Использовав уравнение

Использовав уравнения (3.6), (3.7), (3.24), (3.53), (3.59), найдем аналогичные соотношения для давления, плотности, температуры и замороженного числа Маха:

Использовав уравнения (1-7), (1-8) и (1-9), получим напряженность магнитного поля внутри пластины:

Автор получил предварительное решение задачи о развитии нестационарного вязкого движения, использовав уравнения нестационарного ламинарного пограничного слоя. Полученные распределения скорости показаны на фиг. 3 в функции времени, отсчитываемого от момента прохождения предыдущего разрушения. Интегрирование этого решения по всему периоду развития разрушения х) приводит к распределению осредненной скорости для всей области течения у стенки (т. е. подслоя, переходной области и полностью турбулентной области), изображенного на фиг. 4. Можно заметить, что теоретическое распределение находится в хорошем согласии с экспериментальными данными.

Раскроем уравнение (171), использовав уравнения (170). Получим

Значения интегралов найдем, использовав уравнения (III. 43) и (III. 44):

Затраты кинетической энергии однородного потока на разгон капель можно определить, использовав уравнения неразрывности, количества движения и баланса энергии, а также уравнение движения капель (гл. III).

Использовав уравнения (VI. 29) и (VI. 30), формуле (VI. 28) придадим вид

Рассмотрим методику решения уравнений динамики системы с ГДТ. Для этого сведем сначала систему уравнений (29) и 34) к одному уравнению первого порядка второй степени, например, относительно производной АСЦ(Н. Использовав уравнения (34), выразим производные Лац/сН и с?ш2/Л через сНЗ/сИ:

Интегралы уравнений (554) и (556) можно решить, использовав уравнения температурного и скоростного полей (551) и (552):

Использовав уравнения движения, энергии, состояния и неразрывности, можно установить связь между изменениями (дифференциалами) параметров газового потока по его длине и изменениями воздействий. Так, для дифференциала скорости справедливо уравнение

Исключаем из уравнения (7.42) вектор dAQ/<3e, использовав уравнение (7.41) и зная, что а==ае3(1):

из уравнений (8.157) и (8.158) -^- и использовав уравнение (8.159)]

использовав уравнение (5.8) и исключив параметр т, получил уравнение для распределения давлений по длине канала

Исходя из этих представлений и использовав уравнение (II.6), запишем уравнение (II.4), преобразовав его и поделив все члены

Уравнение баланса энергии для рассматриваемой модели движения представим в дифференциальной форме, использовав уравнение (11.79)

Использовав уравнение состояния для экономайзерного участка и проинтегрировав его по г, в итоге найдем:

Теперь, использовав уравнение изменения количества движения и проинтегрировав его, получим формулу для определения переменного давления за переходный период (в приращениях):

находится в линейной зависимости только от теплоперепада в щели. С другой стороны, тот же расход через щель можно выразить, использовав уравнение неразрывности

из уравнений (8.157) и (8.158) — Р- и использовав уравнение (8.159)]

отсутствует резкий скачок потенциала в сторону положительных значений (рис. 2.18), который обычно наблюдается для сплавов с невысокой исходной концентрацией А при достижении переходного времени (см. рис. 2.16). Практически сразу после начала-анодной поляризации (t^l мс) начинается постепенное увеличение .потенциала, причем скорость этого процесса непрерывно снижается. В этом случае переходное время на ЕД-з'ависимостях^отсутствует. Но из-за того, что растворение серебра с поверхности Ag.Au.-cnjiaeoB протекает обратимо, появляется возможность рассчитать формальное' •переходное время tAg, использовав уравнение (2.92) обратимой анодной хронопотенциограммы. Процедура расчетов такова [20]. Экспериментальную ЕД-зависимость разбивают на узкие зоны по 0,02В. Полагают, что в .пределах каждой зоны Д-const, но может- меняться с ^потенциалом .при переходе от одной зоны к другой. Формальное переходное время находят 'По уравнению