Коэффициентом увеличения

характеризующую упругую податливость бруса, называют коэффициентом упругости.

оси х (координата q) в упругом ноле с коэффициентом упругости с. В этом случае

Начальные условия. Гармоническое колебание полностью характеризуется частотой, амплитудой и начальной фазой. Частота зависит от физических свойств системы. Например, в случае линейного осциллятора в виде материальной точки, колеблющейся под действием упругих сил пружины, свойства упругости пружины учитываются коэффициентом упругости D, а свойства точки — ее массой m; co = D/m.

Но если помимо сил электрического взаимодействия между заряженными телами действуют и другие силы, упругие или сила тяжести, то свойственные такой системе состояния равновесия могут оказаться устойчивыми; например, в случае тела массы т, несущего заряд -\-е и подвешенного в поле плоского конденсатора напряженностью Е на пружине с коэффициентом упругости k (рис. 64), полная потенциальная

Гука) с коэффициентом упругости k. в какой-то момент начинает действовать постоянная сила Г (рис. 82). Каково наибольшее отклонение тела под действием этой силы? Будем отсчитывать смещения тела х относительно положения х = 0, в котором пружина не растянута. Перемещение тела из любого начального положения хп до конечного *j сопровождается изменением полной энергии системы, которое должно

Для пояснения рассмотрим, как и в предыдущих параграфах, какое-либо движение с точки зрения как «неподвижного», так и движущегося наблюдателя. В качестве примера воспользуемся моделью, изображенной на рис. 157, несколько ее дополнив. Ограничимся ради простоты случаем, когда вдоль штанги тело движется с постоянной скоростью. Обеспечить это можно, прикрепив к телу соответствующим образом подобранную пружину (рис. 175), обладающую коэффициентом упругости k = moo2 (т. е. пружину нужно подобрать под заданную угловую скорость вращения штанги т). Если пружина не растянута,

рочно распространять на дискретные системы, поскольку, рассматривая сплошную систему, мы пренебрегли неоднородностями, обусловленными атомной структурой стержня. Чтобы выяснить вопрос о том, в какой мере атомная структура может повлиять на характер нормальных колебаний, рассмотрим нормальные колебания одномерной дискретной системы, представляющей собой цепочку из п (п J> 1) одинаковых масс т, связанных между собой одинаковыми подчиняющимися закону Гука пружинами с коэффициентом упругости а (моделью этой системы может служить прибор, изображенный на рис. 269). Массы т соответствуют массам атомов «одномерной кристаллической решетки», а пружины — силам взаимодействия между атомами. Смещения масс происходят вдоль цепочки.

где р — плотность материала стержня, q — его поперечное сечение, а — расстояние между массами т в дискретной модели в отсутствие деформаций; кроме того, будем полагать, что модуль упругости стержня Е связан с коэффициентом упругости пружины а соотношением

пропорциональна смещению поршня, т. е. объем воздуха в сосуде действует как пружина с коэффициентом упругости

Угловая частота колебаний массы т, удерживаемой пружиной с коэффициентом упругости k, как известно, есть

много превышающие максимальный размер его поперечного сечения. Как указал Рейнольд [151], в случае, когда длина волны имеет порядок ширины стержня, скорость распространения импульса приближается к скорости волны расширения ув, которая связана с коэффициентом упругости в направлении оси стержня (направлением 1) следующим образом:

называется коэффициентом увеличения средней скорости. Угол 6 определяется из формулы

Назовем коэффициентом увеличения диапазонов А отношение диапазона регулирования всей передачи к диапазону регулирования бесступенчатой передачи. В нашем случае

Коэффициент k называют коэффициентом увеличения средней скорости. Этот коэффициент характеризует условия работы механизма и часто при расчете последнего является заданным.

Назовем коэффициентом увеличения диапазонов А отношение диапазона регулирования всей передачи к диапазону регулирования бесступенчатой передачи. В нашем случае

Зависимость (VI. 11) между величиной динамических перемещений S и общим коэффициентом увеличения нагрузки k0 характеризуется прямыми линиями, построенными по параметру перемещений б активного захвата (рис. 91). Штриховые кривые на рис. 91, параметром которых является максимальная нагрузка Q, действующая на образец, представляют зависимость величины необходимого возбуждаемого динамического усилия Р от коэффициента k0.

Заметим, что rln представляет собой сопротивление проводника толщиной di постоянному току. Коэффициент kr называется коэффициентом увеличения активного сопротивления и kx — коэффи-

Необходимо, однако, учитывать коэффициентом увеличения сжимаемого объема Квред. пр вредные объемы в гидромоторе и умножать для рас-

Дальнейшее ступенчатое увеличение силы тока до 1800 А с коэффициентом увеличения от одной ступени к другой 1 12 обеспечивается переводом переключателя 9 в положения

выпуклом зеркале за один проход называется коэффициентом увеличения резонатора M = W\/WI. Как видно из рис. 1.13, величина М легко выражается через радиусы кривизны зеркал Ri и R%:

Расходимость излучения лазера можно уменьшить, увеличив с помощью телескопа размер пучка. Из рис. 2.4 видно, что в случае двухлинзового конфокального телескопа с коэффициентом увеличения М—Р%/Р\, где F\ и F2 — фокусные расстояния первой и второй линз по ходу луча, размер пучка увеличивается в М раз. Так как при этом 01Ш1 = 02Ш2, то расходимость излучения за второй линзой также падает в М раз, т. е.

Для оценки вибрации собранных электромашин установлено восемь классов от 0,28 до 7,0, составленных по шкале нормо-чисел с равным коэффициентом увеличения 1,6. Индексы классов соответствуют максимально допустимой для данного класса