Кубической структурой

ВаТЮ3 имеет тетрагональную структуру, при 120° С переходящую в кубическую. Температура 120° С является также точкой Кюри, ниже которой ВаТЮ3 ферромагнитен. РЬТЮ3 тоже превращается из тетрагональной формы в кубическую, но при 490° С. KNb03 обладает ромбической структурой при комнатной температуре, тетрагональной — выше 228° С, кубической — выше 435° С. Эти превращения являются результатом анизотропного расширения кристаллической решетки. ВаТЮ3, например, расширяется по оси а и сжимается по оси с до достижения кубической структуры.

то малую их устойчивость (эндотермическое образование, малый температурный интервал существования и большой дефицит по углероду) можно объяснить слишком высоким значением ВЭК (10) для гипотетического стехиометрического состава. Понятно, что легирующие добавки должны повышать стабильность этих фаз пропорционально темпу снижения ВЭК. В соответствии с этим выводом в сплавах а-(Мо, W) Q-* с Fe, Co, № и Pd ощутимого эффекта стабилизации кубической структуры мы не наблюдали.

Структурные превращения, протекающие в рассматриваемых сплавах, можно представить себе следующим образом. Полиморфный переход 6' -> б приводит к тетрагональному искажению кубической структуры б'-фазы, в результате которого появляется структура типа CuAu. Затем переход б' (типа CsCl) ->• 8 (типа CuAu) сопровождается упорядочением, степень которого при приближении к эквиатомному составу увеличивается, что приводит к появлению более сложной сверхструктуры. Об этом свидетельствует очень небольшая моноклинность б-фазы ф = 90° 52'), так что структуру можно рассматривать как псевдотетрагональную. Аналогичные переходы наблюдаются и в других системах, например, в системе марганец — палладий.

Зная структуру, производят расшифровку (индицирование) рентгенограммы порошка путём сравнения экспериментально наблюдённых и теоретически рассчитанных по квадратичной форме [см. уравнение (18) для кубической структуры] синусов брэгговских углов. Расшифровка сводится к тому, что каждой линии на рентгенограмме приписываются мил-леровские индексы (hkl) той плоскости в кристалле, от которой эта линия получилась. Значения постоянных решётки я, с и индексы (hkl), свойственные данной структуре, берутся из „Справочника по рентгеноструктурному анализу" [9]. Для расшифровки рентгенограмм веществ с неизвестной кристаллической струк-

Дефекты (вакансии по азотной подрешетке — FN) для кубического C3N4 рассмотрены в [48] первопринципным псевдопотенциальным методом в модели сверхячейки. Оптимизацией вакансион-ных структур (для "большой" (состав ячейки C3N3VN) и "малой " (состав C^NJI^N) концентраций вакансий) установлено, что в первом случае "разрыв" 20 % С—N-связей способствует релаксации кубической структуры в псевдопланарную форму. При малом содержании УМ локальные атомные смещения приводят к незначительному росту объема ячейки дефектной фазы (табл. 3.3), наличие вакансий ухудшает когезионные свойства кристаллического нитрида углерода.

Соединение Dy5Pbjj кристаллизуется в гексагональной структуре типа MnjSi3 (символ Пирсона hPJ6, пр. гр. Рб^/тст, а = 0,8962 нм, с = 0,6567 нм). Соединение Dy5Pb4 обладает, очевидно, тетрагональной решеткой с параметрами а - с - 0,8127 нм, Ъ = 1:538 нм. Соеди нение DyPb кристаллизуется с образованием кубической структуры типа АуСи3 (символ Пирсона сР4, пр. гр. РтЗт, а = 0,480tf нм).

*Методом нейтронографии монокристалла соединения Eu3S4 установлено, что при температуре ниже -88 °С происходит ромбоэдрическое искажение кубической структуры [5] .

Физические свойства сплавов системы Ru-V (температура перехода в сверхпроводящее состояние, магнитная восприимчивость), полученные в работах [4, 6, 7], резко изменяются вблизи эквиатомного состава. Аномальный ход кривых зависимости физических свойств от состава обусловлен превращением кубической структуры в тетрагональную. Так, температура перехода в сверхпроводящее состояние составляет -271,27 °С (при 50 % (ат.) V) и -269 °С (при 55 % (ат.) V) [6].

Соединение SnTe претерпевает низкотемпературный фазовый переход второго рода из кубической структуры типа NaCl в ромбоэдрическую типа ccAs [10], температура которого зависит от степени отклонения состава соединения от стехиометрического состава [11]. При содержании Те чуть меньше 50 % (ат.) температура фазового перехода составляет - 128 °С, а при содержании Те свыше 50,64 % (ат.) она приближается к -273 °С[11].

При давлении 1,8-2 ГПа в SnTe происходит фазовый переход первого рода из кубической структуры в ромбическую типа SnS (символ Пирсона оР8, пр.гр. Pnmd) параметры решетки: а = 0,448 нм; b = 0,437 нм; с = = 1,159 нм [13] (при давлении 2,0 ГПа) [13, 14].

в) кубической структуры в сплаве с 75 % (ат.) Zr;

Схема упругой и пластической деформации металла с кубической структурой, подвергнутого действию касательных напряжений, показана на рис. 27.

Чем больше в металле возможных плоскостей и направлений скольжения, тем выше его способность к пластической деформации. Металлы с кубической кристаллической решеткой (г. ц. к. и о. ц. к.) обладают высокой пластичностью, так как скольжение в них происходит во многих направлениях. Металлы с г. п. у. структурой менее пластичны и поэтому труднее, чем металлы с кубической структурой, поддаются прокатке, штамповке и другим видам деформации.

Карбид кремния. Исследовались как низкотемпературная кубическая, так и высокотемпературная гексагональная структуры SiC. Карбид кремния с кубической структурой уменьшает плотность на 2,51 % [78], линейное расширение — на 0,76% и теряет кристалличность [111] после облучения интегральным потоком 1020 нейтрон/см2. Плотность

Как известно, соединения, относящиеся к фазам Лавеса (АВ2), имеют кристаллическую структуру трех типов: чаще всего встречаются соединения с кубической структурой типа MgCu2 (А.2), менее многочисленны соединения с гексагональной структурой типа MgZn2 (^j), еще меньше соединений с гексагональной структурой типа MgNi2 (Л3) [31]. Это родственные структуры, которые можно представить как плотнейшую упаковку комплексов, включающих сетки из атомов А и атомов В. Способ упаковки этих комплексов определяет структурный тип MgCu2, MgZn2 и MgNi2 — двух-, трех- и четырехслойные упаковки соответственно. В многокомпонентных системах встречаются и другие варианты упаковки слоев, родственные фазам Лавеса. Факторы, определяющие реализацию того или иного структурного типа, все еще изучены недостаточно. Структура фаз Лавеса в значительной мере определяется объемным фактором, однако следует учитывать также влияние электронного фактора [4, 14, 15, 37]. Решению этого вопроса должно способствовать изучение взаимодействия между металли-дами со структурой фаз Лавеса, в частности, в системах, образованных переходными металлами, т. е. изучение диаграмм состояния тройных систем, в которых образуются такие соединения.

5. При взаимодействии фаз Лавеса с кубической структурой из различных областей стабильности, кроме ограниченных твердых растворов на основе обоих соединений, обычно образуются тройные фазы с гексагональной структурой типа MgZn2, MgNi2 или многослойные структуры (Zr — V— (Fe, Co, Ni) [20, 31, 34], Zr — (Mo, W) — Co [21], (Hf, Та) — V — Ni [31]. Сюда же можно отнести системы Zr — Сг— (Fe, Co, Ni), в которых ZrCr2 со структурой А,2 и второе соединение А,2 относятся к различным областям стабильности [27].

Ti3Rh5— типа Ge3Rh5; TiRh3— типа Cu3Au и TiRh5 — с кубической структурой [4, 6, 13, 16, 25, 27, 31].

Фаза с кубической структурой типа CsCl является фазой на основе высокотемпературной модификации, стабилизированной вплоть до низких температур избыточным, по сравнению со стехиометриче-ским составом соединения, содержанием титана.

Свободная энергия недеформированного кристалла Ек. является объемной плотностью энергии, которая необходима для поворота вектора намагниченности в сторону от направления легкого намагничивания. Для материалов с кубической структурой решетки (железо, никель) ее приближенно можно выразить следующим образом:

Молибден и его сплавы, как и другие металлы с объемно-центрированной кубической структурой кристаллографической решетки, имеют резко выраженный температурный порог, ниже которого разрушение металла происходит хрупко, а выше — вязко.

Рис. 34- Зависимости периодов решетки утвер-дых растворов Со с I с кубической структурой (а ) и е-твердых растворов с гексагональной структурой (ag и с/а) от молярной доли 1г

Рис. 35. Зависимости периодов решетки У'твердых растворов Со — Os с кубической структурой и е-твердых растворов с гексагональной структурой от молярной доли Os

Рекомендуем ознакомиться:

Косозубых шевронных

Концентрация последнего

Косвенных измерений

Косвенным возбуждением

Косвенного восстановления

Котельных агрегатах

Котельных поверхностей

Котельными агрегатами

Котельной электростанции

Котельной поверхности

Котельной установлены

Котельного производства

Меню:

Главная страница Термины