|
Главная | Контакты: Факс: 8 (495) 911-69-65 | | ||
Коэффициенты излученияГидравлические коэффициенты истечения ц, ф, е, ? зависят от формы отверстия и от состояния его кромки, а также от числа Рейнольдса Истечение через насадки. Насадки — короткие трубы различной формы, приставленные к отверстию в стенке резервуара. Скорость V истечения через насадок определяется по формуле (32), а расход Q — по формуле (33). Гидравлические коэффициенты истечения ц, ф, е и ? зависят от формы насадка и числа Рейнольдса. Ниже приведены значения этих коэффициентов при больших числах Рейнольдса (Re> 104) для различных насадков. Внутренний цилиндрический насадок (рис. 39, б) с тонкими стенками (6-<0,005d) и Я<<ЯПр имеет коэффициенты истечения е= 1, При Я >. ЯПр коэффициент расхода fi?«0,51. Если &^Q,Q5d, то коэффициенты истечения и ЯПр становятся такими же, как и у внешнего цилиндрического насадка. 5. При достаточно больших значениях Re силы вязкостного трения, действующие в турбулентном потоке, становятся исчезающе малыми по сравнению с силами ингр-ции частиц жидкости (зона турбулентной автомодель-ности). Безразмерные характеристики потока, в частности коэффициенты потерь на трение К и коэффициенты местных сопротивлений ?, в этой зоне не зависят от вдела Re, что определяет наличие квадратичного закона сопротивления трубопровода. Аналогичная особенность присуща также и процессам истечения через малые отверстия и насадки, безразмерные характеристики которых (коэффициенты истечения) в зоне больших значений Re остаются практически постоянными (квадратичная зона истечения). Считать, что испытания модели произведены в зоне турбулентной автомодельное™, в силу чего коэффициенты истечения для модели и натуры одинаковы. 1 Коэффициенты истечения отверстий весьма малых абсолютных размеров зависят также от числа Вебера, выражающего влияние поверхностного натяжения жидкости: При Re 5= \Q6 влияние числа Рейнольдса на коэффициенты истечения практически отсутствует (квадратичная зона истечения) и для расчетов можно пользоваться следующими их средними значениями: Для некоторых насадков коэффициенты истечения могут быть приближенно определены расчетом путем суммирования потерь на отдельных участках потока. Коэффициенты истечения для отверстия принять <р = == 0,97 и fi = 0,63; относительная плотность масла 6 = = 0,9. Определить силу, воспринимаемую лафетом, и разрывающие нагрузки соединения спрыска со стволом / и соединения ствола с гибким рукавом 2. Весом жидкости в лафете пренебречь, коэффициенты истечения для спрыска е = 1, ? = 0,06. Падающий на i-ю поверхность поток Р"ад можно выразить через эффективные потоки Я*ф со всех остальных поверхностей, если известны угловые коэффициенты излучения ф;-;: — приведенный коэффициент излучения рассматриваемой системы тел Вт/(м2-К4); Ci, Cz — коэффициенты излучения соответственно тела и оболочки, Вт/(м2-К4); Ti, Tz — абсолютные температуры тела и оболочки, К; FI, FZ — площади поверхностей тела и оболочки, мг. Обозначим соответственно: Qx и Q2 — полные потоки энергии, исходящие от первой и второй поверхностей; С1 и С2 — их коэффициенты излучения; 7\ и Тг — температуры. Рассмотрим для примера наиболее простые случаи. Пусть имеются ;,ве поверхности I и II, теплообмен между которыми желают уменьшить (рис. 7-8). Если температуры их Tj и Т.2, а коэффициенты излучения Сх = С2 (для простоты считаем их равными), удельное количество передаваемого тепла на 1 жа поверхности в час составит: здесь с\ и ^ — коэффициенты излучения «горячей» и «холодной» поверхностей прибора при температурах соответственно TI и Т2', ратуры эталонного образца в начале и конце опыта (рис. 8-10). Максимальная ошибка в определении степени черноты составляет +3—4%. На описанной опытной установке измерялись коэффициенты излучения металлов и металлических покрытий [Л. 8-13]. Обработка опытных данных проводится по уравнениям (8-17) или (8-18). На описанной опытной установке были измерены коэффициенты излучения различных тканей до температур 130— 150° С. Через паровую пленку кроме теплоты за счет конвекции и теплопроводности может проходить теплота и за счет лучистого теплообмена. Поэтому на коэффициент теплоотдачи влияют еще коэффициенты излучения поверхности теплообмена, поверхности жидкости, а также излучающие свойства самого пара. Доля лучистого переноса теплоты С появлением оксидных пленок на поверхности металлов степень черноты резко увеличивается и может принимать значения 0,5 и выше [Л. 134, 139]. Сплавы металлов имеют более высокую степень черноты. Степень черноты полупроводниковых материалов при 100°С более 0,8. -Тугоплавкие соединения (карбиды, бориды, силициды) имеют степень черноты порядка 0,5 и выше. Коэффициенты излучения диэлектриков выше, чем чистых металлов, и обычно уменьшаются с увеличением температуры. Один экран. Снижение теплообмена при наличии экранов между телом и оболочкой в отличие от случая плоской системы зависит от расположения их относительно излучающего тела, так как в зависимости от этого изменяются угловые коэффициенты излучения. Экранирование оказывается наиболее эффективным, если цилиндрический или сферический экраны помещаются вблизи тела, имеющего более высокую температуру. 17-5. ТЕПЛООБМЕН ИЗЛУЧЕНИЕМ МЕЖДУ ДВУМЯ ТЕЛАМИ, ПРОИЗВОЛЬНО РАСПОЛОЖЕННЫМИ В ПРОСТРАНСТВЕ. УГЛОВЫЕ КОЭФФИЦИЕНТЫ ИЗЛУЧЕНИЯ Рекомендуем ознакомиться: Кинематической погрешности Кинематическое исследование Кинематического исследования Кинематическом исследовании Кинематика механизмов Кинематики механизма Кинетические особенности Кинетических критериев Кинетических закономерностей Кинетической диаграмме Кислорода ацетилена Кислорода образуется Качественное изготовление Кислорода растворенного Кислорода температура |