (по массе). Исследование выполняли с помощью дифференциального термического, рентгеноструктурного и микроскопического анализов. Основываясь на экспериментальных данных работ [1, 2], в работе [3] диаграмма Со—Sm была построена расчетным путем. Учитывая разброс экспериментальных данных, авторы работы [3] отмечают довольно хорошее соответствие полученных результатов.

леталлов ~0,-1 % (по массе) и 0,1 % (по массе) Та, 0,02 % (по лассе) Со. Исследование выполняли методами микроструктурного, дентгеновского и термического анализов.

Диаграмма состояния Ег—Ga представлена на рис. 215 по данным работы [1]. Сплавы синтезировали из чистых компонентов в герметически закрытых тиглях. Исходными материалами служили Ег чисто той 99,9 % (по массе) и Ga чистотой 99,999 % (по массе). Исследование выполняли методами термического, рентгеновского анализов и измерением микротвердости. В системе образуются пять соединений, три из которых Er5Ga3, ErGa и Ег^Сзз плавятся с открытым максимумом при температурах 1320, 1340 и 1300 "С соответственно,

Диаграмма состояния Er—Ge изучена в работах [ 1, 2]. Сплавы изготовляли в дуговой печи в среде очищенного Аг и гомогенизировали также в среде Аг в контейнерах из танталовой жести при температуре 1200 "С в течение 100 ч и при температуре 750 °С в течение 400 ч. Исследование выполняли методами термического, микроструктурного, рентгеновского анализов, измерением плотности. На рис. 217 приведена диаграмма состояния Er—Ge по данным работы [2]. В системе образуется восемь соединений. Соединение Er5Ge3 плавится с открытым максимумом при 1950 °С, соединения Er5Ge4, ErijGe10, ErGe, ErGej 5, ErGe2, ErGe3_x кристаллизуются по пери-тектическим реакциям при температурах 1875, 1720, 1451, 1409, 1037, 890 °С соответственно. Соединение ЕгцОе5 образуется по перитектоидной реакции ErGe + ErGej 5 ** ЕгцС-ег при температуре 1387 "С. Соединение ErGej 5 при температуре 943 С претерпевает полиморфное превращение,' а соединение ErGe2 существует в трех полиморфных модификациях: температура а ** р превращения составляет 907 "С, р * у превращения 932 °С. В системе Er—Ge осуществляются два эвтектических превращения: Ж ** (Ег) + Er5Ge3 при температуре 1322 °С и содержании 12 % (ат.) Ge и Ж «* ErGe3.x + + (Ge) при температуре 877 °С и содержании 86 % (ат.) Ge. Взаимная растворимость Ег и Ge в твердом состоянии менее 1 % (ат.). Области гомогенности на основе соединений не превышают 1 % (ат.). Кристаллическая структура соединений приведена в табл. 164.

Диаграмма состояния Ег—Hg схематически представлена на рис. 220. Сплавы изготовляли в тиглях из Та в атмосфере Аг. Исходными компонентами служили Hg чистотой 99 % (по массе) и Ег с суммарным содержанием примесей ~1 % (по массе). Исследование выполняли методами рентгеновского и термического анализов.

Диаграмма состояния Ег—Ni приведена на рис. 228 по данным работы [1]. Сплавы изготовляли плавкой в дуговой печи в атмосфере Аг, образцы отжигали в вакууме при 1000 °С от 24 ч до 26 суток, а также при 900 и 700 °С по три недели, после чего закаливали в воде. Исходными компонентами служили Ег чистотой 99,9 % (по массе) и Ni чистотой 99,96 % (по массе). Исследование выполняли методами микроструктурного, рентгеновского и термического анализов, измерением магнитных свойств.

Диаграмма состояния Ge—Nd (рис. 411) построена в работе [[] Сплавы для исследования плавили в дуговой печи в инертной атмосфере; гомогенизирующий отжиг проводили в запаянных кварцевых ампулах, заполненных Не. Исследование выполняли методами дифференциального термического, микроскопического и рентгенострук-турного анализов. Чистота исходного Ge составляла 99,99 % (по массе) и исходного Nd — 99,34 % (по массе).

Диаграмма состояния Ge—Pd (рис. 416) построена в работе J1J-Сплавы синтезировали в кварцевых ампулах в атмосфере Аг, отжигали при 1350 "С в течение 30 мин и закаливали в холодной BO;IC. В качестве исходных материалов использовали Ge и Pd чистотой не менее 99,9 % (по массе) основного металла. Исследование выполняли методами металлографического, термического и рентгеноструктурного анализов.

Сведения об образовании соединений в системе Ge—Рг приведены в работах [X, Э, Ш]. Диаграмма состояния Ge—Рг (рис. 417) постро ена в работе [1] на основании результатов работы [2] с небольшой корррсктировкой. Сплавы плавили в дуговой печи в инертной атмо сфере. В качестве исходных материалов использовали Ge чистотой 99,99 % (мае.) и Рг чистотой 99,84 % (мае.). Гомогенизирующим отжиг проводили в кварцевых ампулах, наполненных Не. Исследование выполняли методами дифференциального термического, микроскопического и рентгеноструктурного анализов [2J.

Информация о взаимодействии Ge с Rb приведена в работах [X, Щ]. Диаграмма состояния Ge—Rb (рис. 419) построена в работе [11. Сплавы для исследования приготовляли из Ge полупроводниковой чистоты и Rb чистотой 99,9 % (по массе) в инертной среде в герметичных тиглях из Nb с внутренним тиглем из высокочистого корунда или поликристаллического фианита. Исследование выполняли методами термического, рентгеноструктурного, микроструктурного и локального рентгеноспектрального анализов.