Константы интегрирования

где SK — эмиттирующая площадь катода; Т — абсолютная температура катода; Ае, Ъ — константы, характеризующие материал катода.

где Nt — число неровностей, пересекаемых i-й плоскостью, расположенной на расстоянии 8 от базовой плоскости; At — суммарная контурная площадь неровностей; ct—площадь основания (базовая линия); с„, т — константы, характеризующие распределение неровностей по высоте; с2, п — константы, характеризующие вид неровностей.

где i и 2 — перемещение масс i и 2; а — давление; 6 — температура; k, рт, ее — константы, характеризующие процесс без теплообмена (k = 1,4, рт = 0, а = 1), с теплообменом (k = 1,4, JT = 1, а = 1), изотермический (k = 1, рт = 0, а — 0); Q — количество тепла.

В табл. 117 приводятся данные (константы), характеризующие сопротивление стеклообразующих окислов сжатию и растяжению [по Винкельману и Шотту].

окислов в стекле; _yj, _у2,..., уп — константы, характеризующие сопротивление растяжению или сжатию стеклообразующих окислов.

В отличие от интегральных коэффициентов ослабления, которые зависят не только от свойств дисперсной системы, но и от спектрального состава падающего излучения, монохроматические коэффициенты ослабления могут рассматриваться как своего рода физические константы, характеризующие рассеивающую и поглощатель-ную способности самой мутной среды.

Два или несколько веществ термодинамически подобны, если кривые потенциальной энергии вандерваальсовского взаимодействия двух молекул в зависимости от расстояния между их центрами геометрически подобны. Это условие имеет самое общее значение, т. е. справедливо при любом числе индивидуальных констант в выражении для потенциальной энергии межмолекулярного взаимодействия. Если учесть, что в это выражение в первом приближении входят три индивидуальные константы, характеризующие природу вещества, то можно установить более частный, но вместе с тем и более практически значимый признак термодинамиче-

Два или несколько веществ термодинамически подобны, если кривые потенциальной энергии вандерваальсовского взаимодействия двух молекул в зависимости от расстояния между их центрами геометрически подобны. Это условие имеет самое общее значение, т. е. справедливо при любом числе индивидуальных констант в выражении для потенциальной энергии межмолекулярного взаимодействия. Если учесть, что в это выражение в первом приближении входят три индивидуальные константы, характеризующие природу вещества, то можно установить более частный, но вместе с тем и более практически значимый признак термодинамического подобия, который можно сформулировать следующим образом.

где bum — константы, характеризующие форсунку и считающиеся известными, a dKio = 2гк;о — начальный диаметр капли, либо условием:

где 2 — валентность иона, для которого рассчитывается коэффициент активности; а — эффективный диаметр иона (см. табл. 2.3); А и В — константы, характеризующие растворитель при данных температуре и давлении (см. табл. 2.4); С — константа, зависящая от диэлектрической постоянной, степени гидратации и других факторов '.

где V — кинематическая вязкость, ест; и — универсальная постоянная величина; А и В — константы, характеризующие данную жидкость; Т — абсолютная температура.

Так как рассматривается класс стационарных задач при qv = 0, в последних двух случаях г / 0. Константы интегрирования G! и С 2 могут быть найдены из

где ci и с2 — константы интегрирования.

а при задании плотности общего теплового потока q0fj оно уже не будет содержать неизвестной константы интегрирования и записывается так:

Находя константы интегрирования из граничных условий, выразим изменение температур стенки в форме

получаем значение первой константы интегрирования

Константы интегрирования получаем из условий у = 0, w" = О, у = б"; w" — wtp.

и — скорость потока жидкости относительно поршня в точке т (см. рис. 1.35, в), находящейся на расстоянии х от поршня; L — длина поршня или длина щели по оси; В и D — константы интегрирования.

Константы интегрирования с\ и с2 могут быть установлены с помощью одного из двух краевых условий. Условия однозначности не являются избыточными, а, как установлено из предыдущих решений, определяют разные законы изменения энтальпии в двух областях времени.

Константы интегрирования Ct и С2 определяются из начальных условий. Выражение (295) показывает, что в результате переходного процесса при Fp > 0 и $ > 0 (апериодического или колебательного, в зависимости от соотношения параметров) муфта чувствительного элемента займет новое положение т1? определяемое значением новой угловой скорости ф! и параметрами Ак и Fp.

случае, когда исследуемая система при t = 0 (в момент начала отсчета) находилась в движении. Существенно влияя на значение фс в каждый данный момент переходного процесса фс = f (t), константы интегрирования не изменяют его характера.

Это соотношение определяется ординатами составляющих в начальный момент движения при т = 0. Следовательно, этими отклонениями являются константы интегрирования С1( С2 и С3, для определения которых должны быть заданы начальные условия.