Кубическую структуру

дислокаций в одном кубическом сантиметре).

14,1 МэВ получает нейтрон. Эта реакция происходит при нагреве до сверхвысокой температуры с удержанием ее некоторое время, в течение которого должна прореагировать определенная доля тяжелых ядер водорода. Скорость реакции также растет с увеличением плотности вещества, которая определяется числом ядер в кубическом сантиметре. Для того чтобы мощность, выделенная в плазме при термоядерных реакциях, покрывала мощность, потребляемую реактором, необходимо иметь определенный параметр (произведение плотности на время удержания) при рабочей температуре. Это условие называется критерием Лоусона.

С 70-х годов началась интенсивная разработка нового метода анализа частиц износа, цель которого — определение начального повреждения деталей машин [127—131]. Предварительные исследования показали, что в смазке различных сопряженных сочленений содержится огромное количество частиц размером от тысячных до миллионных долей миллиметра. В кубическом сантиметре смазки их насчитывается до 101а. Кроме частиц износа, присутствуют и другие частицы, которые попали из воздуха и других источников загрязнения. Поскольку большинство частиц износа стальные, в основе нового метода их выделения из смазки лежат силы магнитного притяжения. Однако использование магнитного

Атомы металла окружены подобными им атомами. Каждый из них имеет на внешней электронной оболочке лишь несколько электронов, которыми они владеют сообща. Такая атомная связь характерна для всех металлов. Именно поэтому металлы служат проводниками электрического тока, могут, быть сплавлены или сварены друг с другом. Обобществленные электроны образуют своеобразный электронный газ, плотность которого, например, в меди может составить 1023 электронов в 'кубическом сантиметре.

изолированным ядром более понятно с помощью ядерного сечения, в то время как изучение ядерного взаимодействия нейтрона, движущегося в куске урана, легче проводить с помощью понятия средней длины свободного пробега. Для последнего случая иногда используется понятие макроскопического ядерного сечения, величина которого равняется произведению микроскопического ядерного сечения (то есть обычного ядерного сечения для отдельного ядра) на число ядер, содержащихся в одном кубическом сантиметре данного вещества (урана). Теперь давайте вернемся к выводу, приведенному ранее без каких-либо обоснований,— о том, что в природном уране свободные нейтроны вероятнее всего должны поглощаться (без последующего ядерного расщепления) ядрами урана-238. Дело все в том, что для нейтронов с энергиями порядка 1000 эВ и выше ядерное сечение их поглощения ядрами урана-238 почти сравнимо с ядерным сечением расщепления ядер ура-на-235, вызываемого этими же нейтронами. А поскольку

по сравнению с энергией, которую приобретают частицы в современных ускорителях. Все дело в том, что случайные флюктуации (колебания) могут придать отдельному протону энергию, намного превосходящую среднее значение при таких температурах. Благодаря этой энергии протон при последующем столкновении уже с большей вероятностью вступит в реакцию ядерного синтеза, чем рассеется. Но прежде чем вступить в реакцию синтеза, каждый отдельный протон может «ожидать» своей флюктуации миллионы лет (столько же времени мы должны ожидать случайной реакции синтеза в ускорителе). Поскольку в центре Солнца плотность вещества превосходит плотность воды более чем в 100 раз, то в каждом кубическом сантиметре солнечного вещества должно содержаться более 1025 протонов. Из них лишь ничтожная часть вступает в реакцию ядерного синтеза, и это обстоятельство, а также то, что скорость выделения энергии в данном процессе очень мала для одного протона (миллионы лет «ожидания»), обеспечивает постоянство солнечного излучения на время, начиная с момента образования Солнечной системы и кончая истощением водородного топлива (по крайней мере через несколько миллиардов лет). При этом «ничтожная часть» солнечных протонов на самом деле составляет огромную величину — несколько миллионов в секунду, что и объясняет огромное энерговыделение Солнца за столь малый промежуток времени. Таким образом, чрезвычайно высокая реальная скорость выделения энергии солнечным веществом достигается благодаря сочетанию исключительно больших значений плотности и температуры в недрах Солнца. С помощью различных оригинальных приспособлений ученые научились воссоздать на очень короткое время температуры, существующие внутри Солнца. Однако достигнуть в лабораториях еще и плотности порядка 1025 протонов в кубическом сантиметре — это далеко от наших возможностей.

(дейтронов и электронов) в одном кубическом сантиметре за одну секунду или при удержании плаз-мы с большей плотностью в те-

«Термоядерному Эльдорадо» к 1979 году. Точка А на этой диаграмме соответствует получению плазмы, содержащей 10й частиц в одном кубическом сантиметре при температуре 8 миллионов градусов и удерживаемой в течение 0,02 с. Эти результаты были достигну-

67 В центре Солнца плотность плазмы превышает Ю25 протонов в одном кубическом сантиметре. В термоядерном реакторе, работающем на чистом дейтерии, минимальная плотность плазмы зависит от времени ее удержания и температуры (см. рис. 40), но обычно она немного меньше Ю15 дейтронов в одном кубическом сантиметре (плюс такое же количество электронов).

В квантовой электронике обычно имеют дело не с одним атомом, а с весьма большим его числом, представляющим собой некоторый ансамбль частиц. Так, в одном кубическом сантиметре газа при нормальных условиях находится 2,7 • 1019 см~3 атомов (число Лошмидта).

Рассмотрим запыленный объем, содержащий сферические частицы различных размеров с постоянным комплексным показателем преломления т. Пусть концентрация пыли в объеме ji [г/см3], а частицы равномерно распределены по всему запыленному объему. Тогда в каждом кубическом сантиметре запыленного объема будет содержаться \и граммов пыли.

Мартенситные стали получили название по аналогии с мар-тенситной фазой углеродистых сталей. Мартенсит образуется при фазовом превращении сдвигового типа, происходящем при быстром охлаждении стали (закалке) из аустенитной области фазовой диаграммы, для которой характерна гранецентрированная кубическая структура. Мартенсит определяет твердость закаленных углеродистых сталей и мартенситных нержавеющих сталей. Нержавеющие стали этого класса имеют объемно-центрированную кубическую структуру; они магнитны. Типичное применение — инструменты (в том числе и режущие), лопатки паровых турбин.

В случае отсутствия кислорода в реакционном объеме на поверхности образца происходит образование темного карбида кремния. Рентгеноструктурный анализ показал, что оба карбида имеют кубическую структуру типа ZnS с параметрами решетки а=4.357 А. Состав покрытия и его свойства зависят от соотношения

ионов в кристалле присутствуют два или более сорта двухвалентных ионов одновременно. В этом случае говорят о смешанных ферритах или о твердых растворах одного простого феррита в другом. Имеется также другая возможность распределения ионов металла в ферритах. Например, вместо двух ионов с валентностью равной 2 в феррите могут находиться два иона с валентностью 1 и 3. Среди таких ферритов с высокими магнитными свойствами особое место занимает литиевый феррит Lio,5Fe2,5O4, о котором будет сказано ниже. Рассмотренные соединения имеют кубическую структуру.

гранецентрированную кубическую структуру.

по эвтектоидной реакции при 1260 °С [8]. Фаза 6 имеет кубическую структуру типа А15 (W30), а - 0,455-0,457 нм [5]. В работе [X] приведен вариант диаграммы состояния с образованием б-фазы в системе. В более поздних и детальных исследованиях [1—3], проведенных на сплавах более высокой чистоты, ее существование не подтверждено.

Соединение Co3S4 имеет гранецентрированную кубическую структуру типа шпинели (тип Co3S4) с параметром решетки а = = 0,9477 нм; область гомогенности отсутствует.

Диаграмма состояния Dy—H не построена. В системе установлено существование двух гидридов: DyH2 и DyH3. Соединение DyH2 имеет кубическую структуру с параметром решетки а = 0,3201 нм, а соединение DyH3 — гексагональную структуру типа Ni3As (пр. гр. РЗс/,

Соединение MgDy имеет кубическую структуру типа CsCl (симв<; (

Пирсона сР2, пр. гр. РтЗт, а = 0,3786 нм, [1], а = 0,3784 нм {);, а = 0,3767 нм [3], а соединение Mg2Dy — гексагональную структур, типа MgZn2 (символ Пирсона hPl2, пр. гр. Рб^/ттс, а = 0,602 ы-с = 0,976 нм [3]). Фаза Mg3Dy обладает кубической структурен типа Fe3Al (или BiF3), а = 0,7267 нм [3]. Соединение Mg24D ,-имеет кубическую структуру типа Ti5Re24 (упорядоченная рг-шетка типа аМп, символ Пирсона с/58, пр. гр. /43т, а ~~ = 1,124 нм [4]).

Данные по кристаллической структуре соединений системы Gd — Ге представлены в табл. 317. Результаты определения кристаллический'структуры GdTc противоречивы; по данным различных исследователей, GdTe имеет либо кубическую структуру типа NaCl, либо мюноклинную решетку [Э, Ш]. Данные о кубической структуре GrdTe являются более надежными.

Диаграмма состояния Gd—Zn не построена. В работах [Э, Ш] сообщено, что GdZn имеет кубическую структуру типа CsCl. Кристаллическая структура остальных соединений системы Gd—Zn (табл. 322) приведена по данным работ [V-C]

Рекомендуем ознакомиться:

Косозубой цилиндрической

Косвенные измерения

Косвенным показателем

Косвенного измерения

Концентрация превышает

Меню:

Главная страница Термины