Интенсивности излучения

Сравнение критериев еи и е0 для однопроходной сварки стали показывает, что е„ с уменьшением интенсивности источника возрастает примерно от 3...5 Дж/мм2 для лазерной сварки до 200... 400 Дж/мм2 для газового пламени. В то же время общие затраты энергии е0, в которых учитывается вакуумирование для электронного луча (площадь изделия « 500 мм2) и к. п. д. лазера («0,1%), в сотни и тысячи раз выше для этих источников, чем для свободной дуги в аргоне или для газового пламени (рис. 1.9).

Эффективность применения ОН К существенно зависит от правильности выбора геометрических, спектральных, светотехнических и временных характеристик условий освещения и наблюдения ОК- Главное при этом — обеспечить максимальный контраст дефекта подбором углов освещения и наблюдения, спектра и интенсивности источника (непрерывного или стробоскопического), а также состояния поляризации и степени когерентности света. Необходимо учитывать различия оптических свойств дефекта и окружающей его. области фона. Контраст определяют по формуле

В фотоэлектрических пирометрах, предназначенных; для измерения температуры нагретых тел, термочувствительный элемент выполнен из фотоэлементов или фотосопротивлений, реагирующих на инфракрасную часть, спектра. Фотоэлектрические пирометры, как и яркост-ные, основаны на измерении температуры по монохроматической (частичной) интенсивности источника излучения.

В. С. Щедров для расчета интенсивности источника теплоты получил интегральное уравнение типа уравнения фредгольма с учетом зависимости распределения теплового источника на поверхности контакта в зависимости от геометрии последнего. В этом уравнении искомой функцией является q (x, t) — общее количество теплоты, создаваемое элементарными источниками на номинальной поверхности контакта в произвольный момент времени.

ряется по интенсивности источника бета-излучения 3. В качестве источника излучения используется радиоактивный изотоп — тал-лий-204 с активностью около 40 мкюри. Отраженные от контролируемой поверхности бета-частицы попадают в ионизационную камеру 4. Под воздействием отраженных бета-частиц находящийся в ионизационной камере воздух ионизируется и благодаря наличию напряжения через ионизационную камеру потечет ток, который вызовет определенное падение напряжения на высокоомном сопротивлении.

Активность' 60Со в системе, исследованной Велтоном и Хес-фордом [1], растет.со временем по квадратичному закону, что соответствует линейному росту интенсивности источника. Рассмотренные здесь модели совместимы с таким характером зависимости в начальный период работы установки. Однако, как показывают настоящие расчеты по модели Велтона и Хесфорда с использованием их параметров, переход на линейный рост ак-

вследствие разности температур вала и корпуса узла А?2 — t2 — tlt которая зависит от интенсивности источника тепловыделения на валу, от эффективности

поглощенную дозу излучения, которая растет по экспоненциальному закону при увеличении толщины и обратно пропорциональна интенсивности источника, что затрудняет просвечивание толстых изделий и полуфабрикатов. Для снижения времени экспозиции используют экраны Н, 2] —передний (обычно металлический) и задний (чаще флуоресцентный). Фокусное расстояние R выбирается из компромиссных условий. При его увеличении улучшается качество изображения контролируемого объекта, поскольку снижается нерезкость изображения и меньше расходятся лучи от источника (центральная проекция). Но увеличение расстояния R ведет к необходимости также увеличивать радиационный выход источника (что ухудшает условия работы персонала), время экспозиции или интенсивность излучения источника (что снижает производительность труда).

нении толщины от номинального значения, установленного при настройке, на его выходе получается сигнал того или иного знака. Интегрирующий блок ИНТ усредняет импульсные сигналы, поступающие от усилителя ДУ, и создает напряжение постоянного тока, подаваемое на измерительный прибор ИП, показывающий отклонение толщины листа от номинального значения. В толщиномере по схеме рис. 7.27 устраняется погрешность, вызванная непосредственно изменением интенсивности источника излучения (регули-

Нормирующий канал структурно подобен измерительному каналу. В канале нормирования регистрируется интенсивность части излучения лазера, и в блок вывода информации поступают сигналы, нормированные по интенсивности источника излучения. Нормирование проводится следующим образом. Задается число импульсов, которое должно быть^ зарегистрировано в канале нормирования, и, как только произойдет регистрация этого (заданного) числа импульсов, подается сигнал на прекращение счета импульсов в измерительном канале. Число импульсов задается как 10П в интервале пот2 до 6. Таким образом, регистратор измеряет отношение числа импульсов, зарегистрированных измерительным каналом, к числу импульсов, зарегистрированных каналом нормирования.

10-1. Определить излучательную способность поверхности Солнца, если известно, что ее температура равна 5700° С и условия излучения близки к излучению абсолютно черного тела. Вычислить также длину волны, при которой будет наблюдаться максимум спектральной интенсивности излучения и общее количество лучистой энергии, испускаемой Солнцем в единицу времени, если диаметр Солнца можно принять равным 1,391 -109 м.

Вычислить плотность собственного излучения поверхности изделия и длину волны, которой будет соответствовать максимальное значение спектральной интенсивности излучения.

10-3. Найти максимальные значения спектральной интенсивности излучения для условий задач 10-1 и 10-2. Ответ

10-5. Температура поверхноста fejla, KOfopoe можно считать серым, равна 827° С. При этой температуре максимальное значение спектральной интенсивности излучения

Определить степень черноты тела и длину волны, при которой наблюдается максимум спектральной интенсивности излучения. Ответ

Недостатками просвечивания гамма-излучением по сравнению с рентгеновским являются: меньшая чувствительность (при просвечивании толщин до 50 мм обнаруживаются относительно крупные дефекты с размерами более 2 — 4% толщины металла); невозможность регулирования интенсивности излучения, которая в рентгеновских аппаратах регулируется подводимым напряжением, большая опасность гамма-излучения при неосторожном обращении с гамма-аппаратами.

Рис. 4.4. Схема просвечивания сварного соединения: 1 - источник; 2 - контролируемое соединение; 3 - дефектное место; 4 - дефектор; I - график интенсивности излучения, прошедшего через контролируемое соединение

9.14. Источники анергии звезд. По интенсивности излучения Солнца было •определено, что суммарная отдача им энергии равна 4-Ю33 эрг/с. Предположим, что Солнце отдавало энергию с этой скоростью в течение У лет, прошедших с того момента, как началось его сжатие. Половина гравитационной потенциальной энергии Солнца перешла в кинетическую энергию составляющих его молекул (согласно теореме о вириале), а другая половина — в энергию излучения. Докажите, что У « 3-10* лет. Результат, полученный для У, •слишком мал, если сравнить его с известным возрастом Солнца 5-109 лет.

прохождении ионизирующего излучения через объект происходит его поглощение и ослабление. При этом у каждого вещества своя степень поглощения и ослабления излучения. Наличие в объекте контроля дефектов приводит к резкому изменению энергии или интенсивности излучения выходящего пучка. Поэтому зафиксированный детектором пучок излучения несет в себе информацию о наличии и размерах дефектов (рис. 6.5).

Микротрон — это циклический резонансный ускоритель электронов постоянным во времени и однородным магнитным полем (рис. 6.14, в). Электроны, запущенные в вакуумную камеру 2, движутся по окружности различного радиуса, ускоряясь магнитным полем, попадают на мишень 3, в которой возникает тормозное рентгеновское излучение. Основное преимущество микротрона заключается в высокой интенсивности излучения и малой расходимости пучка. Эффективное фокусное пятно составляет 2...3 мм. В промышленности применяют микротроны МТ-10, МТ-20, МР-30, РМД-1 ОТи др. Цифры обозначают энергию ускоренных электронов в МэВ. Мощность экспозиционной дозы излучения составляет от 2000 до 16 000 Р/мин на расстоянии 1 м. Масса блока излучения 2...Зт.

Распределение интенсивности излучения в дальней зоне, представленное в виде графика в полярных координатах (рис. 6.19, б) называют диаграммой направленности. Данная диаграмма направленности тем острее, чем больше произведение радиуса излучателя ( а) на частоту/