Измеряемой величиной

Табл. 9 и 10 дают возможность сразу определить измеряемую температуру по известным сопротивлениям термометра R0 и Rt соответственно при 0° С и при измеряемой температуре t°C, не прибегая к расчету по уравнению (1) или (2).

Табл. 9 и 10 дают возможность сразу определить измеряемую температуру по известным сопротивлениям термометра R0 и Rt соответственно при 0° С и при измеряемой температуре Р С, не прибегая к расчету по уравнению (1) или (2).

Поправка на выступающий столбик ртути. При тарировке ртутного термометра 1 в термостате (чаще всего жидкостном) по образцовому термометру 2 термометр / погружают в термостат так, чтобы столбик ртути мало выступал над крышкой термостата (рис. 3-5,а), т. е. чтобы вся ртуть находилась при измеряемой температуре среды. В процессе практического измерения температуры газа или жидкости, как правило, значительная часть столбика ртути находится в окружающем воздухе (рис. 3-5,6). Вследствие этого условия тарировки не соответствуют условиям измерения. Если измеряемая тем-

где R0 — сопротивление при эталонной температуре TO; R3 — сопротивление при измеряемой температуре Т; В — параметр, зависящий от материала преобразователя (В = = 3000... 4000 К); Г— абсолютная температура объекта, К-

нов точность измерения возрастает. Для оценки точности измерения характерен следующий пример [Л. 117]: при скорости отсоса газов 73 м/сек, диаметре трубки, в которой помещен спай, d=20 мм, и измеряемой температуре 800° С поправки на лучистый теплообмен равны:

Вблизи рабочих концов термопары отвод тепла по термоэлектродам вследствие их теплопроводности должен быть минимальным. Для этого термоэлектроды должны плотно прилегать к горячей поверхности на протяжении не менее 200 мм, чем достигается поддержание температуры термоэлектродов на прилегающем участке очень близкой к измеряемой температуре. При соблюдении всех правил измерений и установки термопар общая вероятная погрешность измерения не превышает 1,2—1,5% измеряемой величины.

Авторами [27] предложен новый способ уменьшения нестабильности свойств материала термоприемника во времени, для чего рекомендуется свободные концы термопары термостатировать в температурных условиях, равных или близких к измеряемой температуре. Это приводит к одинаковым структурным изменениям горячего 'и холодного спаев.

Термопара i и ее горячий спай 2 помещается в исследуемом объекте 3 с изменяющейся температурой. Свободные концы, соединенные проводами 5 с измерителем термоЭДС 6, установлены вместе с образцовой термопарой (термометром) 7 в термостате 8, в котором поддерживается температура, равная или близкая к измеряемой температуре.

Требуемая величина температуры набирается в задающем блоке, а контроль ее осуществляется в блоке измерения. Напряжение на эти цепи подается с блока питания. Измерение температуры производится термопарой Т. Э.д. с. термопары усиливается в электронном усилителе У, с которого напряжение подается на обмотку измерения ОУизм магнитного усилителя. Таким образом, м.д. с. обмотки измерения Ра пропорциональна измеряемой температуре.

Для повышения точности не следует измерять само напряжение флуктуации, а лучше, как в предыдущих случаях, измерять отношение напряжений на известном резисторе при измеряемой температуре и на опорном резисторе при нормальной известной температуре. Поэтому в данном термометре в качестве опорного сопротивления используется сопротивление самого контура при отсутствии измеряемого тела.

На участке шкалы от 630,5°С до 1063°С (точки затвердевания золота) измерения производят платинородий-платино-вой термопарой, когда один из ее спаев находится при 0СС, а другой — при измеряемой температуре. В этом случае уравнение для электродвижущей силы Е имеет вид

Масса. В качестве простейшего эталона силы целесообразно взять пружину, проградуированную на различные значения силы указанным выше способом. Таким образом, имеется возможность прикладывать к телу различные силы, значения которых известны. Единицей силы является независимая величина, материализованная в пружине, растянутой или сжатой до определенной степени. Второй измеряемой величиной является ускорение различных материальных тел, на которые действует сила. Схема демонстрационной установки для изучения зависимости ускорений от сил изображена на рис. 40. Результаты экспериментов показывают, что ускорение по направлению совпадает с силой. Одна и та же сила разным телам сообщает различные ускорения. Различные силы одному и тому же телу сообщают разные ускорения. Однако отношение силы к ускорению всегда равно одной и той же величине: F/a=const:=m. (19.2)

Для сообщения ударнику требуемой скорости используются ударные машины: копры различной конструкции и пневмо-газовые пушки*. Копры бывают трех типов: с падающим грузом, маятнико~ вые и ротационные. Работа копра первого типа основана на использовании энергии удара падающего с определенной высоты груза. Такой копер может иметь любую мощность, однако конструкция его громоздка и неудобна в эксплуатации, поэтому практически скорость удара от 3 до 10 м/с. В маятниковых копрах по телу ударяет маятник массы т, имеющий заданную скорость движения. Такие копры, в основном, используются при испытаниях образцов на ударное разрушение. Измеряемой величиной является энергия, поглощаемая образцом при разрушении, которая равна разности между энергией удара, определяемой по начальному положению маятника, и основной энергией маятника, определяемой по наивысшему положению маятника, которое достигается им после разрушения образца. Скорость удара обычно не превышает 10 м/с, хотя можно достигнуть и больших значений. Копры, в которых удар по телу осуществляется за счет вращения маховика, называются ротационными. Он имеет неподвижную наковальню, образец крепится на маховике. Энергия удара определяется по изменению скорости вращения маховика до и после удара. Скорость удара не превышает 60 м/с.

использовании основной измеряемой величиной является темп охлаждения. Для этой цели достаточно ограничиться заделкой одной термопары в произвольном месте исследуемого тела. i. , При этом тарировка тер-1 п мопар не обязательна, если зависимость их термо-э. д. с. от температуры является линейной.

Основной измеряемой величиной является темп охлаждения. Опытные образцы могут иметь любую геометрическую форму. Однако в этом случае опыты должны проводиться при низких давлениях, при которых перенос тепла за счет конвекции отсутствует, а теплопроводность становится пренебрежимо малой, т. е. в условиях вакуума. В разработке конструкции опытной установки принимал участие А. А. Сытник. Установка представляет собой вертикальную двухкамерную электрическую печь (рис. 8-13). Корпус 1 печи имеет съемную крышку 6 с резиновым уплотнением. Для быстрой замены образцов крышка и дно корпуса имеют центральные отверстия, закрываемые также крышками 17 с резиновыми уплотнениями. Корпус печи имеет два патрубка. К одному из них; присоединяется двухступенчатая вакуумная установка, через второй выводятся электрические провода от нагревателей 9. Внутри корпуса помещаются сварные коробки 4, 8, 18, заполненные тепловой изоляцией. В случае необходимости они легко могут быть заменены пакетами экранной изоляции. В корпусе установки имеются два приварных гнезда для установки поворотных устройств 12, служащих для перемещения опытных образцов из одной камеры печи з другую.

При развертывающемся преобразовании в конструкцию также вводится вспомогательный двигатель, выполняющий функции двигателя при следящем преобразовании. Однако в отличие от предыдущего метода двигатель управляется не непосредственно измеряемой величиной, а специальным развертывающим устройством (обычно кулачком), вводимым между передаточным механизмом и регистрирующим устройством. За каждый оборот (в одном направлении) развертывающего устройства наступает момент равновесия в системе с обратной связью, в течение которого регистрирующий орган отмечает точку на носителе.

Процесс измерения большинства физических величин состоит в определении численного соотношения между измеряемой величиной и некоторым ее значением, условно принятым за единицу. Однако температура не обладает аддитивными свойствами, так как при разных ее значениях тела могут иметь различные энергетические состояния и различные физические свойства. Поэтому процесс измерения температуры подобен процессу ком-парирования по данной шкале и определению положения на -ней уровня измеряемой температуры.

частями. Такое сравнение становится возможным при сопоставлении с одной или несколькими единицами одного или нескольких родов величин при условии, что между измеряемой величиной и другими используемыми величинами существует закономерное или отвечающее условиям дефиниции соотношение. Используемые методы измерений можно классифицировать на методы, при которых измеряемая величина определяется по известной характеристике преобразования, и методы противопоставления, при которых измеряемая величина сравнивается с мерой.

прошедшей через материал волны в электрический сигнал. v В промышленных образцах амплитудных влагомеров измеряемой величиной является ослабление мощности прошедшего сигнала в децибелах.

Одномерное Ф-преобразование. Использование одномерного преобразования Фурье связано с получением информации при сканировании пучком электронов в направлении локального распространения трещины, совпадающем с измеряемой величиной шага усталостных бороздок. Получаемая информация представляет собой дискретный ряд точек, соответствующих различной интенсивности сигнала. Для получения максимальной точности, ограниченной реальным временем обработки получаемой информации, вычисляют 512 Ф-гармоник (как было показано выше, для больших гармоник увеличивается точность определения размеров периода структуры). Достоверное нахождение до 512 периодов на исходной строке определяет необходимость ввода 1024 точек этой строки. Сигнал с исходной строки запоминается и затем производится его сглаживание и фильтрация импульсных помех. Только после очистки сигнала от помех осуществляется быстрое, дискретное преобразование Фурье с представлением окончательного результата в виде амплитуд гармоник и соответствующих им размеров периода рельефа исходной структуры, которыми применительно к усталостным бороздкам являются величины 8,- — шаги продвижения усталостной трещины.

Так как поверхности прочности описываются кусочно линейными функциями, для существования взаимно однозначного соответствия между этими поверхностями в пространствах напряжений и деформаций необходимо наложить дополнительные ограничения. Те ограничения, которым необходимо подчинить зависимости (29), усматриваются из рис. 5,6, на котором функция (29а) построена для двух различных значений отношения Si\/S\2. Можно заметить, что зависимость, соответствующая отношению S*n/S*2, не является допустимой, поскольку точка 5* пересечения графика данной функции с осью ординат лежит выше точки — Х'2, и, следовательно, разрушающая деформация сжатия в направлении оси 2, появляющаяся вследствие эффекта Пуассона при действии напряжения в направлении оси /, будет меньше предела прочности по деформациям при чистом сжатии в направлении оси 2. Иначе говоря, при чистом сжатии никогда не может быть достигнуто напряжение Х2, а это противоречит уравнению (28г), которое утверждает, что параметр Х2 является экспериментально измеряемой величиной. Для того чтобы избежать указанного противоречия, необходимо потребовать, чтобы точка пересечения 02 с осью 02 всегда была расположена не выше точки — Х2, т. е. чтобы

Удельное сопротивление грунта является важной измеряемой величиной. По сопротивлению, измеряемому между обеими торцовыми поверхностями (с площадью S) прямоугольного тела (параллелепипеда) длиной /, из выражения (3.55) может быть выведена формула для этого показателя: