Излучения источников

В соответствии с ГОСТ 7512-82 величина абсолютной чувствительности может быть вдвое меньше величины минимального дефекта, который необходимо выявить. Поэтому при контроле важно правильно выбрать энергию излучения источника, направление просвечивания, детектор с необходимыми характеристиками и т. д.

Сила излучения (источника в некотором направлении)

где Р9 — МЭД Y-излучения источника; РЛ.ОП — предельно допустимая МЭД (у-излучения, ослабленная защитой.

Основные ограничения сканирующей системы первого поколения связаны с трудностью повышения быстродействия возвратно-поступательного движения системы линейного перемещения и низкой эффективностью использования рентгеновского излучения источника, так как обычно основная часть излучения диафрагмируются первичным коллиматором. С целью решения этих двух вопросов и были разработаны следующие разновидности сканирующих систем.

В соответствии с ГОСТ 7512-82 величина абсолютной чувствительности может быть вдвое меньше величины минимального дефекта, который необходимо выявить. Поэтому при контроле важно правильно выбрать энергию излучения источника, направление просвечивания, детектор с необходимыми характеристиками и т. д.

В работе [46 ] исследовали влияние смешанного гамма- и нейтронного излучения реактора Пенсильванского университета, а также у-излучения источника Со60 на опытные SiC-вылрями-

этой системе излучения источника V Еояп; г) многократно

Из определения яркости [1, 9], а также из формулы (2) следует, что яркость i'-го элемента поверхности объекта, вызванная первым отражением от него излучения источника:

Яркость элемента поверхности объекта dS0, находящегося в поле зрения пирометра, вызванная лишь многократным переотражением излучения источника в системе объект — источник:

+ т3+ .. .), где « = Р0Ри Фон Фио < !• Сумма ее равна 1/(1 — т). Тогда яркость визируемого участка поверхности, обусловленная только многократными переотражениями излучения источника, равна

При радиометрической дефектоскопии поток излучения источника, заключенного в защиту, проходит через контролируемое изделие и попадает на блок детектирования (рис. 76). Блок детектирования заключен в защиту с коллимационным каналом, через который беспрепятственно проходит узкий пучок излучения. Для контроля всего изделия осуществляют его

Рис. 25. Типичные аппаратурные спектры тормозного излучения ^-источников с бе-риллиевыми мишенями

Основные характеристики радиоактивных источников у-излучения, выпускаемых в СССР и за рубежом, приведены в табл. 6 и 7. Спектр излучения одного из них дан на рис. 24.

Радиоактивные источники тормозного излучения представляют собой ампулы, заполненные (3-активным нуклидом и материалом мишени. Испускаемое нуклидом Р-излучение взаимодействует с мишенью и возбуждает тормозное излучение с непрерывным спектром (рис. 25). В качестве мишени от одного и того же источника можно получить тормозное излучение с различной максимальной энергией непрерывного спектра. Основные характеристики радиоактивных источников тормозного излучения, выпускаемых в СССР и за рубежом, приведены в табл. 8.

Сравнивая энергию у-излучения радионуклидов с энергией связи нейтронов в различных атомных ядрах, видим, что при создании фотонейтронных источников в качестве источников у-из-лучения можно использовать ограниченное число радионуклидов, а в качестве мишеней только бериллий и дейтерий, у которых энергия связи нейтронов в ядрах равна соответственно 1,665 и 2,226 МэВ. Реакцию (у, п) могут вызывать лишь у-кванты, энергия которых превышает указанную энергию связи нейтрона.

Существенным недостатком всех активных фотонейтронных источников являются малые периоды полураспада пригодных радионуклидов, сложность получения требуемых активностей и высокой фон у-излучения. Например, для создания (124Sb + Be) _источника с выходом нейтронов 10е с 1 необходим источник у-излучения 124Sb активностью около 37 ГБк. Количество у-квантов по отношению к нейтронам для (у, п) источников составляет 103— 10^ квант на нейтрон.

Другой способ повышения МЭД излучения источников — это увеличение их удельной активности, характеризуемой количеством изотопа в единице объема (массы) источника. Удельная активность изотопа зависит от плотности потока нейтронов, в котором источник подвергается активации, ми-

В частности из них следует целесообразность разработки аппаратуры с полосой пропускания, определяемой частотными характеристиками демпфированных пьезопреобразователей, размеры которых выбираются, исходя из соответствия их собственных частот частотам максимального излучения источников.

а) мощность бактерицидного излучения источников и пути рашшнального использования их в установках;

Прибор позволяем -просто и- быстро производить измерение ультрафиолетового излучения источников (ламп), а также коэффициентов проницаемости, отражения и поглощения для различных материалов в указанной области спектра. Он имеет высокую чувствительность к ультрафиолетовой радиации и позволяет с достаточной точностью измерять даже малоинтенсивное излучение! .',.,,".,' . ,

Для рационального использования бактерицидного излучения источников при .конструировании установок по обеззаражи-

При изменении потока бактерицидного излучения .источников и физико-химических свойств облучаемой воды, влияющих на поглощение бактерицидного излучения водой, г также облр чение другого вида бактерий, -числовое значение коэффициента $ ^ответственно изменится.