Кулоновского взаимодействия

Механизм мальтийского креста после замены высших пар низшими может быть приведен к обыкновенному кулисному механизму (рис. 8.9). Для определения скоростей и ускорений этого механизма могут быть приведены формулы для кулисного механизма, выведенные нами в § 25. При исследовании механизма мальтийского креста с внешним зацеплением надо исследовать движение заменяющего кулисного механизма при повороте его звена / на угол 2ф!1 для механизма с внутренним зацеплением исследование производится при повороте звена / кулисного механизма на угол 2(pi. На рис. 8.10 даны диаграммы угловой скорости и углового ускорения звена 2 при постоянной угловой ско-

Расчетная часть. Приведенные варианты задания составлены применительно к кулисному механизму с ведущим кривошипом при ведомой кулисе, к кулисному механизму с ведущей кулисой при ведомом кривошипе и кривощипно-ползунному механизму с ведущим кривошипом. При расчете кинематических характеристик этих механизмов использованы алгоритмы и программы, применяемые для кинематического анализа рычажных механизмов [9]. В приведенных заданиях обозначено: /г, /2, /в — длины звеньев 1,2 и 6; а — смещение направляющей DC кулисы 4 относительно оси (точка А (0)) вращения по перпендикуляру; С2> С8, С4 — точки кривошипа 2, ползуна 3, направляющей кулисы 4 соответственно, совпадающие в каждый момент времени; S — текущая длина вектора DC, представляющая собой линейную координату точки С3; фц ф2. Ф4> Фв> Фа — углы поворота относительно оси Ох звеньев 1,2, 4, 6 и вектора AD; (о^ со.,, «>4 — угловые скорости звеньев 1,2,4; ег, еа, со4— угловые ускорения звеньев 1,2, 4; f$a — УГОЛ между векторами AD и DC, отсчитываемый от вектора DC против часовой стрелки, характеризующий конфигурацию кулисного механизма Ра — Фа — Ф4-

Механизм мальтийского креста после замены высших пар низшими может быть приведен к обыкновенному кулисному механизму (рис. 8.9). Для определения скоростей и ускорений этого механизма могут быть приведены формулы для кулисного механизма, выведенные нами в § 25. При исследовании механизма мальтийского креста с внешним зацеплением надо исследовать движение заменяющего кулисного механизма при повороте его звена / на угол 2<рг; для механизма с внутренним зацеплением исследование производится при повороте звена / кулисного механизма на угол 2ф[. На рис. 8.10 даны диаграммы угловой скорости и углового ускорения звена 2 при постоянной угловой ско-

(см. рис. 1.4, г), то также получим шестизвенный механизм с одной степенью свободы. Таков же результат присоединения двухповод-ковой группы с двумя поступательными парами D (5, 4) и Е (6, 1) к кулисному механизму ABCD (см. рис. 1.4, д). Состав и последовательность присоединения групп Ассура в механизме можно выра-

свойствам тождествен кулисному механизму. Число пазов в мальтийских механизмах — 4...20. Свое название механизм получил от сходства его с крестом мальтийского ордена при числе пазов, равном 4. а] ^Ц^ 5) N л Пространственные меха-

После замены высших пар низшими рассматриваемый механизм может быть приведен к обыкновенному кулисному механизму (рис. 107). Поэтому закон движения креста мальтийского механизма можно определить по формулам (5.16 — 5.18), выведенным для кулисного механизма. Угловое ускорение е2 креста определяют по формуле (5.18):

в движение звена 2 с периодическими остановками, во время которых звено 2 предохраняется от самопроизвольного поворота соприкасанием цилиндрических поверхностей на звеньях / и 2. Число остановок равно числу пазов на звене 2, в которые последовательно входит ролик (цевка) звена 1. Во время движения звена 2 механизм по структуре и по кинематическим свойствам тождествен кулисному механизму. Число пазов в мальтийских механизмах обычно лежит в пределах от 4 до 20. Свое название механизм получил от сходства его с крестом мальтийского ордена при числе пазов, равном 4. Пространственные механизмы с низшими парами. Если в механизме, звенья которого образуют только вращательные пары, оси всех пар пересекаются в одной точке, то траектории точек звеньев лежат на концентрических сферах и механизм называется сферическим. Структурные свойства этих механизмов во многом аналогичны свойствам плоских механизмов. На рис. 4, а показана схема четырехзвенного сферического механизма для частного случая, когда оси вращательных пар трех подвижных звеньев пересекаются под углом 90°, а оси, принадлежащие стойке, пересекаются под произвольным углом а. Этот механизм, известный под названием механизма Кардана *) (иногда называется также механизмом шарнира Гука), служит для передачи вращения между валами, оси которых пересекаются. При равномерном вращении одного вала другой вал вращается неравномерно. Этот недостаток устранен в двойном механизме Кардана (рис. 4,6). Двойной механизм Кардана допускает не только изменение угла между осями валов, но и смещение их по высоте, как это имеет место, например, в автомобиле при передаче вращения к задним колесам (передача через карданный вал). Предложено также много других пространственных механизмов для передачи вращения между валами, взаимное положение которых во время движения может изменяться. Эти механизмы получили название универсальных шарниров.

Наконец, выбирая г = гшах = 0±К, получим механизм, контур которого в верхнем мертвом положении будет представляться треугольником ОгК02, а в левом Д01А^'02. Эти треугольники будут соответствовать кулисному механизму, обеспечивающему симметрич-

Добавление механизма вращающейся кулисы (фиг. 48) к центральному кривошипно-шатунному механизму (фиг. 49) или к любому кривошипно-кулисному механизму с качающейся кулисой (фиг. 50) приводит к ускорению обратного хода ползуна, снижению средней скорости прямого хода и уменьшению отношения наибольшей к средней скорости при прямом ходе.

Штанга 3 скользит в неподвижной направляющей С. Звено 2 имеет прямолинейную направляющую b—b и дуговую кулису а — а с центром в точке А. Ползун / вращается вокруг неподвижной оси В. Круговая кулиса а звена 2 скользит по ползуну /. Штанга 3 скользит в прямолинейной направляющей b—b звена 2. При движении звена 2 штанга 3 движется возвратно-поступательно в неподвижной направляющей. Механизм эквивалентен кулисному механизму с поступательно движущейся

Наличие сил кулоновского взаимодействия между электронами и ионами делает их соударения в плазме значительно более сложными, чем соударения нейтральных частиц. Вместо броуновского зигзагообразного движения молекул траектория заряженной частицы становится извилистой, соответствующей изменениям (флуктуациям) электрического поля в плазме. Поэтому в плазме, вообще говоря, должны учитываться все возможные сечения соударений: ион — атом — Q,a (перезарядка); ион — ион — Qu (сечение Гвоздовера); электрон — атом — Qra (сечение Рамзауэра); электрон — ион — Q« (прилипание или захват электрона) и электрон — электрон Qee. Тогда для k видов частиц

приведенной массы атома водорода. Характер кулоновского взаимодействия между электроном и позитроном такой же, как между электроном и протоном.

стеклах распределение электронов постоянно меняется... Добавка или удаление одного или более электронов из зоны дефектов или примесных центров приводит к образованию центров, которые могут поглощать свет, т. е. центров окрашивания. Взаимодействие у-квантов с атомами приводит главным образом к образованию фотоэлектронов, электронов отдачи или пары электрон — позитрон. Проходя через стекло, эти электроны теряют энергию за счет кулоновского взаимодействия, реагируя с менее прочно связанными электронами. Если взаимодействие достаточно сильное, то связанные электроны удаляются со своей нормальной орбиты с энергией, достаточной для движения через материал. Если взаимодействие менее сильно, связанные электроны остаются возбужденными. Области с недостатком электронов, или дырки, как их обычно называют, видимо, движутся в материале до тех пор, пока не рекомбини-руют с дефектом структуры или примесью. Электроны также движутся в стекле и рекомбинируют с дырками. Каждый у-квант образует один или несколько электронов отдачи, которые, в свою очередь, создают большое число электронов и дырок вдоль своей траектории... Окрашивание происходит в две стадии: первая стадия — из-за окрашивания дефектов, уже присутствующих в стекле, а вторая — из-за образования и окрашивания дефектов под воздействием радиационного поля».

В общем случае определение термофизических свойств такой плазмы является задачей многих тел (причем без малого параметра разложения), аналитическое решение которой пока не получено. Существующие к настоящему времени приемы и методы расчета состава и термодинамических функций плотной низкотемпературной неидеальной плазмы (Г=1) по погрешностям оценки параметров плазмы существенно уступают соответствующим методам расчета идеального газа. Наиболее слабым звеном в этих методах является отсутствие теоретических предпосылок для оценки погрешностей расчета. Эксперименты на ударных трубах, с пробоем диэлектриков и другие в силу значительных погрешностей не могут к настоящему времени однозначно базироваться на той или иной методике расчета. В такой ситуации следует стремиться к наиболее простым формам уравнения состояния плазмы, а оценку коэффициентов, входящих в него, с погрешностью ±3-4% считать удовлетворительной. При этом следует иметь в виду, что традиционная химическая модель (модель смеси) даже для плазмы с Г s / может дать удовлетворительные результаты по большинству параметров плазмы при обоснованном учете связанных . состояний и кулоновского взаимодействия. Достаточно надежные результаты могут быть получены также для некоторых параметров с использованием методов разложения термодинамических величин в канонические ансамбли, дать приемлемые результаты для не слишком широкого диапазона давлений в канале.

Гильдебранд и Селстром [122] установили связь между этими отклонениями и ионными радиусами. Можно напомнить, что энергия решетки щелочных галогенидов может быть с достаточной точностью вычислена из сил кулоновского взаимодействия; однако энергия решетки галоидных соединений серебра значительно пре-'вышает таковую для галоидных соединений щелочных металлов из-за наличия значительной поправки на энергию вандервааль-совского притяжения и на поляризационные явления [36, 251—253].

4. Возникновение нитевидных образований углерода в результате кулоновского взаимодействия объемных электрических зарядов, несущих углерод, и локализированных электрических зарядов, находящихся на неровностях поверхности, а затем на вершинах растущих нитевидных образований.

Если трактовать радиус Дебая — Хюккеля как длину, на которой энергия кулоновского взаимодействия центрального иона с «замороженной» ионной атмосферой становится соизмеримой с энергией теплового движения иона при отклонении от центра равновесия

на энергию экситона и учет кулоновского взаимодействия элек-

гдевв — температура Дебая; ц* — параметр электрон-электронного взаимодействия, выражающий силу кулоновского взаимодействия; Я,' — константа электрон-фононного взаимодействия:

Известно, что для твердого тела, в котором учитываются только силы кулоновского взаимодействия между атомами (твердое тело Коши), величина B/G должна составлять 1,7. Согласно табл. 8.1 для аморфных металлов B/G больше чем 1,7. Это обстоятельство отражает тот факт, что для аморфных металлов характерна межатомная связь некулоновской природы, а именно, металлическая связь. То, что упругие постоянные аморфных металлов меньше соответствующих упругих постоянных кристаллических металлов, можно объяснить, на основе схемы, приведенной на рис. 8.1, из которой видно, что средняя сила межатомного взаимодействия в аморфном состоянии меньше, чем в кристаллическом.

Легирующие элементы по-разному влияют на энергию взаимодействия примесей внедрения с дислокациями. Так, введение в решетку а-железа 3% никеля приводит к снижению энергии связи углерода с дислокациями с 0,5 до 0,2 эВ; легирование же железа кремнием вызывает противоположный эффект. Неравномерное распределение ионов вокруг дислокации проявляется также и в неравномерном распределении электронов: уплотненные участки решетки вокруг дислокации приобретают положительный заряд вследствие недостатка электронов; в то же время области растяжения в связи с избытком электронов заряжаются отрицательно. Между положительным зарядом примесного иона и отрицательно заряженной областью дислокации возникают кулоновские силы притяжения, приводящие к перераспределению примесей. Энергия электрического (кулоновского) взаимодействия в металлах невелика (для двухвалентных примесей она составляет ~0,02 эВ). Электрическое взаимодействие значительно слабее упругого, но вклад первого может стать существенным в случае отсутствия в твердом растворе упругого взаимодействия (т. е. при равенстве радиусов основного и примесного атомов), а также при их большой разнице в валентностях.

Рекомендуем ознакомиться:

Косвенное измерение

Котельных электростанций

Котельных конструкций

Котельных промышленных

Котельным агрегатам

Концентрация производства

Котельной соломенского

Котельное отделение

Котельном помещении

Меню:

Главная страница Термины