Координатах температура

Закон Ламберта строго справедлив для абсолютно черного тела. Для шероховатых тел этот закон опытом подтверждается лишь для ф=0-ь60°. В качестве примера на рис. 5-9 в полярных координатах представлена зависимость еф —?\p/?o

60° значение е» уменьшается и стремится к нулю. Однако это уменьшение практического значения не имеет, ибо среднее значение еф^е^,,. Более резкое отклонение от закона Ламберта наблюдается для полированных металлов (кривые 4, 5 и 6). При 40°<Ф<80° значение 8q> увеличивается, а при ф>80° оно

Закон Ламберта строго справедлив для абсолютно черного тела. Для шероховатых тел этот закон опытом подтверждается лишь для Ф = 0-ь60°. В качестве примера на рис. 5-9 в полярных координатах представлена зависимость еф = Е^/Е^ = / (ф) для некоторых материалов. В случае справедливости закона Ламберта значение еф должно оставаться постоянным для всех значений ф. В действительности же оказывается, что для шероховатых тел (кривые 1, 2 к 3) при ф>60° значение еф уменьшается и стремится к нулю. Однако это уменьшение практического значения не имеет, ибо среднее значение е^ » е 0. Более резкое отклонение от закона Ламберта наблюдается для полированных металлов (кривые 4» 5 и 6). При 40°<ф<80° значение еф увеличивается, а при ф>80" оно стремится к нулю; в этом случае среднее значение~еф = 1.20Х

Зависимость средней скорости коррозии w сталей 12Х1МФ, 12Х11В2МФ и 12Х18Н12Т под влиянием первоначальных золовых отложений сланцев от времени в логарифмических координатах представлена на рис. 4.18 [132]. Скорость коррозии сталей в зависимости от времени в логарифмических координатах при выдержке до 120 ч изображается наклонными прямыми линиями и, следовательно, подчиняется формуле (3.13).

Типичная кривая ползучести для образцов меди высокой чистоты, испытанных на растяжение при 649 °С, представлена на рис. 13, где наблюдается участок с постоянной скоростью ползучести (вторая стадия), за которым следует третья стадия с возрастающей скоростью. На рис. 14 в логарифмических координатах представлена зависимость от напряжения минимальной скорости

На рис. 8 представлена в логарифмических координатах зависимость коэффициента В, полученного при обработке разных серий опытов, от критерия

На фиг. 151 в логарифмических координатах представлена зависимость k от параметра 5- и вида пыли, позволяющая установить

На рис. 10.6 в двойных логарифмических координатах представлена усталостная долговечность сплава Nimonic 90 для различных значений Ле,-„ [27]. Наклон линий долговечности Ь уменьшается с повышением температуры примерно от -0,5 при 650 °С до -0,8 при 900 °С. Величины Ь, более отрицательные, чем —0,6, не считаются необычными для суперсплавов при высоких температурах. Столь крутые наклоны, вероятно, указывают на сокращение долговечности, когда в режим низкой амплитуды деформации и, следовательно, высокой долговечности включаются механизмы, предполагающие временную зависимость повреждения.

Следовательно, на среднюю угловую скорость а дебаланса, вращающегося все время в одном направлении, наложен бесконечный ряд составляющих, определяемых рядом Фурье, содержащим все гармоники частоты, равной средней угловой скорости, причем амплитуды гармоник быстро понижаются с ростом их номера. Обычно у центробежных вибровозбудителей вызванные рассмотренной причиной колебания угловой скорости дебаланса невелики. Так, при k — 0,1 и со = 300 с"1 отношение амплитуды наибольшей первой гармоники к со составляет около 0,0025. Однако при уменьшении со в 5 раз это отношение примерно равно 0,07, а при уменьшении со в 8 раз оно примерно равно 0,25. На рис. 9, б сплошной кривой в полярных координатах представлена зависимость ф «= ф (ф), штриховой окружностью обозначен уровень ф "= со.

точных напряжений на сопротивление усталости необходима диаграмма предельных амплитуд напряжений при асимметричном цикле. В этом случае можно использовать для сталей средней прочности диаграмму, которая в относительных координатах представлена на рис. 3.50 (эта диаграмма построена по рис. 2,8). Если значения пределов выносливости по кривым / на рис. 3.48,

В качестве примера на рис. 7.3 в логарифмических координатах представлена зависимость длины участка мик — ропрофиля от его размера по прямой для бумаги Луми Арт. Факт, что экспериментальные данные хорошо аппроксимируются линейной зависимостью, подтверждает фрактальный характер микроструктуры бумаги. В соответствии с формулой (1.1) фрактальная размерность мик — ропрофиля равна тангенсу угла наклона проведенной по методу наименьших квадратов прямой на рис. 7.3.

Снижение потенциала протектора в процессе его поляризации катодным током происходит не из-за израсходования деполяризатора (Мп02) протектора, но главным образом в результате концентрационной поляризации протектора при накоплении Мп2+ в электролите. Это подтверждается тем, что после отключения тока потенциал протектора принимает первоначальное значение. На рис. 114 в двойных логарифмических координатах представлена зависимость количества электричества, отдаваемого протектором в цепь, от плотности разрядного тока. Плотности тока на протекторе, при которых проводили эти опыты, значительно превышают плотности тока протектора, при которых он будет работать в практических условиях, если стальная конструкция находится в пассивном состоянии. Более высокая плотность тока на протекторе была взята для ускорения испытаний. С уменьшением разрядного тока увеличивается количество электричества, отдаваемого протектором в цепь (см. рис. 114). Так как зависимость количества электричества от разрядного тока в выбранных координатах прямолинейна, то для определения количества . электричества, отдаваемого в цепь при малых плотностях разрядного тока, можно проэкстраполировать эту прямую до малых плотностей тока (пунктирная линия на рис. 114).

и требуется рассчитать тепловой поток, передаваемый через цилиндрическую стенку трубы. Задача о распространении теплоты в цилиндрической стенке при известных и постоянных температурах на внутренней и наружной поверхностях, также одномерная, если ее рассматривать в цилиндрических координатах. Температура изменяется только вдоль радиуса (по координате л), а по длине трубы и по ее периметру остается неизменной. В этом случае gradt — dt/dr и закон Фурье будет иметь вид

Превращение одной аллотропической формы в другую при нагреве чистого металла сопровождается поглощением тепла и происходит при постоянной температуре. На термической кривой (в координатах температура — время) превращение отмечается горизонтальным участком (рис. 37). При охлаждении происходит выделение тепла (выделение скрытой теплоты превращения) теоретически при такой же температуре, что и при нагреве, но практически при несколько более низкой вследствие переохлаждения.

Если па; ш.в (или охлаждение) происходит с постоянной скоростью, то это в координатах температура — время характеризуется прямой линией с определенны»,:, постоянным УГЛОМ наклона.

Термическая обработка может быть сложной, состоящей из многочисленных нагревов, прерывистого пли ступенчатого нагрева (охлаждения), охлаждения в область отрицательных температур и т. д. Такая термическая обработка может 'ыть изображена в координатах температура — время. Подобные диаграммы приведены на рис. \~'Л,а,б.

Диаграмма, приведенная на рис. 177, дана в координатах, температура — время, поэтому на нее можно нанести кривые нагрева1.

Диаграмма изотермического распада аустенита строится в координатах температура — время; в этих же координатах изображаются и кривые охлаждения.

Обычно диаграммы состояния строят экспериментально, а термодинамические равновесия и правила фаз используют для анализа опытных данных. Диаграммы состояния строят в координатах температура — концентрация в процентах по массе или, реже, в атомных процентах.

В процессе изотермической выдержки фиксируют начало и копен, отдельных стадий превращения перлита в аустенит. Если полученные экспериментальные точки нанести на график в координатах температура — время и соединить их плавными кривыми, то получится диаграмма, подобная схематически показанной па рис. 94, б.

Термокинетические диаграммы также строят в координатах температура — время на основе анализа серии кривых охлаждения, на которых отмечают температуры начала и конца перлитного и проме-

Полученные температурные данные наносят в координатах температура — концентрация, Линию ABC, проведенную через геометрическое место точек, соответствующих температурам начала кристаллизации, называют линией ликвидуса (от латинского liguidus — жидкий). Выше этой линии все сплавы данной системы находятся в жидком состоянии.

Кинетика выделения фаз при распаде твердых растворов. Распад с выделением фаз происходит по механизму образования и роста зародышей в соответствии с общими закономерностями этого механизма. Помимо затрат выделившейся объемной свободной энергии на приращение поверхностной энергии и компенсацию энергии упругих деформаций, образование зародышей тормозится еще и необходимостью больших флуктуации концентрации. Поэтому для начала распада требуются большие степени переохлаждения (пересыщения) и длительные выдержки при соответствующих температурах. В то же время при данных температурах должны заметно развиваться процессы диффузии растворенных компонентов. Общая скорость образования новой фазы в зависимости от степени переохлаждения описывается кривой с максимумом. Чем больше степень переохлаждения, тем меньшие размеры имеют устойчивые зародыши, способные к росту. В координатах температура — время процесс описывается С-образной кривой. В реальных металлах возникновение зародышей облегчается наличием дефектов кристаллического строения.