Колебаний получается

Предположим, что двоякопреломляющая пластинка помещена между поляризатором и анализатором, так что одна из ее главных осей образует угол 9 с горизонталью. Плоскость колебаний поляризатора, направление которой совпадает с плоскостью колебаний

т. е. когда одна главная ось двоякопреломляющеи пластинки параллельна, а другая перпендикулярна плоскости колебаний поляризатора. Как уже отмечалось, поляризатор и анализатор в плоском полярископе скрещены. Второе условие

Первая четвертьволновая пластинка установлена так, что ее главные оси составляют 45° с плоскостью колебаний поляризатора. Проходя через эту пластинку, луч света разлагается на следующие две составляющие А2 и А3 вдоль главных осей S и F (оси наименьшей и наибольшей скоростей распространения света):

Если анализатор ориентирован так, что его плоскость колебаний горизонтальна, т. е. перпендикулярна плоскости колебаний поляризатора, то выходящий из анализатора световой вектор

Светлое поле полярископа. Если анализатор устанавливается так, что его плоскость колебаний располагается вертикально (параллельно плоскости колебаний поляризатора), то вектор :выходящего света выражается следующим образом:

Интенсивность выходящего из анализатора света при параллельности плоскостей колебаний поляризатора и анализатора в круговом полярископе равна

Промежуточные положения анализатора. Уравнения (2.15) и (2.20) представляют вектор выходящего света для случаев, когда плоскость колебаний анализатора перпендикулярна или параллельна плоскости колебаний поляризатора. Можно рассмотреть

2) установить анализатор параллельно поляризатору так чтобы плоскость его колебаний составляла угол 90° с плоскостью колебаний поляризатора (это достигается поворотом анализатора до получения полной темноты);

3) поместить первую четвертьволновую пластинку между поляризатором и анализатором, повернуть ее до получения полной темноты, после чего повернуть ее еще на 45° в любом направлении олагодаря чему одна из осей пластинки окажется расположенной под углом 45 к плоскостям колебаний поляризатора и анализатора-

При описании свойств плоского полярископа отмечалось, что полное гашение света достигается также в точках, где одна из главных осей двоякопреломляющей пластины (в модели эта соответствует направлению главного напряжения) параллельна плоскости колебаний поляризатора или анализатора [уравне-

Для компенсации в той или иной точке необходимо, чтобы одно из главных направлений в рассматриваемой точке было параллельно направлению колебаний поляризатора. При входе в модель луч света дает составляющие Ае и А1 вдоль главных направлений в виде

Если отношение Дш/ш мало по сравнению с единицей (Дю/со <К 1), то в результате сложения этих двух колебаний получается модулированное колебание, основная частота которого приближенно равна ю, а амплитуда относительно медленно изменяется с частотой Дш/2.

Это утверждение основывается на том обстоятельстве, что наивысшей критической скорости между каждыми двумя смежными массами имеется узел. После нескольких последовательных приближений можно получить достаточно точную величину «>„ и форму колебаний („>)>,•. Ввиду того что из условий ортогональности основных форм колебаний получается для наиболее высоких значений (л))',- и для наиболее близких более низкая форма (n-i)V/

колебаний фундамента с частотой его вынужденных колебаний получается резонанс, при котором амплитуда неопраниченно возрастает. В 1923 г. Гейгер предложил следующую упрощенную формулу для определения частоты собственных колебаний:

Следует отметить, что заделку лопатки в хвостовике (а для радиальных турбин — с обеих сторон) нельзя считать абсолютно жесткой; в связи с этим истинная частота колебаний получается обычно меньше вычисленной по вышеприведенным формулам, в особенности для коротких лопаток.

величинам л,в и cw). Наибольшая частота колебаний получается при расположении проволоки на высоте (0,5 •*- 0,6)/ от хвостовика лопатки.

Таким образом, амплитуда вынужденных колебаний получается умножением статической деформации на коэффициент:

Известны предложения поместить в полость лопатки кусочки металла различных размеров [Л. 61]. Однако при вращении лопаток под влиянием центробежных сил эти кусочки прижимаются к вершине лопатки и почти не перемещаются. В силу этого рассеивание энергии колебаний получается небольшим.

Положив в (5-67) -и (5-68) ^ = — /ш и отделив в них мнимую часть, получим реакцию теплообменника на синусоидальное возмущение обогрева. Уравнение установившихся колебаний получается из (5-68) при т — >-оо. В этом случае при § = — /со

Чрезвычайно простая формула для декремента колебаний получается в случае однородного деформирующегося объема и однородного напряженного состояния в нем, После вычисления объемных интегралов получаем

Приближенное решение этого уравнения, имеющее период Т = 2я/со, можно искать в форме (6.9-3). При этом OQ и а связаны между собой условием (6.9.4). Для амплитуды колебаний получается следующее выражение:

Дифференциальное уравнение свободных поперечных колебаний получается из рассмотрения равновесия элемента длины стержня

сил уже не действуют точно в резонанс с собственными колебаниями лопасти вокруг оси ГШ. Поэтому амплитуда вынужденных колебаний получается меньше резонансной, а запаздывание — меньше 90° по азимуту, т. е. пружина уменьшает запаздывание. Относ ГШ или консольная заделка лопасти также увеличивает собственную частоту махового движения. Рассмотрение шарнирного винта с пружинами в ГШ позволяет изучить влияние собственной частоты махового движения «в чистом виде», так как наличие пружин никаких других изменений не вводит. Ниже будет рассмотрена схема произвольного несущего винта с частотой v махового движения, причем лопасть аппроксимируется абсолютно жестким телом.