Интенсивность рассеяния

Л' — мощность; продольная сила в поперечном сечении бруса; /г — коэффициент запаса прочности, угловая скорость в об/мин; [п] — требуемый (заданный) коэффициент запаса прочности; Р — сосредоточенная сила, окружное усилие; р — давление; q — интенсивность распределенной нагрузки, нагрузка на единицу

Интенсивность объемной нагрузки определяется силой, приходящейся на 'единицу объема (у, кгс/см3); интенсивность поверхностной нагрузки определяется силой, приходящейся на единицу поверхности (р, кгс/см2). Поверхностная нагрузка, действующая по узкой площадке большой длины, называется распределенной; интенсивность распределенной нагрузки определяется силой, приходящейся на единицу длины (q, кгс/см). Если поверхностная нагрузка действует по площадке, значительно меньшей всей поверхности тела, она условно называется сосредоточенной нагрузкой (Р, кгс).

Внешние нагрузки: М — моменты в вертикальной плоскости, совпадающей а осью бруса г; Р — сосредоточенная аила; ц — интенсивность распределенной нагрузки.

Из зависимостей (2.54), (2.55) следует, что интенсивность распределенной нагрузки равна второй производной от изгибающего момента по абсциссе сечения балки:

Опорные реакции. Под действием внешних нагрузок в местах закрепления балки возникают опорные реакции. Для определения опорных реакций в статически определимой балке достаточно составить три уравнения статики. Введем обозначения: Р — сосредоточенная сила, q —• интенсивность распределенной нагрузки,

Все расчетные формулы настоящего параграфа выведены в предположении, что интенсивность q = Fib постоянна. Между тем вследствие погрешностей монтажа, упругих прогибов и скручивания валов окружная сила распределяется по ширине колеса неравномерно. Предполагают, что это сказывается на прочности зубьев так же, как если бы вся расчетная сила увеличилась в том же отношении, в каком максимальная интенсивность распределенной нагрузки превосходит среднюю. С учетом всего сказанного расчетную окружную силу представляют в виде

Q—- поперечная сила стержня q — интенсивность распределенной нагрузки; частота колебаний нагружающей силы; число модулей в делительном диаметре червяка

Интенсивность объемной нагрузки определяется силой, приходящейся на единицу объема (у, кгс/см3); интенсивность поверхностной нагрузки определяется силой, приходящейся на единицу поверхности (р, кгс/см2). Поверхностная нагрузка, действующая по узкой площадке болыпдй длины, называется распределенной; интенсивность распределенной нагрузки определяется силой, приходящейся на единицу длины (<7, кгс/см). Если поверхностная нагрузка действует по площадке, значительно меньшей всей поверхности тела, она условно называется сосредоточенной нагрузкой (Р, кгс).

Внешние нагрузки: М — моменты в вертикальной плоскости, совпадающей о осью бруса z; Р — сосредоточенная сила; q •-. интенсивность распределенной нагрузки.

Если устремить размер площадки Д/7 к нулю, то в пределе получим действительную интенсивность распределенной нагрузки в точке поверхности с нормалью v:

8. Определяем интенсивность внешней распределенной моментно^ крутящей нагрузки т2. Раскладываем интенсивность распределенной нагрузки q на составляющие дх> и q и определяем плечи этих составляющих относительно центра изгиба. Соответствующая информация помещена на рис. 14.33, д

Нефелометрические методы контроля структуры. Нефелометрами называют приборы для измерения концентрации взвешенных частиц в жидкостях и газах. Принцип их действия заключается в регистрации степени ослабления проходящего через объект света в процессе рассеивания на его оптических неоднородностях. Падающий на мутную среду свет частично рассеивается. Интенсивность рассеяния для малых частиц (я^1/10Х) в соответствии с законом Рэлея обратно пропорциональна четвертой степени длины волны света. В связи с этим в нефелометрии целесообразно использование коротковолновой области (УФ и синие лучи). Рассеяние света сопровождается его поляризацией. Пространственное распределение рассеянного света имеет симметричный характер относительно направления первичного пучка и перпендикулярного ему направления. В плоскостях, нормальных оси исходного пучка, интенсивность рассеянного света одинакова. Для произвольного направления под углом а к оси первичного пучка интенсивность света равна

Чау и Херманс [46] исследовали интенсивность рассеяния волн в композиционных материалах, рассматривая плотность и упругие постоянные как случайные величины, не зависящие от осевой координаты. Они определили площадь рассеяния (являющуюся энергетической характеристикой поля рассеяния) и установили, что она пропорциональна ы2 (двумерное рассеяние Релея). В работе найдены площади рассеяния для продольных и сдвиговых волн, распространяющихся в эпоксидном стеклопластике.

скому травлению для удаления наклепанного елся. Исследовались отражения с малыми индексами. Для определения характера текстуры измерялась интенсивность рассеяния при повороте образца в собственной плоскости. Оказалось, что

Рассмотренные особенности кривых k(n,%) при р = 1 и р = 2 связаны с тем обстоятельством, что в рассматриваемой области значений р происходит смещение главного максимума ослабления при изменении показателя преломления п от 2 до 3, связанное в основном с влиянием п на интенсивность рассеяния.

Из имеющихся методов измерения предпочтительны оптические, использующие явление рассеяния света при прохождении его через мутную среду. Размеры частиц, создающих мутность среды, и число их в единице объема определяют соответственно характер и интенсивность рассеяния света. Принципиально опти-

Универсальным методом изучения дисперсных сред, применимым в довольно широком диапазоне радиусов капель (0,01—100 мкм), следует считать метод измерения индикатрисы рассеяния. На рис. 2.14 представлены типичные индикатрисы, вычисленные для различных ' диаметров капель воды. Масштаб индикатрис разный (для сравнения на рис. 2.14 индикатриса для р=30 должна быть в 70 раз «длиннее», чем для р=8 (р=2лгк/1^, где /^ —длина волны падающего света). Изображение на рис. 2.14, а соответствует релеевскому рассеянию частицами очень малых радиусов (lim p-»-0). Его характерные особенности следующие: 1) интенсивность рассеяния пропорциональна ///* и квадрату объема частицы;

Задача оценки распределения капель по размерам и массе в известной мере решается для капель больших размеров (?г > >• 1 мк) оптическим методом рассеяния света под малым углом — предложение К- С. Шифрина [76]. Метод основан на измерении узкого пучка света, пронизывающего исследуемый объем влажного пара. Характер и интенсивность рассеяния света — функция размеров и числа капель в объеме.

Интенсивность рассеяния света фиксируется на фотопленку или измеряется фотоумножителем. Степень почернения S фотопленки от рассеянного пучка света сравнивается с потемнением фона (50). Она определяется на микрофотометре как разность

Для исследования фрактальных свойств кластеров, поверхностей микроскопических пор материалов и т.д. широко используются методы малоуглового рассеяния нейтронов и рентгеновского излучения, а также рассеяния света. В этих случаях интенсивность рассеяния излучения как функция угла рассеяния определяется выражением [40]

По данным Бейла и Шмидта [115], интенсивность рассеяния рентгеновского излучения фрактальной пористой поверхностью определяется выражением (75), где D = 6 — D'. В этом случае следует иметь в виду, что результаты, полученные методами рассеяния, следует интерпретировать как указание на шероховатость поверхности пор, а не на ее фрактал ьность [116].

Интенсивность рассеяния для малых частиц (» 1/10А.) в соответствии с законом Рэлея обратно пропорциональна четвертой степени длины волны света. В связи с этим в нефелометрии целесообразно использование коротковолновой области (УФ и синие лучи). Рассеяние света сопровождается его поляризацией. Пространственное распределения рассеянного света имеет симметричный характер относительно направления первичного пучка и перпендикулярного ему направления. В плоскостях, нормальных оси исходного пучка, интенсивность рассеянного света одинакова. ДлЪ произвольного направления под углом ос к оси первичного пучка интенсивность света равна