Капельных жидкостей

Основную систему выбираем, устранив подвижную опору В (рис. 2.94, С]. Основная система с заданной нагрузкой и лишней реакцией составляет эквивалентную систему (рис. 2.94, в). Для определения коэффициентов, входящих в каноническое уравнение б11Х1-1-б1р=0, нагружаем основную систему заданной нагрузкой (рис. 2.94, г) и строим эпюру Л1г/?(рис. 2.94, д), затем прикладываем к основной системе единичную силу (рис. 2.94, ё) и строим эпюру Mzl (рис. 2.94, ж). При определении коэффициентов 6П и б^,- интеграл Мора вычисляем по правилу Верещагина:

Решая каноническое уравнение [P/(3EJг)]Хг—5Fl''l/(48EJг)=0, получаем X[=0,3125F. Основная система, нагруженная заданными силами и найденной реакцией Хг, показана на рис. 2.94, з. Строим для нее эпюры Q . и М, (рис, 2.94, и, к).

Поэтому в развернутом виде каноническое уравнение имеет вид

Для определения коэффициентов, входящих в каноническое уравнение Xi&u + йцр = 0, нагружаем основную систему заданной нагрузкой (рис. 172, г) и строим эпюру MzP (рис. 172, д), затем прикладываем к основной системе единичную силу (рис. 172, е) и строим эпюру М; (рис. 172, ж). При определении коэффициентов 8ц и Др интеграл Мора вычисляем по правилу Верещагина:

Решая каноническое уравнение, получаем

Каноническое уравнение для данного случая

Для определения коэффициентов, входящих в каноническое уравнение, нагружаем основную систему заданной нагрузкой (рис. 173, в) и строим эпюру JVp (рис. 173, г), затем прикладываем к основной системе единичную силу (рис. 173, д) и строим эпюру А/', (рис. 173, е).

Решая каноническое уравнение относительно Xi, получаем

Для определения реактивных моментов в заделках можно составить только одно уравнение равновесия, следовательно, задача один раз статически неопределима. Для получения основной системы отбросим заделку В. Эквивалентная система показана на рис. 174, б. Каноническое уравнение для определения неизвестного реактивного момента запишется в виде

Таким образом, t'-e каноническое уравнение (уравнение трех моментов) имеет вид

Пусть z'-e каноническое уравнение метода перемещений изображает равенство нулю реактивного момента в мысленно введенной заделке, закрепившей некоторый узел. Коль скоро реактивный момент, являющийся по отношению к узлу внешним (рис. 16.38), равен нулю, узел находится в равновесии при условии, что к нему приложены лишь моменты, РИС. 16.38. к пояс- заменяющие собой действие стержней, ПОДХО-смысла ка^о^ческих ДЯ1«ИХ К ЭТОМУ УЗЛУ- ИНЫМИ СЛОВЗМИ, КЭНОНИ-

Температурный коэффициент объемного расширения капельных жидкостей значительно меньше, чем газов. В небольшом диапазоне изменения температур, а значит, и удельных объемов производную в уравнении (9.7) можно заменить отношением конечных разностей параметров холодной (с индексом «ж») и прогретой (без индексов) жидкости:

Средний коэффициент теплоотдачи на внутренней поверхности стенки при турбулентном режиме течения капельных жидкостей и газов в каналах кольцевого сечения может быть рассчитан по следующей формуле [4] :

где Nui.i и Nu2,i — числа Нуссельта при одностороннем обогреве соответственно внутренней и внешней поверхностей; 0a.ct и ва.сз — безразмерные адиабатические температуры (при ^ci = 0 и ?С2 = Для капельных жидкостей и газов при

теплоотдачи для капельных жидкостей. 148

2.2. ОСОБЕННОСТИ ДВИЖЕНИЯ КАПЕЛЬНЫХ ЖИДКОСТЕЙ

Анализ результатов и условий проведения экспериментов [ 6] позволил сделать вывод о том, что основными причинами, вызывающими невоспроизводимое повышение сопротивления при течении капельных жидкостей сквозь проницаемые материалы со средним размером пор

6. Васильев Л.Л., Майоров В.А. Особенности движения капельных жидкостей в пористых материалах//ИФЖ, 1981, т. 40, № 6, с. 1111-1123.

2.2. Особенности движения капельных жидкостей.............. 24

характеризует совокупное соотношение между силами инерции и вязкости и потоками теплоты конвективным и кондуктивным. Критерий Прандтля содержит только физические параметры среды и поэтому сам является параметром среды. Для газов критерий Рг определяется только атомностью и его значение близко к единице (для одноатомных Рг = 0,67; для двухатомных Рг= = 1,0). Для капельных жидкостей значение критерия Рг больше единицы. Исключение составляют жидкие металлы, которые характеризуются чрезвычайно малыми значениями критерия Рг. Критерий Эйлера

представляет собой критерий Грасгофа. В нем р — истинный температурный коэффициент объемного расширения, равный для газов, достаточно близких по свойствам к идеальному, ]/Т, Т — абсолютная температура, a At — разность температур между жидкостью и стенкой (или наоборот). Для капельных жидкостей и газов различной атомности в это уравнение в качестве добавочного аргумента входит и Рг.

Коэффициент А учитывает направление потока тепла, так как а зависит от того, происходит нагревание или охлаждение жидкости, и величину этого потока, причем для упругих жидкостей можно считать с достаточной степенью точности А — 1. Для капельных жидкостей А := (Ргж/Ргст)°-25 , где Ргж — критерий Прандтля при температуре жидкости [см. далее формулу (6-20)], а Ргст — тот же критерий при температуре стенки. Эта температура при определении а, еще неизвестна; однако так как указанное отношение входит в уравнение в степени 0,25, оно за-