Излучения приведены

электрич. тока, радиоактивного излучения. Применяются в люминесцентных лампах, экранах электроннолучевых приборов, сцинтилляц. счётчиках, ПП лазерах.

эмиссию с поверхности фотокатода, в результате при замыкании цепи Ф. в ней протекает фотогок, пропорциональный световому потоку. Для г а -зонаполненныхф. (в отличие от вакуумных) характерна нелинейная зависимость фототока от интенсивности падающего света. В полупроводников ыхФ. (на основе селена, кремния, арсенида галлия и др.) при поглощении оптич. излучения увеличивается число подвижных носителей заряда - электронов и дырок, к-рые пространственно разделяются электрич. полем jO-77-перехода или контакта металл - ПП, что приводит к возникновению фотоэдс (см. также Фотоэффект вентильный}. Ф. обычно служат приёмниками излучения, применяются в автоматич. контрольной и измерит, аппаратуре, устройствах фото- и кинотехники, факсимильной связи и т.д. ПП Ф. используются также для прямого преобразования энергии солнечного излучения в электрическую - в солнечных батареях, фотоэлектрич. генераторах. ФОТОЭМУЛЬСИОННЫЙ СЛОЙ - ТО же, что светочувствительный слой. ФОТОЭФФЕКТ ВЕНТИЛЬНЫЙ, фотоэффект в запирающем слое,-возникновение под действием электромагнитного излучения электродвижущей силы (ф ото эдс) в системе, состоящей из двух контактирующих разных ПП или из ПП и металла. Наибольший практич. интерес представляет Ф.в. в /т-/7-переходе и гетеропереходе. Ф.в. используют в фотоэлектрич. генераторах, в ПП фотодиодах, фототранзисторах и др. ФОТОЭФФЕКТ ВНЕШНИЙ, фотоэлектронная эмиссия, - испускание электронов в-вом под действием электромагн. излучения. Ф.в. наблюдается в газах (см. Фотоионизация), жидкостях и твёрдых телах. Ф.в.- квантовое явление: испускание каждого отд. фотоэлектрона происходит в результате поглощения им одного фотона. Энергия фотона h\ пол-

Для снижения потока излучения применяются экраны. Пусть между двумя рассмотренными выше телами установлен тонкий металлический лист (экран), a EI = еэ = в2 = е (еэ — степень черноты экрана).' В соответствии с формулой (2.120)

В зависимости от используемого излучения применяются несколько методов радиографии: гаммаграфия, нейтронная радиография и радиография с использованием тормозного (рентгеновского) излучения. Каждый метод имеет свою сферу использования, дополняя один другой. Гаммаграфия используется преимущественно при контроле качества изделий, расположенных в труднодоступных местах, в полевых и монтажных условиях, а тормозное излучение радиоактивных изотопов—при радиографии тонкостенных объектов. Нейтронная радиография — единственный метод, обеспечивающий контроль качества тяжелых металлов, водородсодержащих материалов, а также радиоактивных изделий.

В качестве единиц измерения ионизирующего излучения применяются системные и внесистемные единицы (табл. 3).

В качестве источника бета-излучения применяются радиоактивные изотопы, имеющие различную проникающую способность.

В качестве индикаторов интенсивности излучения применяются исключительно люминесцентные счетчики, эффективность которых в десятки раз больше эффективности газовых счетчиков.

Появившиеся не так давно мощные ИАГ и СО2-лазеры непрерывного излучения применяются для операций сварки в мень-

В качестве источника излучения применяются электролампы типа ЗС с вольфрамовой нитью мощностью 250 и 500 вт, напряжением 127 и 220 в с посеребренной внутренней поверхностью и специальные элементы и панели, нагреваемые электричеством или газом до 350—700° С. Последние более экономичны.

Для измерения количества теплового излучения применяются энергетические единицы. Количество энергии, излучаемой в полусферическое пространство единицей поверхности источника в единицу времени, т. е. поверхностная плотность испускаемого во всех направлениях потока, называется лучеиспускательной способностью поверхности тела и обозначается через Е, вт м1" или ккал/м^-ч. В оптике аналогичную величину называют светимостью.

Радиоизотопные излучения применяются также для решения такой экспериментальной задачи, как исследование качества пара в кипящих реакторах, когда приходится считаться с возможным присутствием в пробе ряда радиоактивных изотопов, подлежащих раздельному определению. В иных -случаях для измерения ядерного излучения, особенно при малой активности источника, в целях повышения точности полезно избавиться от влияния посторонних источников ядерного излучения (фона) или хотя бы уменьшить это влияние. В зависимости от задачи эксперимента применяют схему регистрации совпадений или антисовпадений.

Согласно электромагнитной теории света, носителями лучистой энергии являются электромагнитные волны, излучаемые телами. Эти волны в изотропной среде или вакууме распространяются прямолинейно со скоростью света,, подчиняясь оптическим законам преломления, поглощения и отражения. Колебания электромагнитных волн направлены перпендикулярно к пути луча. При взаимодействии с-веществом носители лучистой энергии проявляют себя как фотоны (кванты энергии), обладающие характером движущихся частиц. Данные о длинах волн некоторых видов излучения приведены ниже:

г — расстояние от источника до точки измерения; Q — телесный угол излучения в стерадианах. Значения телесного угла И для различных видов излучения приведены в табл. 2.

и энергии излучения и свойств поглотителя. Значения линейного коэффициента поглощения для v-излучения приведены в табл. 28.

зывать серым телом', а его излучение —серым излучением. Многие реальные тела имеют излучение, близкое к серому, однако тел, в полной мере обладающих указанным свойством серых тел, в природе не существует. Поэтому понятие серого тела является абстракцией, как и понятие черного тела, и столь же широко используется в инженерных расчетах теплопередачи излучением. Более глубокий анализ особенностей излучения реальных тел « серых тел, а также уточнение понятия серого тела и серого излучения .приведены ниже.

Углепластики незначительно поглощают рентгеновские лучи, обладают высокой жесткостью и поэтому применяются в рентгеновской аппаратуре. В табл. 6.9 приведены коэффициенты поглощения рентгеновских лучей различными элементами. Из таблицы видно, что углерод почти в девять раз меньше поглощает рентгеновские лучи, чем алюминий. Коэффициенты пропускания и рассеяния рентгеновских лучей различными листовыми материалами, ориентированными перпендикулярно направлению рентгеновского излучения, приведены в табл. 6.10. Из таблицы видно, что углепластик по сравнению с алюминием приблизительно в 5 раз меньше поглощает рентгеновские лучи и в 2,5 раза меньше их рассеивает, т. е. является весьма хорошим материалом для рентгеновской аппаратуры. ^

Углепластики незначительно поглощают рентгеновские лучи, обладают высокой жесткостью и поэтому применяются в рентгеновской аппаратуре. В табл. 6.9 приведены коэффициенты поглощения рентгеновских лучей различными элементами. Из таблицы видно, что углерод почти в девять раз меньше поглощает рентгеновские лучи, чем алюминий. Коэффициенты пропускания и рассеяния рентгеновских лучей различными листовыми материалами, ориентированными перпендикулярно направлению рентгеновского излучения, приведены в табл. 6.10. Из таблицы видно, что углепластик по сравнению с алюминием приблизительно в 5 раз меньше поглощает рентгеновские лучи и в 2,5 раза меньше их рассеивает, т. е. является весьма хорошим материалом для рентгеновской аппаратуры. ^

к поверхности и заданным направлением. Для реальных тел поток излучения в зависимости от направления изменяется по закону, отличающемуся от закона косинуса. Характерные зависимости распределения плотности теплового потока от направления излучения приведены на рис. 5.8. Непостоянство излучаемого потока в пространстве следует также учитывать при неразрушающем контроле, так как нормаль к поверхности контролируемого объекта

Технические характеристики некоторых источников ультрафиолетового излучения приведены в табл. 6.3.

Технические характеристики некоторых источников ультрафиолетового излучения приведены в табл. 11.

В третьей главе после вывода общих соотношений подробно рассматриваются вопросы выбора материалов и толщины слоев зеркал, предназначенных для различных применений: управления монохроматическим и широкополосным излучением, использования в качестве монохроматов, фильтров, поляризаторов, устройств для концентрации MP-излучения. Приведены достигнутые к настоящему времени значения коэффициентов отражения многослойных зеркал в диапазоне от 2 нм до 35 нм. Заканчивается глава кратким обзором экспериментальных работ по применению многослойных рентгеновских зеркал.

Источники гамма- или рентгеновского излучения выбирают в зависимости от толщины просвечиваемого материала с учетом условий контроля конкретных изделий и доступа к контролируемому участку. Сравнительная характеристика возможностей радиографического метода в зависимости от источника ионизирующего излучения и область применения различных источников излучения приведены в табл. 4.8, 4.9 [21].