Изменение потенциальной

Край собственного поглощения в полупроводниках Несколько смещается под действием давления, вызывающего изменение постоянной решетки, а вместе с ней и энергетической структуры полупроводника. При всестороннем сжатии-изменение Eg может быть и положительным, и отрицательным. Поэтому край собственного поглоще-

где Л = nr4Ap/(8LQ2o)—постоянная прибора, полученная тарировкой вискозиметра на воде и бензоле; Q20 — объемный расход через капельную трубку (здесь и в дальнейшем индекс 20 условно обозначает комнатную температуру); а=р
При вычислении теплопроводности по уравнению (3-71) вводились присущие данной конструкции прибора поправки: на установку термопар, изменение постоянной прибора А от температуры, отток тепла от внутреннего цилиндра по центрирующим распоркам, фторопластовой трубке и проводам.

Измерения показали, что при возрастании воспроизводимой силы постоянная машины от изменения давления в гидросистеме изменяется линейно и при силе в 10 МН составляет +0,19%. Это изменение постоянной было компенсировано путем юстировки гирь грузопоршневых манометров.

Спутное движение пара у поверхности конденсации интенсифицирует процесс не только за счет уменьшения толщины пленки, но и путем усиления процессов переноса в ней; изменяются основные характеристики волнового режима течения [6.18, 6.19]. Поэтому поправка ев должна быть функцией Re и Re", однако в связи с отсутствием необходимых данных при использовании формулы (6.7) целесообразно изменение постоянной А в зависимости от Re".

Изменение постоянной диссоциации /С (следовательно, и а) воды в зависимости от температуры можно определить, пользуясь

В рассмотренных двух примерах с целью более выпукло подчеркнуть суть рассматриваемых особенностей нестационарных систем было предусмотрено скачкообразное изменение постоянной времени Tz. Однако важным является то обстоятельство, что влия-

На рис. IV. 10 показаны переходные процессы для рассмотренной системы второго порядка (IV.33). В отличие от предыдущего случая было предусмотрено изменение постоянной времени Т% в шесть раз не скачком, а на некотором интервале времени Д? = = t' — t", т. е. было предусмотрено медленное изменение постоянной времени. Сравнение процессов (рис. IV. 10) с процессами для скачкообразного изменения Тг (рис. IV.9, в) подтверждает вывод о влиянии скорости изменения коэффициентов, описывающих высокочастотные составляющие, на протекание кривых, так как уменьшение скорости изменения постоянной времени Т2 привело к практическому совпадению кривых х2 и л^.

Теоретически приведенная скорость, определяемая уравнением (15), применима только в чисто турбулентной области пограничного слоя. Однако при обработке данных принималось, что приведенную скорость можно получить интегрированием от стенки (и+ = 0) до любой точки пограничного слоя и что результирующая скорость является функцией именно у+. Уравнение (14) остается справедливым лишь в чисто турбулентной области, и нашей целью будет определить из имеющихся экспериментальных данных изменение постоянной профиля С в зависимости от числа Маха, а также интенсивности тепло- и массообмена.

Пределы плавного изменения коэффициента передачи, приведенного к токовому входу 0—5 мА, ?„= (0,5н-50) ±40 %. Изменение постоянной времени интегрирования Ги= (5-f-530)c±30 %. Пределы плавного изменения отношения постоянной времени дифференцирования к постоянной времени интегрирования ГД/7Л,= (0-^-0,5) ±40 %. Пределы плавного изменения отношения постоянной времени демпфирования к постоянной времени интегрирования Тлека/ТИ= (0-t--нО,1)±40 %. Пределы плавного изменения верхнего уровня ограничения выходного сигнала (5—1) мА±10%. Пределы плавного изменения нижнего уровня ограничения выходного сигнала (0—5) мА± ±10 %. Отношение коэффициента передачи на участках ограничения к максимальному коэффициенту передачи на активном участке

Изменение постоянной времени интегрирования: Ги=5...530с±30%

Рис. 169. Изменение потенциальной анергии системы атомов:

На рис. 138 приведено изменение потенциальной энергии ионов металла, склонного к самопроизвольному окислению (растворению) . На этом рисунке кривые / и 2 воспроизводят рис. 107, иллюстрирующий механизм возникновения скачка потенциала на границе

значение от). Отметим, что а™ даже без учета деформационного упрочнения может быть значительно больше ат из-за стесненных условий деформации металла вблизи вершины трещины. Иногда вместо стпл и е™ подставляют значения напряжений и деформаций, соответствующих потери устойчивости пластических деформаций при растяжении образца без трещин. В последнее время для исследования используют контурный J-интеграл Раиса-Черепанова, интерпретирующий как изменение потенциальной энергии при росте трещины. Если контур ограничивает упруго-деформированную область, то

Однако с увеличением Ua ток продолжает расти и дальше. Это происходит в связи с уменьшением работы выхода. На рис. 2.24 кривая а, асимптотически приближающаяся к уровню АА, показывает изменение потенциальной энергии электрона в отсутствие внешнего поля, т. е. обычный потенциальный барьер металла. Линия b характеризует изменение энергии во внешнем ускоряющем однородном поле. Когда накладываются оба поля, форма потенциального барьера изобразится кривой с, представляющей собой сумму кривых а и ft.

что наша «бухгалтерия» не приводит к противоречиям. Изменение потенциальной энергии имеет определенный физический смысл и показывает нам, какая ее часть переходит в кинетическую энергию.

ческой энергии всей системы dT, а —2 (Fn + /•'га "+" •••) dx, — взятая с обратным знаком бесконечно малая работа всех сил, действующих в системе, т. е. бесконечно малое изменение потенциальной энергии системы dU. Следовательно, для всей системы в целом

Однако не всегда оказывается возможным или удобным учитывать работу сил в виде изменения потенциальной энергии системы. Если систему нельзя рассматривать как изолированную, то, помимо внутренних сил, действующих между точками системы, на некоторые точки могут действовать внешние силы и работа этих сил не может быть учтена как изменение потенциальной энергии системы. Тогда закон сохранения энергии должен быть формулирован иным образом. Обозначим внутренние силы, работа которых учитывается в виде изменений потенциальной энергии, по-прежнему через Fik, а внешние силы, работа которых не учитывается в виде изменений потенциальной энергии, — через Ф,. Уравнения движения материальных точек системы после скалярного умножения их на соответствующие бесконечно малые перемещения dx-t будут иметь вид

Это изменение потенциальной энергии одинаково для всех наблюдателей.

Выражение (24.2) называется уравнением энергии (уравнением Бернулли). В нем, как и в уравнении (5.4), изменение потенциальной энергии положения газа принимается пренебрежимо малым.

Положения, показанные на рис. 1.24, а, в и б, г, называются соответственно цис- и транс-положениями. Энергетически они не эквивалентны. Наибольшей энергией молекула обладает в цис-положении, так как в этом положении атомы Н метильных групп подходят друг к другу наиболее близко и испытывают заметное отталкивание. На рис. 1.24, д показано изменение потенциальной энергии молекулы этана при изменении угла поворота одной метильной группы относительно другой на 360°. Из рис. 1.24, д видно, что потенциальная энергия при этом три.раза проходит через минимум, отвечающий транс-положениям, и три раза через максимум, отвечающий цис-положе-ниям. Энергетический барьер перехода из транс-положения в цис-положение Ua = 11,7 кДж/моль. Такая же картина наблюдается и для других органических соединений. Энергетический барьер внутреннего вращения у них колеблется в пределах 4—25 кДж/моль. .

а изменение потенциальной энергии U (х) описывалось бы параболой