Излучения коэффициент

На рис. 82 показана одна из схем измерения износа методом поверхностной активации» На вращающейся детали 1 имеется активированная зона или установлена вставка 2, Радиоактивные излучения могут регистрироваться через корпус 3 сцинтилляцион-ным счетчиком 4. Измерение можно осуществлять при фиксированной установке детали или при ее вращении. В аппаратуру для

12. ИЗМЕРЕНИЕ ПАРАМЕТРОВ ЛАЗЕРНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ

Измерение параметров лазерного излучения необходимо производить при экспериментальных исследованиях, разработке технологических процессов и эксплуатации лазерных установок. Целесообразно рассмотреть методы измерения параметров лазерного излучения, которые в первую очередь учитываются при практическом использовании лазерных установок. К ним относятся: мощность, энергия, угловая расходимость, поперечное распределение интенсивности излучения, поперечный размер луча, длительность импульса [143].

монохроматического излучения длиной волны в 2,7 или 1,38 мкм. Излучение указанных длин волн сильно поглощается водяными парами, и интенсивность его поглощения может быть измерена существующими приемниками оптического излучения. В конструкцию гигрометров указанного типа входит источник радиации, абсорбционные кюветы и приемник излучения; измерение влажности воздуха производится на двух участках спектра в полосе поглощения и вне ее. Порог чувствительности инфракрасных гигрометров равен 0,005 г/м3, а диапазон измеряемых влажностей лежит в пределах от 0,005 до 0,01 г/см3.

Измерение поглощения ^-излучения. Измерение толщин фолы.

Измерение флуоресцентного излучения. Измерение толщин фолы легких металлов.

Измерение поглощения ^-излучения. Измерение толщин фольг.

Измерение флуоресцентного излучения. Измерение толщин фольг легких металлов.

• контроль общего радиационного баланса Земли: анализ общего количества излучаемого тепла, отраженного солнечного излучения, падающего солнечного ульрафиолетового (УФ) излучения, отраженного УФ-излучения, измерение температуры поверхности Земли (основная часть измерений проводится в ближней ИК области спектра);

Промежуточное положение области мягкого и ультра-мягкого рентгеновского излучения, лежащей между достаточно хорошо изученными областями — жесткой рентгеновской и вакуумной ультрафиолетовой, делает возможным применение широко известных методов определения оптических констант, какими являются в области жестких рентгеновских лучей метод пропускания и в областях видимой и ультрафиолетовой измерение угловых зависимостей коэффициента отражения. Причем методы пропускания и измерения спектральных зависимостей коэффициента отражения существенным образом используют соотношения Крамерса—Кронига.

Метод измерения пропускания в жесткой рентгеновской области основан на большой проникающей способности коротковолнового рентгеновского излучения. Измерение пропускания дает возможность определения постоянной у по формуле

Излучение большинства твердых тел можно считать близким к «серому» излучению; при этом коэффициент С находится из опыта. Ввиду некоторого отклонения излучения реальных тел от серого излучения коэффициент С может меняться с температурой. Значения С для некоторых тел приведены в табл. 7-1.

17-3. КОЭФФИЦИЕНТ ИЗЛУЧЕНИЯ ТВЕРДЫХ ТЕЛ И МЕТОДЫ ЕГО ОПРЕДЕЛЕНИЯ

Для определения результирующих потоков излучения необходимо располагать данными по коэффициентам излучения. Коэффициент излучения является сложной функцией, зависящей от природы излучающего тела, его температуры, состояния поверхности, а .для металлов — от степени окисления этой поверхности. Для чистых металлов с полированными поверхностями коэффициент излучения имеет низкие значения. Так, при температуре 100°С коэффициент излучения по отношению к его величине для абсолютно черного тела не превышает 0,1. Металлы характеризуются высокой отражательной способностью, так как из-за большой электропроводности луч проникает лишь на небольшую глубину. Для чистых металлов коэффициент излучения может быть найден теоретическим путем. Относительный коэффициент (степень черноты) полного нормального излучения для них связан с удельным электрическим сопротивлением рэ зависимостью

С появлением оксидных пленок на поверхности металлов степень черноты резко увеличивается и может принимать значения 0,5 и выше [Л. 134, 139]. Сплавы металлов имеют более высокую степень черноты. Степень черноты полупроводниковых материалов при 100°С более 0,8. -Тугоплавкие соединения (карбиды, бориды, силициды) имеют степень черноты порядка 0,5 и выше. Коэффициенты излучения диэлектриков выше, чем чистых металлов, и обычно уменьшаются с увеличением температуры.

Обычно в опытах измеряется относительный коэффициент излучения, так как непосредственное измерение поглощательной способности связано со значительными трудностями.

Опытное исследование интегральных коэффициентов излучения твердых тел может быть проведено следующими методами: -радиационным, калориметрическим, методом регулярного режима и методом непрерывного нагревания с постоянной скоростью. Во всех методах перенос тепла за счет теплопроводности и конвекции должен быть пренебрежимо мал по сравнению с излучением.

На основании закона Кирхгофа можно доказать, что спектральная интенсивность собственного излучения единичного газового объема в любом направлении пространства равна а^^, т. е. определяется только коэффициентом поглощения газа и спектральной интенсивностью черного излучения /ov при температуре газа.

Коэффициент поглощения. Для характеристики объемного характера поглощения газов применяется спектральный коэффициент поглощения, показывающий относительное уменьшение спектральной интенсивности излучения на единице длины пути луча

На основании закона Кирхгофа можно доказать, что спектральная интенсивность собственного излучения единичного газового объема в любом направлении пространства равна a^J^, т. е. определяется только коэффициентом поглощения газа и спектральной интенсивностью черного излучения J^ при температуре газа.

Единица измерения рад определяется как поглощенная доза ионизирующего излучения, равная 100 эрг на грамм, независимо от природы излучения и состава облучаемого материала. Облучение мягкой ткани при экспозиционной дозе 1 р примерно соответствует поглощенной дозе 1 рад, а в костной ткани оно более 1 рад. Обладая большей общностью в физическом смысле, рад не вполне подходит в качестве меры биологической опасности. В этих целях была введена другая единица измерения, называемая бэр — биологический эквивалент рада. 1 бэр равен поглощенной дезе облучения в 1 рад, умноженной на коэффициент качества QF* (табл. 5.3). Коэффициент качества рассматриваемого излучения определяется как частное отделения поглощенной дозы облучения уквантами с энергией 200 кэз, вызывающей определенный биологический эффект, на поглощенную дозу рассматриваемого излучения, вызывающую тот же биологический эффект. Коэффициент качества, безусловно, зависит от того биологического эффекта, который выбран для сравнения. Выбирая для каждого типа излучения в качестве стандартного биологически наиболее важный эффект, удалось получить единую систему эквивалентов, которая исключает недооценку биологического воздействия поглощенной дозы независимо от типа излучения. Поэтому доза облучения, выраженная в бэрах, обладает свойством аддитивности.

Таблица 5.3 Коэффициенты качества для различных видов излучения.