Излучения вследствие

2) Д. рентгеновских лучей -рассеяние рентгеновского излучения в-вом, при к-ром в определённых направлениях появляются отклонённые (дифрагированные) лучи; результат интерференции вторичного рентгеновского излучения, возникающего при взаимодействии первичного излучения с электронными оболочками атомов. Д. возникает, напр., при прохождении рентгеновских лучей через кристаллы, к-рые являются ес-теств. трёхмерной дифракционной решёткой, образованной параллельными плоскостями, проходящими через узлы кристаллической решётки. При этом должно выполняться условие Брэгга - Вульфа: 2o'sine = = nik, где d - межплоскостное расстояние, 0 - угол между падающим лучом и отражающей плоскостью (угол скольжения), X - длина волны рентгеновского излучения, /77 - целое положит, число (порядок отражения). Д. широко используют в рентгеноструктурном анализе, для определения спектрального состава рентгеновского излучения и т.д.

В настоящее время широкое распространение получили усилители радиационного изображения со световыми и радиационными электронно-оптическими преобразователями (ЭОП). На рис. 2 показан принцип устройства этих усилителей. С позиции преобразования светового излучения, возникающего во входных экранах этих усилителей, между этими усилителями существует фукдтмен-тальное различие.

Первое слагаемое определяет долю интенсивности падающего излучения /г=о, проходящего путь от 0 до /; второй член — интенсивность собственного излучения, возникающего на всем протяжении элементов среды длиной dl' и переданного от V до /, где О^'/'^/, a dl" лежит на отрезке /—V.

Стимулированное излучение. Рассматривая процессы возбуждения электронов в полупроводниках под действием света и свечение, которое возникает при излучательной рекомбинации электронно-дырочных пар, мы оставили без внимания важный вопрос б влиянии -самого излучения на переходы возбужденных электронов в нормальные состояния, на особенность излучения, возникающего в этих условиях при таких переходах, ~и возможность их практического использования для усиления и генерации электромагнитных колебаний.

излучения, возникающего в атомных установках двигателя, несомненна.

применяется тормозное излучение р-излучателей. Интенсивность тормозного излучения, возникающего за счет торможения р-частиц с энергией Е (в Мае), может быть определена из следующего эмпирического уравнения Комптона [6].

Результаты исследований приведены в табл. Отличие результатов (примерно на 30%), приведенных в таблице для реактора, от соответствующих значений квазиальбедо для источника 252Cf связано с тем, что спектр нейтронов реактора значительно мягче (поток нейтронов с энергией меньше 0,1 МэВ составляет около 36%), чем спектр нейтронов источника 252Cf. Поэтому значение квазиальбедо для железа меньше из-за меньшего вклада -у-излучения, возникающего при неупругом рассеянии

АНАЛИЗ [активационный — метод определения химического состава вещества с помощью регистрации излучения радиоактивных изотопов, образующихся при облучении вещества ядерными частицами; люминесцентный — химический анализ вещества по характеру его люминесценции; рент-генорадиометрический — анализ химического состава, основанный на регистрации рентгеновского излучения, возникающего при взаимодействии излучения радиоизотопного источника с атомами вещества; рентгеноспектральный — метод определения химического состава примесей вещества по характеристическому рентгеновскому спектру его атомов; рентгеност-руктурный — метод исследования структуры вещества, основанный на изучении дифракции рентгеновского излучения в этом веществе; спектральный — физический метод качественного и количественного анализа веществ, основанный на изучении их спектров — испускания, поглощения, комбинационного рассеяния света, люминесценции; АНТИФЕРРОМАГНЕТИЗМ— магнитоупорядоченное состояние кристаллического вещества с антипараллельной ориентацией спиновых магнитных моментов соседних атомов в кристаллической решетке

Широко распространены усилители радиационного изображения со световыми и радиационными электронно-оптическими преобразователями (ЭОП). На рис. 2 показан принцип устройства этих усилителей. С позиции преобразования светового излучения, возникающего во входных экранах этих усилителей, между этими усилителями существует фундаментальное различие.

Более двух десятилетий назад была показана возможность создания технических средств поиска на основе ядерно-физического метода, в основе которого лежит процесс регистрации вторичного излучения, возникающего в результате взаимодействия нейтронов (например, от изотопа калифорний-252 или малогабаритного генератора) с ядрами атомов ВВ. Однако использование таких технических средств ограничено проблемами обеспечения безопасности оператора и низкими темпами поиска. В настоящее время этот метод находится в лабораторной стадии исследований.

радиография с использованием радиоактивных источников , Радиоактивные источники с Е < 1,33 МэВ Независимость результатов контроля от внешних источников питания. Портативность и маневренность аппаратуры. Возможность контроля стальных изделий толщиной до 250 мм. Проведение контроля в труднодоступных местах Использование набора источников излучения для контроля изделий различной . толщины и плотности Изменение МЭД излучения вследствие радиоактивного распада. Ограниченная чувствительность

Рис. 5-20. Изменение интенсивности внешнего излучения вследствие поглощения энергии в плоском слое газа.

Рис. 5-20. Изменение интенсивности внешнего излучения вследствие поглощения энергии в плоском слое газа.

Этот способ формирования лазерного излучения может успешно использоваться при упрочнении деталей типа тел вращения, винтовых поверхностей и т. п. Одним из основных недостатков такого способа является значительная потеря энергии излучения вследствие увеличения суммарного коэффициента отражения вращающейся поверхности, с которой взаимодействует лазерное излучение в течение импульса генерации.

Распределение неравновесных носителей по энергиям описывается также функциями Ферми, но уровни Ферми для электронов и дырок будут различными — это так называемые квазиуровни Ферми: WF для электронов и WF для дырок. На рис. 41 представлен вид функции распределения для данного случая. Как видно из рисунка, расстояние между квазиуровнями Ферми оказывается больше ширины запрещенной зоны: WP — WF > AW. В области р—-«-перехода образуется инверсное состояние. Последующая затем рекомбинация неравновесных электронов и дырок вызывает излучение квантов, частота которых определяется разностью энергетических уровней соответствующих переходов. Через некоторое время "взаимодействие электронов и дырок приведет их в равновесное состояние, при этом уровни Ферми совместятся. Приложение следующего импульса напряжения вызывает повторение процесса и т. д. Чем выше будет приложено напряжение, тем большее количество носителей инжектируется в область р—«-перехода и тем выше осуществляется инверсия. При достижении инверсии в р—«-переходах, как и во всех других типах лазеров, оказывается возможным усиление излучения вследствие вынужденных переходов, а при наличии обратной связи и генерация.

стационарность переноса излучения, вследствие большой величины ?v будет в реальных условиях (за исключением особых случаев) исчезающе мал по сравнению со всеми остальными членами, в связи с чем им вполне можно пренебречь. Тогда отпадает также необходимость и в уравнении (3-19). Эти допущения обычно и делаются при проведении расчетов и исследований радиационного теплообмена в теплотехнике и теплофизике. Имея в виду 7—1099 97

Вследствие выбранной ориентации оси х направление внешней нормали п на первой граничной поверхности слоя совпадает с отрицательным направлением оси х, а на второй граничной поверхности — с ее положительным направлением. Кроме того, вектор полного потока излучения вследствие одномерности задачи направлен вдоль оси х. В этом случае уравнения граничных условий на обеих поверхностях слоя на основании (6-26) будут иметь вид:

где 61 — относительная ошибка измерения плотности падающего потока излучения вследствие эффекта диафрагмирования; /(в, <р) — интенсивность полного излучения в зависимости от полярного угла 9 и азимута ср.

Применение законов теплового излучения к этим средам связано с необходимостью установления количественных соотношений между ослаблением излучения вследствие поглощения и ослаблением вследствие рассеяния.

Локальные эффективные потоки Е'^ и ?"Эф в самом общем случае не являются постоянными в пределах своих поверхностей в силу возможной неодинашвой плотности отраженного излучения. Вследствие этого >и плотность локальных потоков результирующего излучения не будет одинаковой по поверхностям Р\ и F2.

• с нагревом ДТ по образующей и наличием отраженного излучения вследствие солнечной радиации (устраняют, производя осмотр ДТ рано утром, поздно вечером или в пасмурный день).