Коэффициенты облученности

Однако применение пары сталь—бронза в агрегатах топливной аппаратуры не всегда целесообразно, так как при повышении температуры топлива коэффициенты объемного расширения для бронзы и стали различны, а это может привести к изменению зазора в золотниковых парах.

41. Коэффициенты объемного расширения металлов и эмалей

Эмали для защиты металлов 476— 481; — Коэффициенты объемного

Коэффициенты объемного расширения жидкостей а • 105 При 20° С (в отдельных

Коэффициенты объемного расширения и

Р, Я,, v — коэффициенты объемного расширения, теплопроводности и кинематической вязкости воздуха.

При всестороннем сжатии эластомеры ведут себя подобно жидкостям, подчиняясь закону Паскаля. Коэффициенты сжимаемости Р и коэффициенты объемного теплового расширения а у жидкостей и резин близки. Например, модуль всестороннего сжатия для большинства жидкостей находится в пределах К — -о- =

где а,ж и ам — коэффициенты объемного температурного расширения жидкости и металла, из которого изготовлен цилиндр (или иная жесткая емкость); k — объемный модуль упругости жидкости.

Коэффициенты объемного расширения некоторых жидкостей (для температур около 18° С)

по теплофизическим свойствам (коэффициенты объемного и

Наблюдая за поведением тел в природе в их различных агрегатных состояниях, можно заметить, что наиболее целесообразными рабочими телами для использования их в различных тепловых устройствах являются газы или пары. Именно они наиболее полно могут быть использованы в процессах преобразования теплоты в механическую работу, так как газы и пары, с одной стороны, легко деформируемы (легко сжимаются, расширяются) под влиянием внешних сил, а с другой стороны, им же свойственны значительные (сравнительно с другими агрегатными состояниями тел) по величине коэффициенты объемного расширения.

Коэффициенты облученности и ипанмпис

Коэффициенты облученности и взаимные поверхности

Коэффициенты облученности и взаимные поверхности

Величины ф' и ф!2 представляют собой соответственно локальный и средний угловые коэффициенты или коэффициенты облученности.

В случае изотропного объемного и поверхностного рассеяния и неселективного излучения в рассматриваемой системе обобщенные ядра К°(М,Р) будут обладать свойством симметрии К?(М,Р)—К°(Р,М). Тогда, как следует из сопоставления (8-30) и (8-35), (8-33) и (8-37), коэффициенты облученности и облучения как локальные, так и средние будут равны и не различаются между собой:

В общем случае, когда ядра К°(М,Р) не обладают свойством симметрии, коэффициенты облученности и облучения следует различать между собой. Сопоставляя (8-33) и (8-37), нетрудно видеть, что средние коэффициенты облученности и облучения связаны соотношением

Поскольку ядра интегральных уравнений в общем случае зависят от распределения спектральной интенсивности излучения по частотам и направлениям, то коэффициенты облученности и облучения также являются функционалами и для их точного определения следует использовать метод итераций. При термодинамическом равновесии в излучающей системе распределение спектральной интенсивности по частотам подчиняется закону Планка и является изотропным для любых направлений. В этом случае ядра интегральных уравнений становятся симметричными функциями и различие между коэффициентами облученности и облучения пропадает, в результате чего становятся справедливыми равенства (8-38) и (8-39).

Следует сказать, что даже для симметричных ядер определение коэффициентов облученности представляет собой довольно сложную задачу. Наиболее простым является вычисление коэффициентов облученности между поверхностями тел при отсутствии ослабляющей среды. В этом случае коэффициенты облученности могут быть выражены через угловые соотношения и обычно называются угловыми коэффициентами. Математически их определение сводится к вычислению четырехкратного интеграла по обеим поверхностям, что в общем случае является достаточно сложной операцией. Много частных задач вычисления угловых коэффициентов между разнообразными формами поверхностей было решено различными авторами. Результаты этих решений систематизированы и приводятся обычно в учебной и справочной литературе [Л. 5, 7, 151, 152].

Разработаны также экспериментальные методы определения коэффициентов облученности с помощью светового [Л. 27, 149, 150, 156] и теплового [Л. 157—159] моделирования. При этом наибольшее развитие и практическое применение получил метод светового моделирования, с помощью которого оказывается возможным определять не только угловые коэффициенты между поверхностями любой формы при наличии поглощающей среды, но и коэффициенты облученности между объемными зонами в системах с диатермической и ослабляющей средой [Л. 156].

— соответственно обобщенные локальные коэффициенты облученности точки М от зоны k и точки Qj(Qj ? F°j) от зоны ^.

Таким образом, практическая реализация резольвентного метода определения локальных плотностей излучения заключается в последовательности следующих операций. Выбирается в излучающей системе ряд точек, для которых желательно найти локальные значения плотностей различных видов излучения. Для каждой такой точки составляется система линейных алгебраических уравнений (8-96), из решения которой находятся локальные разрешающие коэффициенты облученности ty°(M, F°J], причем исходные локальные коэффициенты