Излучения соответственно

Из выражения (11.4) следует, что с ростом температуры максимум излучения смещается в сторону коротких волн. Так, в излучении с поверхности Солнца (Т«5800 К) максимум приходится на видимую часть спектра (Х„«0,5 мкм), а в излучении электронагревателя (Гж

С ростом температуры, когда максимум излучения смещается в область коротких волн, степень черноты уменьшается. Поскольку степень черноты газа ег существенно зависит от температуры, «закон четвертой степени» Стефана— Болышана строго не выполняется. Так,

нулю. С повышением температуры максимум излучения смещается в сторону более коротких волн. Связь между Г и А.Макс устанавливается законом Вина:

где К — длина волны, м; Т — абсолютная температура тела, К; сг и с2 — постоянные излучения, соответственно равные 3,74-Ю-16 Вт-м2 и 1,44-КГ2 м-К. На рис. 5-4 закон Планка представлен графически. Из рисунка видно, что при К -> 0 плотность потока излучения стремится к нулю. С увеличением "k растет Е0ь и при некотором значении ^макс достигает своего максимума, затем убывает и при К ->- со снова стремится к нулю. С повышением температуры максимум плотности потока излучения смещается в сторону более коротких волн. Связь между температурой Т и Я,макс устанавливается законом Вина:

энергии их излучения смещается все больше в длинноволновую область спектра. Для большинства металлов коэффициент черноты излучения снижается по мере возрастания длины волны и понижения температуры, что ведет к повышению погрешности оценки действительной температуры по измеренной яркостной. При дистанционном измерении излучения тел в инфракрасной области спектра некоторые участки спектра претерпевают в воздухе поглощение из-за толщины воздушного слоя, находящегося между излучателем и прибором, измеряющим яркость, а также наличия в воздухе углекислого газа и водяных паров.

видно, что распределение падающих лучистых потоков неравномерно, максимум излучения располагается в головной части топки. При снижении нагрузки парогенератора максимум излучения смещается в сторону горелок. При нагрузке 50% и а == 2,0 максимальный поток на относительной высоте топки LID = = 0,44 составляет 500-103 ккал/м2-ч, при нагрузках парогенератора 102 и 103 т/ч и а = 1,2 и 1,08 — соответственно 650 • 103 и 750- 1Q3ккал/м2-ч. При номинальной нагрузке парогенератора D = 119,5 т/ч зафиксирован максимальный падающий тепловой поток 850-103 ккал/м2-ч. Заметим, что приведенные величины тепловых потоков не учитывают конвективной составляющей теплообмена, которая в высокофорсированных топках равна 10—20%.

Установки с инфракрасным излучением. Носителями теплового инфракрасного излучения являются электромагнитные волны длиной 0,4— 40 мкм. Тепловые процессы при нагреве подчиняются закону Планка распределения лучистой энергии (см. с. 136). Из этого закона, представленного графически (рис. 20) видно, что интенсивность излучения растет с повышением температуры, максимум излучения смещается при этом в сторону более коротких волн. Однако расчет производят по закону Стефана—Больц-мана, применимому к серым телам, для которых кривые Планка имеют непрерывный характер и подобны кривым абсолютно черного тела при одинаковых температурах. В этом случае энергия полного излучения q = еС06 = С9.

Угол ввода наклонного преобразователя уменьшается с увеличением глубины залегания отражателя. Это объясняется тем, что в расходящемся пучке лучей, идущем от преобразователя, луч с углом а' < а (рис. 2.53) проходит меньший путь до отражателя г' < г и, следовательно, сигнал меньше ослабляется. Определяя положение преобразователя, соответствующее максимуму эхосигнала от отверстия, мы выберем не положение А, а положение В на рис. 2.53. Таким образом, максимум излучения смещается в сторону меньших углов ввода. Это явление называется квазиискривлением акустической оси. Чем больше коэффициент затухания УЗ в материале изделия, тем заметнее подрастание амплитуды сигнала, идущего по более короткому пути, тем заметнее

Из выражения (3.10) следует, что с ростом температуры максимум излучения смещается в сторону коротких волн. Так, в излучении с поверхности Солнца (J1» 5500 К) максимум приходится на видимую часть спектра (Л,тах «0,5 мкм), а в излучении электронагревателя (Т а 1100 К) А,тах » 3 мкм, причем энергия видимого (светового) излучения ничтожна в сравнении с энергией теплового (инфракрасного) излучения.

С ростйм температуры, когда максимум излучения смещается в область коротких волн, коэффициент теплового излучения газа уменьшается.

Известны универсальные аппараты типа «Гаммарид-11», «Гаммарид-21», РИД-41 и др.; переносные аппараты с источниками излучения соответственно тулий-170, цезий-137, кобальт-60 передвижной (цезий-137), РИД-другие с малой массой (менее

— приведенный коэффициент излучения рассматриваемой системы тел Вт/(м2-К4); Ci, Cz — коэффициенты излучения соответственно тела и оболочки, Вт/(м2-К4); Ti, Tz — абсолютные температуры тела и оболочки, К; FI, FZ — площади поверхностей тела и оболочки, мг.

где n в* и л вых — теплота излучения, соответственно, воспринятая плоскостью выходного сечения топки и переданная из рассчитываемой по- __ ..... _ верхности нагрева на сле-

плота излучения, соответственно, воспринятая плоскостью выходного сечения топки и -переданная из рассчитываемой поверхности нагрева на сле-

где К — длина волны, м; Т — абсолютная температура тела, К; сг и с2 — постоянные излучения, соответственно равные 3,74-Ю-16 Вт-м2 и 1,44-КГ2 м-К. На рис. 5-4 закон Планка представлен графически. Из рисунка видно, что при К -> 0 плотность потока излучения стремится к нулю. С увеличением "k растет Е0ь и при некотором значении ^макс достигает своего максимума, затем убывает и при К ->- со снова стремится к нулю. С повышением температуры максимум плотности потока излучения смещается в сторону более коротких волн. Связь между температурой Т и Я,макс устанавливается законом Вина:

где а — коэффициент накладных расходов на предприятий; 3 — заработная плата дефектоскопистов, участвующих в работе; К — капитальные вложения, связанные с внедрением радиоизотопного дефектоскопа; На и Н'а — нормы амортизации гамма-дефектоскопа и реновации источника излучения соответственно; Рист — затраты на радиоизотопный источник излучения; Рап — затраты на радиоизотопный дефектоскоп; ^нз— затраты на рентгеновскую пленку, реактивы, расшифровку.

Водные кипящие реакторы канального типа представляют крайний случай распределения поглощения энергии излучения. В этой конструкции теплоноситель проходит через трубы, содержащие топливо и окруженные водным замедлителем. Количество воды в замедлителе во много раз больше, чем теплоносителя в трубах, и поглощение энергии излучения соответственно пропорционально. Как и в реакторах корпусного типа, циркулирующий теплоноситель может проходить через замедлитель или поток теплоносителя может полностью отделяться от замедлителя. Хальденский кипящий водный реактор (HBWR) является примером первого класса реакторов канального типа. Помимо этих соображений о конструкции установки имеются другие факторы, которые заметно связаны с процессом радио-лиза: поглощенная энергия на. единицу мощности и ее распределение между нейтронами и у-излучением; интенсивность процесса кипения; давление (и температура); качество пара на выходе, которое влияет на распределение газа и кинетику реакций; химические добавки, изменяющие природу и концентрацию растворенных веществ в воде.

где /v (&, v) и /v(0, v) — спектральные удельные силы излучения соответственно для направления под углом & и в нормальном к поверхности ^направлении.

Расхождение вектора полного потока излучения соответственно равно:

— • полные .поверхностные плотности эффективного и падающего излучения соответственно в точках NI и W;

гАе ?эф^,1- ?эфл,2> ?pe3,v,l> ?pe3>v,2— спектральные поверхностные плотности эффективного и результирующего излучения соответственно для первой и второй поверхностей; EI(Z), E2(z), E3(z) — интегро-экопоненциальные функции от аргумента z соответственно первого, второго и третьего порядков, определяемые по формуле: