Излучения называется

Средний угловой коэффициент излучения находится путем деления зависимости (17-154) на 'величину поверхности F'i.

5. Использование раздельно-совмещенных преобразователей. PC-преобразователи с углом схождения 15 ... 20° и более позволяют резко снизить уровень помех от повторного рассеяния, При углах 20 ... 45° к направлению излучения находится минимум интенсивности первичных помех. PC-преобразователи, кроме того, характеризуются минимальным: уровнем собственных помех .

При выборе схемы просйечивания остановились на следующей. Приемник излучения имеет три коллимационных окна для каждого из блоков детектирования и помещается внутрь контролируемой трубы. Источник излучения находится вне ее. Труба на специальной платформе подается в зону контроля, вращаясь при этом с помощью кантователя. Таким образом, она движется вращательно-поступательно с шагом, равным суммарной ширине трех взаимно перекрываемых коллимационных отверстий приемника излучения. Схема регистрации содержит два интегратора с разными постоянными времени для компенсации изменений толщины стенки трубы. На выходе схемы регистрации подключены многоканальный самопишущий регистрирующий прибор Н-320-5, сигнализатор и отметчик дефектного места на трубе.

Вектор полного потока излучения находится интегрированием (1-86) по всему спектру частот:

В мазутных топках с энерговыделением 230—290 квт/м3 (200— 250 тыс. ккал/м3 -ч) резко выраженный максимум излучения находится в зоне ядра горения, при этом локальные тепловые нагрузки радиационных поверхностей нагрева значительно превышают средние. При движении газов к выходному топочному окну интенсивность излучения падает, снижаясь примерно в 2—2,5 раза. Следовательно, по интенсивности энерговыделения мазутный и газовый факел заметно неоднороден и состоит из нескольких фаз: фазы воспламенения с максимальным энерговыделением, в которой выгорает максимальное количество топлива, фазы с преобладанием диффузионной области горения со средним энерговыделением и фазы дожигания с минимальным энерговыделением. В связи с этим температура газов на выходе из газомазутной топки в значительной мере определяется положением ядра факела по высоте топки.

На основе легированного теллуром фосфида галлия п-типа проводимости получены р — п переходы при диффузии цинка из газовой фазы. При прямом смещении в таких переходах наблюдалась электролюминесценция, обусловленная инжекцией неосновных носителей заряда в область р — п перехода и последующей рекомбинацией их через примесные центры. Излучение обнаруживалось при плотности тока порядка 0,5 ма/мм2 и напряжении около 1,5 в. Максимум излучения находится в области длин волн 7400—7500 А и незначительно смещается в сторону коротких волн с увеличением плотности тока.

в 20 лк, составляют 0,5—0,2 ма при площади перехода 4—5 мм2. Потребляемая мощность равна 1,5—1,8 мет. Максимум излучения находится в желтой части спектра и может значительно смещаться в зависимости от политипа исходного кристалла и вида вводимой примеси.

Физическое действие электромагнитного излучения на тела зависит от длины волны излучения. Так, рентгеновские лучи либо проходят сквозь тело, не оказывая на него воздействия, либо ионизируют молекулы тела. Если длина волн электромагнитного излучения находится в диапазоне (8- 10~10)...(8- 10~4 ) м, то такое излучение, будучи поглощенным телом, преобразуется в энергию хаотического теплового движения молекул и повышает температуру тела. Именно такое излучение называют тепловыми лучами.

В большинстве стран для определения точки выхода вместо СО-3 используют образцы V-1 и V-2. В [425, с. 554/317] обращается внимание на то, что точка выхода наклонного преобразователя изменяется в зависимости от материала стандартного образца V-2, хотя из геометрических построений следует, что ее положение не должно зависеть от материала образца. Наблюдались также разные положения точки выхода при настройке по вогнутым цилиндрическим поверхностям радиусами 25 и 50 мм образца V-2. Явление это, по-видимому, связано с тем, что малые радиусы цилиндрических поверхностей близки к ближней зоне преобразователей, а также с тем, что, как отмечалось выше, истинный центр излучения находится не на призме преобразователя, а на его пьезопластине.

Постоянная времени фотонных приемников оптического излучения находится в пределах от 10~п с для сверхбыстрых кремниевых детекторов до нескольких миллисекунд для приемников на основе PbS.

Сумма потоков собственного и отраженного телом излучения называется его эффективным излучением:

фотоны и затем будут сами излучать фотоны. Явление поглощения и последующего излучения называется ядерной флуоресценцией. Как показано на рис. 10.42, энергии фотонов, излученных как источником, так и поглотителем, будут находиться в интервале, приблизительная ширина которого равна Г.

Сумма потоков собственного и отраженного телом излучения называется его эффективным излучением:

Интенсивностью излучения называется количество лучистой энергии, испускаемое в направлении угла я> в единицу времени элементарной площадкой в пределах единичного элементарного телесного угла,

Аналогично зависимостям (16-18) плотностью эффективного объемного излучения называется суммарная величина плотностей потоков собственного и рассеянного излучений:

переноса энергии излучения называется режимом пренебрежимо малого

Ускорители и рентгеновские аппараты создают поток ионизирующих излучений, содержащих кванты различных энергий (длин волн). Сложный энергетический спектр имеют также изотопы иридий-192 и тулий-170. Такой пучок излучения называется немоноэнергетическим, а излучение с квантами одинаковой энергии моноэнергетическим. Для моноэнергетических источников излучения, таких, как кобальт-60 и цезий-137, линейный коэффициент ослабления не зависит от толщины контролируемого изделия (поглотителя), а для немоноэнергетических — \л зависит от толщины. В этом случае, чем меньше энергия излучения, тем он быстрее уменьшается с ростом толщины.

Этот метод тепловой защиты использует способность нагретой поверхности излучать тепло. Поступающий к поверхности конвективный или радиационный тепловой поток повышает ее температуру. На основании второго закона термодинамики можно показать, что существует предельное количество энергии, которое может излучаться телом при данной температуре и при данной длине волны. Источник такого излучения называется абсолютно черным телом. Плотность потока излучения абсолютно черного тела определяется законом Планка

Сумма испускаемого поверхностью собственного и отраженного излучения называется в теории радиационного теплообмена [Л. 19] эффективным излучением. В соответствии с этим определением спектральная и полная (интегральная) поверхностные плотности эффективного излучения будут определяться из формул:

Рассмотрим лучистый поток в направлении, образующем угол о с нормалью к излучающей поверхности. Лучистый поток в направлении 6, отнесенный к единице телесного угла и единице поверхности в данном месте, ортогональной к направлению излучения, называется интенсивностью (яркостью) излучения

где Q — количество тепла, передаваемого излучением от тела / к телу 2 в результате их взаимного излучения и поглощения, в ккал/час; Тг н 7'0—абсолютные температуры поверхностей тела / н тела 2 в °К: Величина H = yvf\ — — f9i/r9. м2 называется взаимной излучающей поверхностью тела / и тела 2; FI п F2 — поверхности тела / и тела 2; 'f is и ?21 — средние по поверхности коэффициенты облученности тела / на тело 2 п тела 2 на тело /.