Излучения возникает

оптическую толщину запыленного газового потока для совместного излучения трехатомных газов и золовых частиц

злучение светящегося пламени складывается из излучения трехатомных газов СОг и ЕЬО и сажистых частиц. Трехатомные газы образуют полосатый спектр излучения, в котором важную роль играет излучение водяного пара Н^О. В отличие от газов, сажистые частицы дают непрерывный спектр излучения, который, как уже указывалось выше, не является серым. В тех областях спектра, где нет полос поглощения С02 и ШО, излучают только сажистые частицы. В остальных областях спектра на излучение частиц сажи накладывается либо излучение водяного пара, либо излучение углекислого газа. В трех участках спектра теплового излучения пламени на излучение частиц сажи взаимно накладываются полосы ШО и СС>2.

Области излучения трехатомных газов и сажистых частиц в факеле пламени (границы областей указаны в микронах)

При низких тепловых нагрузках топочного объема, когда ц мало, эффективная степень черноты факела пламени приближается к степени черноты излучения трехатомных топочных газов:

Как уже указывалось выше, излучение полусветящегося факела пылеугольного пламени складывается из излучения трехатомных газов, частиц золы и углерода.

Как уже отмечалось выше, излучение пылеугольного факела в основном складывается из излучения трехатомных топочных газов (тг), золовых (т3ол) и коксовых (TKOKC) частиц.

Полусветящееся пламя образуется при камерном и слоевом сжигании всех твердых топлив. Излучение такого пламени складывается из излучения трехатомных газов, частиц золы и частиц углерода (кокса) больших размеров. В этих условиях (Ругл^!, Тугл==ткокс) эффективная степень черноты факела пламени рассчитывается по формуле (6-9). Оптические толщины потоков газа тг, золы т30л и кокса тКОкс определяются соответственно по формулам (3-66), (3-60) и (5-40).

Светящееся (сажистое) пламя образуется при сжигании жидких топлив и газа. Излучение такого пламени складывается из излучения трехатомных газов и мельчайших частиц сажистого углерода. В этих условиях (/?гр«С1) оптическая толщина потока частиц углерода ТУГЛ=ТС определяется по формуле (5-26), а величина Тзол = 0. Эффективная степень черноты факела рассчитывается здесь с учетом относительного заполнения топочного объема светящейся частью пламени Т по формулам (5-28) и (5-29).

На основании своих экспериментов, а также наиболее надежных данных других авторов Хоттелем и Эгбертом [Л..109] была разработана методика расчета излучения трехатомных газов СО2 и Н2О. Согласно этой методике степень черноты газов определяется по графикам, представленным на рисунках 5-2, 5-3, 5-4, 5-5 и 5-6.

смена топлив будет оказывать меньшее влияние на те-пловосприятие. Примером описанного типа, по-видимому, является топка котла фирмы Рилей (см. рис. 2-5) [Л. 3-68]. Сгорание газа или мазута осуществляется светящимся факелом в сильно турбулизированном пред-топке, на выходе из которого при работе на обоих то-пливах сохраняется близкая к заданной температура. Предтопок этого типа может торкретироваться, что позволяет создать устойчивый очаг зажигания. В последующей камере охлаждения сажистые частицы отсутствуют и температура газов снижается только за счет излучения трехатомных продуктов сгорания. Темпера-94

верхностью в сторону низких температур существенно зависит для серого излучения от свойств среды, а для излучения трехатомных газов — еще от свойств ограничивающей поверхности. При черной поверхности излучение увеличивается при увеличении оптической плотности среды (т. е. степени черноты пламени), как для серого (угольная пыль), так и для селективного (трехатомные газы) излучения.

Обратнорассеянное излучение (адь-бедо излучения) возникает при многократном рассеянии квантов в контролируемом объекте и поглотителе, расположенном за объектом. При этом часть рассеянного излучения выходит из поглотителя и воздействует на обслуживающий персонал и детектор. С увеличением атомного номера Z вещества отражающей среды количество обратнорассеянного излучения уменьшается примерно пропорционально 7?. Оно также возрастает при косом падении излучения на объект примерно пропорционально I/cos 0, где 9 — угол падения излучения. Именно поэтому при радиационной дефектоскопии не следует просвечивать изделия, расположенные на основаниях из легких материалов (бетон, алюминий и т. п.). Это приводит к существенному ухудшению чувствительности контроля и увеличивает интенсивность излучения, воздействующего на персонал. При использовании в цехах защитных камер без дополнительных потолков обратнорассеянное излучение может создать фон на смежных участках.

Обратно рассеянное излучение (альбедо излучения) возникает при многократном рассеянии квантов в контролируемом объекте и поглотителе, расположенном за объектом. При: этом часть рассеянного излучения выходит обратно из поглотителя и воздействует на детектор и обслуживающий персонал. С ростом атомного номера вещества отражающей среды обратно рассеянное излучение уменьшается примерно пропорционально Z2. Оно возрастает при косом падении излучения

няется каким-либо газом —,чаще всего воздухом при атмосферном давлении. Радиоактивное излучение, падающее на камеру, вызывает ионизацию заключенного в ней газа. Электрическое поле, вызванное разностью потенциалов стержня и сосуда, заставляет положительные ионы газа перемещаться в направлении к стенкам сосуда, а электроны к стержню, т. е. в электрической цепи камеры при наличии излучения возникает ток.

Энергия теплового излучения возникает н теле за счет тепловой энергии п представляет собой электромагнитные колебания, имеющие длину волны приблизительно от 0,7 до 50 мк. Излучение, испускаемое гелом, падает на окружающие тела, частично поглощается ими (поглощенная энергия при этом превращается в тепло), частично отражается п снова падает на первое тело. Если из общего количества энергии Q, падающего на тело, поглощается QA н отражается QR, то Q ™ QA -г QK- Отношение ЧЛ = Л называется коэффициентом

Энергия теплового излучения возникает в теле за счет тепловой энергии и представляет собой электромагнитные колебания, имеющие длину волны приблизительно от 0,7 до 50 мк. Если из общего количества энергии Q, падающего на тело, поглощается Q^, отражается QK и проходит сквозь тело QD, то

Энергия теплового излучения возникает в теле за счет тепловой энергии и представляет собой электромагнитные колебания, имеюп'ие длину волны приблизительно от 0,7 до 50 мк. Если из общего количества энергии (2, падающего на тело, поглощается <3Л, отражается <3^ и проходит сквозь тело (30, го С? = ()д +<3^ +<2о- Отношение

Энергия теплового излучения возникает в теле за счет внутренней энергии и представляет собой электромагнитные колебания с длиной волны приблизительно от 0,7 до 50 мк.

При контактах (особенно в смесях) плутония с некоторыми легкими элементами (например, F, Al, Li) под влиянием а-излучения возникает самопроизвольное нейтронное излучение (а, n-реакция). В ?меси изотопов плутония, содержащей 241Ри, будет образовываться и накапливаться 241Ат (а-распад, '1 \/г= =436 лет). Как видно из табл. 6.1 и 6.2, сечения деления тепловыми нейтронами у 239Ри и 241Ри больше, чем у 235U.

При контактах (особенно в смесях) плутония с некоторыми легкими элементами (например, F, Al, Li) под влиянием а-излучения возникает самопроизвольное нейтронное излучение (а, n-реакция). В ?меси изотопов плутония, содержащей 241Ри, будет образовываться и накапливаться 241Ат (а-распад, '1 \/г= =436 лет). Как видно из табл. 6.1 и 6.2, сечения деления тепловыми нейтронами у 239Ри и 241Ри больше, чем у 235U.

Обратнорассеянное излучение (альбедо излучения) возникает при многократном рассеянии квантов в контролируемом объекте и поглотителе, расположенном за объектом. При этом часть рассеянного излучения выходит из поглотителя и воздействует на обслуживающий персонал и детектор.

Принцип действия лазерной диагностики следующий: под действием лазерного излучения возникает флуоресцентное свечение, по спектральным характеристикам которого определяется состав и концентрация загрязняющих веществ.

Под действием рентгеновского излучения возникает эмиссия электронов внутренних оболочек (фотоэффект). Кинетическая энергия этих электронов равна разнице между энергией падающего фотона и энергией связи. Они, следовательно, характеризуют атомы и их валентное состояние. С помощью спектрометра определяется зависимость числа электронов от их кинетической энергии. Такой метод получил название рентгеновской фотоэлектронной спектроскопии (РФС) или ЭСХА, поскольку в основном он применяется для химической идентификации поверхностных компонентов и позволяет определять все элементы с Z>2. В этом отношении он весьма близок к ОЭС высокого разрешения, отличаясь лишь тем, что вместо электронов поверхность облучают рентгеновскими фотонами. Рентгеновское излучение обладает более высокой проникающей способностью, однако в диапазоне энергий, которым пользуется метод ЭСХА (несколько килоэлектронвольт), разрешение по глубине, определяемое длиной свободного пробега, электрона примерно такое же, как в ОЭС, и составляет