Изменению внутренней

принимает еще более высокие значения («^54-6). На рис. 4.3 показаны кривые, устанавливающие зависимость со от нагрузки при различных высотах парового пространства. Здесь наряду со скоростями пара -w0", при которых получены соответствующие влажности, приведены также значения нагрузки зеркала испарения RSt т. е. значения расхода пара, отнесенного к 1 м2 поверхности жидкости (в сечении условной границы раздела фаз). Из рисунка видно, что при одних и тех же нагрузках с увеличением высоты парового пространства влажность пара уменьшается. Это объясняется тем, что с ростом h все большая часть подбрасываемых капель не достигает входных сечений пароотводящих труб и выпадает назад на. зеркало испарения. Количество транспортируемых капель при этом практически не изменяется. Поэтому можно ожидать, что после некоторого значения А дальнейшее увеличение ее не приведет к заметному изменению влажности пара. Кривые, построенные в работе [173], подтверждают это (рис. 4.4). Аналогичные зависимости получены также при низких давлениях [28, 121]. Можно считать, что для области, в которой зависимость со от w0" может быть выражена степенной функцией с показателем п^З, увеличение высоты парового пространства выше 1,0—1,5 м не приводит к уменьшению влажности пара.

сфере, содержащей пары кислот, щелочей, аммиака и т. д., а также чувствительны к значительному изменению влажности воздуха.

Приборы первичного действия — термостат (чувствителен к изменению температур) и гумидостат (чувствителен к изменению влажности).

Большинство термообратимых полимеров индифферентно к изменению влажности окружающей среды. Однако некоторые из них весьма чувствительны к влагопоглощению. Например, некоторые полиамиды способны поглощать значительные количества влаги; при этом изменяются их прочностные и электроизоляционные свойства и размеры изготовленных из них изделий. Метод определения водопоглощения стандартизован ГОСТом 4650-60.

Газодинамический метод. Он основывается на зависимости перепада давлений на соплах и отверстиях от влажности (гл. 6). При постоянном перепаде давлений с изменением влажности меняется расход смеси. Особенно чувствительной к изменению влажности оказалась труба Вентури, течение в которой конфу-зорно-диффузорное. В [72] получены тарировочные характеристики трубы Вентури, использованной в качестве датчика влажности. Подобный способ измерения расходной влажности может быть реализован в схеме зонда относительно небольшого диаметра. Недостаток газодинамического метода состоит в его чувствительности к изменению режима в зоне измерения (числа М) и дисперсности.

Deformation — Деформация. Изменение формы тела благодаря напряжению, тепловому изменению, изменению влажности или по другим причинам. Измеряется в единицах длины.

Краткосрочность эксплуатации железнодорожных шпал объясняется тем, что они лежат на влажной почве, подвержены усталости из-за динамических нагрузок и чувствительности древесины к изменению влажности.

Лк) Лк) Лк) Я(к) , где Сс.н2 =Сс.к1 =Сс.н1 =Сс1 (нижние ин-дексы "н" и "к" - начало и конец второй зоны). Переходят к третьей зоне, для которой устанавливают вначале ориентировочно среднюю концентрацию пара на выходе из слоя пропорционально изменению влажности материала в третьей и второй зонах:

Различие в гигроскопичности продуктов коррозии приводит к тому, что испытуемые металлы по-разному реагируют на изменение влажности вблизи критической точки. Обыкновенная медь оказывается более чувствительной к изменению влажности, и поэтому ее поверхность увлажняется тогда, когда мышьяковистая медь еще остается сухой.

Очевидно, чем больше будет структурная неоднородность сплава, тем в относительно большей степени будет на нем проявляться описанный выше эффект, заключающийся в усилении работы локальных элементов при испарении электролита с поверхности металла. Чем однороднее сплав и сильнее анодно заполяризована система, тем он, очевидно, в относительно меньшей степени чувствителен к изменению влажности и связанному с ним эффекту высыхания.

Выражение в скобках принимаем за новую термодинамическую функцию — энтальпию Н, которая равна энергии, необходимой для приведения системы в данное состояние, в том числе изменению внутренней энергии и внешней работе. Таким образом, изменение энергии можно представить так:

Так как подведенное к системе количество теплоты dQ приводит в общем случае к изменению внутренней энергии системы и совершению внешней работы dL, на основе закона сохранения энергии (первого закона термодинамики для изолированных систем)

Приведенные выше основные понятия и сведения позволяют сделать следующее обобщение. Допустим, что некоторая термодинамическая система-совершает процесс, при котором изменяются его параметры. Очевидно, что одновременно с этим процессом изменяется и внутренняя энергия системы. Изменение параметров и внутренней энергии системы — результат обмена системы с внешней средой, в общем случае теплотой и работой. Знаки теплоты и работы для системы и окружающей среды противоположны. Например, если теплота подводится к системе извне и она совершает работу, то внешняя среда эту теплоту теряет, взамен получает работу. Следовательно, изменение энергии внешней среды, вызванное потерянной теплотой и полученной работой, должно быть равно изменению внутренней энергии системы, но противоположно по знаку. При увеличении внутренней энергии системы соответственно уменьшается энергия внешней среды и наоборот. Таким образом, в термодинамических процессах происходит обмен энергией между термодинамической системой и окружающей средой.

В основу вывода дифференциального уравнения теплопроводности положен закон сохранения энергии, который в рассматриваемом случае может быть сформулирован следующим образом: количество теплоты dQ, введенное в элементарный объем извне за время dr вследствие теплопроводности, а также от внутренних источников, равно изменению внутренней энергии или энтальпии вещества (в зависимости от рассмотрения изохорического или изобарического процесса), содержащегося 1 в элементарном объеме;

Количество теплоты Qn, Дж, которое отдает или воспринимает пластина с обеих сторон за время от т=0 до т=оо, должно равняться изменению внутренней энергии пластины за период полного ее охлаждения (нагревания):

Так же как и для пластины, количество теплоты Qn, Дж, которое отдается или воспринимается поверхностью цилиндра за время от т=0 до т=оо, должно равняться изменению внутренней энергии цилиндра за период полного его охлаждения:

В 1854 г. в труде <Юб измененной форме второго начала...» Клаузиус дает математические выражения двух начал для обратимых, то есть идеальных, не встречающихся в природе процессов, протекающих без рассеяния энергии и при равновесии системы, — бесконечно медленно. В наиболее точной дифференциальной форме эти выражения выглядят так. Первое начало: dQ=dU-\-dW— бесконечно малое количество тепла, подводимое к системе, например к газу над поршнем в автомобильном двигателе, должно быть равно бесконечно малому изменению внутренней энергии ее — dLJ и бесконечно малому количеству совершенной работы dW. Второе начало:

и понимать его так: сумма внешних воздействий d°Q и d°L равна изменению внутренней энергии системы.

процесса вычислить тепловой эффект процесса при Т = const и V = const. При любом изотермически-изохори-ческом процессе, протекающем в системе без совершения работы над внешним объектом, количество отданного системой тепла AQ[/ равно согласно первому закону термодинамики изменению внутренней энергии U системы, т. е.

Количество тепла, сообщаемого одному килограмму газа в процессе при постоянном объеме, равное изменению внутренней энергии газа, может быть подсчитано по формуле:

Отметим попутно одно существенное обстоятельство, которое будет полезно в наших дальнейших рассуждениях. У идеального газа силы оцепления между молекулами отсутствуют, в связи с чем при сообщении такому газу тепла или при отнятии в любом процессе изменение его внутренней энергии будет равно изменению внутренней энергии этого газа в изохорном процессе, протекающем в тех же температурных пределах, т. е. для любого процесса идеального газа изменение его внутренней энергии равно:

т. е. теплоемкость cv равна изменению внутренней энергии 1 кг газа, приходящемуся на один градус изменения температуры. Для изобарного процесса из равенства (84):