Интенсивность скоростей

Если предположить, что в некоторой точке А расположен точечный рентгеновский источник, монохроматическое излучение которого сколлими-ровано в направлении точки В, расположенной по другую сторону контролируемого объекта, так, что поперечные размеры пучка пренебрежимо малы (в масштабе структуры объекта), то интенсивность рентгеновского излучения, измеренная в точке В колли-мированным в направлении на источник точечным, спектрально селективным и линейным детектором вследствие ослабления различными участками объекта может быть представлена в виде

Усиление этого сигнала и его преобразование в величину, пропорциональную энергии пучка излучения в течение контролируемого интервала времени (т. е. интегралу /v dt\ осуществляется электронными устройствами. Формирование пучков излучения осуществляется коллиматорами. Детекторы преобразовывают интенсивность рентгеновского излучения /^ в электрический сигнал.

После охлаждения образцы по грани 8 X 35 мм шлифовали, исследовали их структуру на металлографическом микроскопе МИМ-8М и по методу Глаголева определяли объемное содержание связующего сплава по длине образцов. Распределение меди и кобальта по длине образцов исследовали методом локального рентгеноспек-трального анализа на установке «Микроскан-5». Облучение образцов проводили электронным зондом длиной 1000 и шириной 2 мкм. Это позволило замерять усредненную интенсивность рентгеновского излучения исследуемых элементов и избежать влияния структуры сплава (зернистости) на измерение интенсивностей. Пять участков измерения интенсивностей располагались на грани 8 X 35 мм по линии, перпендикулярной продольной оси грани, расстояние между этими линиями составляло 0,5 мм. В образцах, контактировавших с расплавом кобальта, количественное содержание связующего металла находили также путем сравнения отношений интенсивностей кобальта и вольфрама (/GO//W) с отношением интенсивностей этих элементов в эталонах. Абсолютная ошибка определения содержания кобальта составляла ±0,5 об. %. Разность результатов определения содержания связующего металла по методике Глаголева и путем измерения отношений интенсивностей не превышала 0,8 об.%.

В Институте физико-технических проблем Севера ЯФ СО АН СССР для определения критерия раскрытия трещины применяется метод [35], основанный на использовании потока рентгеновского излучения. Через образец со сквозным надрезом перпендикулярно плоскости образца пропускается поток рентгеновских лучей интенсивностью /о. При этом подбирается такая величина /0, которая полностью поглощается исследуемым материалом заданной толщины, т. е. образец пропускает рентгеновское излучение только через сквозной надрез. Интенсивность рентгеновского излучения за образцом /„ регистрируется с помощью соответствующего датчика. Величина /к зависит от начальной интенсивности /о, площади надреза F и региструющей площади датчика со. Если используется для этой цели сцинтилляцион-ный датчик со временем восстановления

риала слоя повышается, что приводит к ускорению процесса разряда. Чем больше интенсивность рентгеновского облучения, тем выше скорость разряда. Поэтому на ксерографич. пластине в процессе просвечивания образуется «электрич. изображение» контролируемого изделия, на к-ром тонким участкам (в том числе местам нарушения сплошности) соответствуют более разряженные участки покрытия пластины. Проявление электрич. изображения производится путем опыления пластины наэлектризованным порошком, частицы к-рого более интенсивно оседают на участках, сохранивших больший заряд. К Э, м. д. относится также трибоэлектргтеский метод дефектоскопии, применяемый для сортировки изделий и полуфабрикатов.

газосодержания потока ф. Измерение газосодержания ф осуществлялось посредством просвечивания двухфазного потока узким рентгеновским лучом шириной 0.8 мм. Источником рентгеновского излучения служила рентгеновская трубка БСВ-9 с вольфрамовым антикатодом, установленная в модернизированном рентгеновском аппарате УРС-70К. Интенсивность рентгеновского луча измерялась системой: кристалл «стильбен», фотоумножитель ФЭУ-29, усилитель тока, ЭПП-09.

/j — интенсивность рентгеновского излучения после прохождения лучей через просвечиваемое вещество толщиной d; J0 — интенсивность падающих на вещество лучей длиной

Ионизирующим называют изучение, взаимодействие которого со средой приводит к образованию электрических зарядов. Так как ионизирующее излучение, состоящее из заряженных частиц, имеет малую проникающую способность, то для радиационного контроля сварных соединений обычно используют излучение фотонов или нейтронов. Наиболее широко используется рентгеновское излучение (Х-лучи). Это фотонное излучение с длиной волны 6-10_,3...Ы0"9 м. Имея ту же природу, что и видимый свет, но меньшую длину волны (у видимого света 4...7 • 10~7м), рентгеновское излучение обладает высокой проникающей способностью и может проходить через достаточно большие толщины конструкционных материалов. При взаимодействии с материалом контролируемого изделия интенсивность рентгеновского излучения уменьшается, что и используется при контроле. Рентгеновское излучение обеспечивает наибольшую чувствительность контроля.

Если предположить, что в некоторой точке А расположен точечный рентгеновский источник, монохроматическое излучение которого сколлимировано в направлении точки В, расположенной по другую сторону контролируемого объекта, так, что поперечные размеры пучка пренебрежимо малы, то интенсивность рентгеновского излучения, измеренная в точке В коллимированным в направлении на источник точечным, спектрально селективным и линейным детектором, вследствие ослабления различными участками объекта может быть представлена в виде

Интенсивность рентгеновского излучения зависит от ряда факторов. Измеренные относительные интенсивности характеристического излучения /-того элемента (&•} связаны с концентрацией соответствующего элемента (с,) соот-

Специально для применения метода рекуррентных соотношений к расчету рентгеновских МИС был разработан целый ряд вычислительных методов [38, 41—43], которые в течение многих лет использовались в оптике видимого диапазона. Они дают возможность определить интенсивность рентгеновского излучения в любой точке внутри МИС, а также интенсивность отраженной и прошедшей волн,

риала слоя повышается, что приводит к ускорению процесса разряда. Чем больше интенсивность рентгеновского облучения, тем выше скорость разряда. Поэтому на ксерографич. пластине в процессе просвечивания образуется «электрич. изображение» контролируемого изделия, на к-ром тонким участкам (в том числе местам нарушения сплошности) соответствуют более разряженные участки покрытия пластины. Проявление электрич. изображения производится путем опыления пластины наэлектризованным порошком, частицы к-рого более интенсивно оседают на участках, сохранивших больший заряд. К Э. м. д. относится также трибоалектрический метод дефектоскопии, применяемый для сортировки изделий и полуфабрикатов.

где Ч\ — степень использования запаса пластичности материала (изменяется от 0 до 1), Я(т) — интенсивность скоростей деформаций сдвига, Лр(П) — запас ааастичности металла при реализуемом в процессе на-гружения напряженном состоянии, характеризующемся показателем жесткости П,

где Ч'д — степень использования запаса пластичности материала (изменяется от 0 до 1), Я(т) — интенсивность скоростей деформаций сдвига, Лр(П) — запас пластичности металла при реализуемом в процессе на-гружения напряженном состоянии, характеризующемся показателем жесткости П,

где i) — степень использования запаса пластичности; Н — интенсивность скоростей деформации сдвига; Лр — предельная степень деформации сдвига до разрушения; ^р — время разрушения.

Интенсивность скоростей деформации сдвига

Здесь интенсивность скоростей деформаций ползучести окисного топлива

где 0г и ег — соответственно интенсивность напряжений и интенсивность скоростей;

Д = (2-у //у/;)1 ^ — интенсивность скоростей деформации.

Н ?л, ' Н 2%, ' И " 2т, ' Н " где интенсивность скоростей деформаций сдвига равна

формации или интенсивность скоростей деформаций; Т]/, = ?,(,- ~S«^Q - компоненты девиатора

В таком случае интенсивность скоростей деформаций (4.68) в центральном слое (при г/=0)

Используя выражения (5.72) — ^(5.74), вычислим интенсивность скоростей деформаций ползучести (4.68)