Изменение количества

Рис. 90. Изменение коэрцитивной силы Нс железа под

Рис. 91. Влияние средней площади зерна А на изменение коэрцитивной силы

Рис. 145. Расчетное и экспериментальное изменение коэрцитивной силы в зависимости от степени вытянуто-сти частиц l/d

Рис. 146. Изменение коэрцитивной

Рис. 157. Изменение коэрцитивной силы, остаточной индукции и магнитной энергии в зависимости от содержания кобальта в сплавах на основе Fe—Мо (основные данные относятся к сплавам, содержащим 16% Мо).

Изменение коэрцитивной силы в зависимости от содержания цинка в сплавах полученных на латуни и лавсане показано на рис 26 Толщина пленок — 0 5 мкм Из рассмотренных данных выте кает что коэрцитивная сила является линейной функцией содержания цинка в покрытии При содержании (массовые доли %) в пленке

Рис. 3.3. Изменение коэрцитивной силы Нс (1) и размера зерен d (2) в Ni, подвергнутом ИПД кручением, во время отжига, а также схема, иллюстрирующая эволюцию микроструктуры [105]

Изменение магнитных свойств стали 1X13 в зависимости от температуры отпуска после закалки с разных температур исследовано авторами данной статьи, и результаты представлены на рис. 2, а (химический состав приведен в табл. 4). Наибольшее изменение структурно-чувствительные характеристики претерпевают в интервале температур отпуска 500— 600 °С. В области же температур, в которых эта сталь обрабатывается по ГОСТ, на кривых изменения магнитных свойств наблюдается почти прямолинейный участок, магнитные свойства изменяются очень слабо, в то время как механические продолжают монотонно убывать. Такое изменение магнитных свойств связано с процессами карбидообразования, как и для некоторых конструкционных сталей, для которых наблюдается аномальное изменение коэрцитивной силы в области высокотемпературного отпуска [18]. В интервале температур отпуска 600—770 °С контроль качества термической обработки этой стали по магнитным параметрам затруднителен.

Нами были проведены также исследования магнитных свойств стали 1X11МФ (табл. 4) в зависимости от температуры отпуска, которые показали (рис. 2, б), что в интервале температур 600—800 °С изменение коэрцитивной силы нелинейно. Однако это не исключает возможности контроля качества термообработки в узких температурных интервалах (500—600, 680—760 °С).

Изменение коэрцитивной силы и термоэдс при деформации. Согласно закону магнитострикции Акулова, должна существовать связь между плотностью дефектов решетки и магнитными параметрами, в частности коэрцитивной силой. Для никеля доменные стенки характеризуются близкодействующими полями, поэтому изменение коэрцитивной силы будет определяться линейной плотностью дислокаций

На рис. 2 показано изменение коэрцитивной силы в зависимости от температуры. Коэрцитивная сила у феррит-

где Q — общее количество пропущенного электричества, К; q = (Ama + AmR) F —количество электричества, пошедшего на электролиз, К; Ата — изменение количества вещества в анодном пространстве, г-экв; Дтк —изменение количества вещества в катодном пространстве, г-экв; F = 96 520 К/г-экв —постоянная Фарадея. Числа переноса катионов пк и анионов па соответственно равны

8-25. Определить изменение количества' теплоты Q, кВт, передаваемое от пара к стенке вертикальной трубы, в зависимости от ее высоты в условиях задачи 8-24, если диаметр трубы rf=22 мм.

Рис. 8.17. Изменение количества получен-

Разность mVz — tnVi равна изменению количества движения, и теорема, выражаемая уравнением (1.202), читается так: изменение количества движения точки равно импульсу всех сил.

Векторные равенства (1.130) и (1.131) выражают теорему об изменении количества движения точки: изменение количества движения точки за некоторый промежуток времени равно импульсу силы, действующему на точку в течение того же промежутка времени.

На рис. 9.1 показан прямолинейный трубопровод, на правом конце которого имеется изогнутый участок, который отклоняет поток жидкости от прямолинейного движения и приводит к появлению сосредоточенной силы Р, показанной на рис. 9.1 пунктиром. Сила Р находится из теоремы об изменении количества движения жидкости, вызванного резким изменением направления вектора W. В данном примере давление жидкости не учитывается. Изменение количества движения протекающей жидкости в единицу времени равно импульсу силы Р, т. е.

Второй закон движения Ньютон сформулировал следующим образом: «Изменение количества движения пропорционально приложенной движущей силе и происходит по направлению той прямой, по которой эта сила действует», т. е.

Скорость распространения продольного импульса сжатия в газе можно рассчитать совершенно так Же, как и скорость продольного импульса в твердом теле (§ 113). Пусть импульс сжатия соответствует увеличению плотности на Ар и увеличению давления на А/7. Через площадку S, перпендикулярную к направлению распространения импульса, за время At проходит часть импульса сжатия с А/, где с •— скорость распространения импульса. Прохождение этого участка импульса сжатия связано с увеличением массы справа от площадки S на величину Am = Ар Sc At. При этом через площадку передается количество движения х) А тс = Ар Sc*At. Вместе с тем слева на площадку S действует сила F = S Ар. Изменение количества движения должно быть равно F At. Следовательно,

Теорема 13.1 Изменение количества ис< '

Теорема 14.2 (об изменении количества движения системы материальных точек). Изменение количества движения системы материальных точек за промежуток времени А/ = t — t0 равно сумме импульсов всех внешних сил, приложенных к системе, за тот же промежуток времени:

Количество движения и импульс силы выражаются в одинаковых единицах, связь между ними устанавливает теорема об изменении количества движения, формулируемая так: изменение количества движения материальной точки за некоторый промежуток времени равно импульсу приложенной к ней силы за тот же промежуток времени.