|
Главная | Контакты: Факс: 8 (495) 911-69-65 | | ||
Количество излучаемойПриведем пример экономической эффективности пластмасс в пневмогидравлических системах с учетом эксплуатационных особенностей. Внедрение капролоновых втулок в силовые гидроцилиндры исключили преждевременный износ не только направляющих втулок, но и цилиндров, уплотнений и других узлов гидросистемы, позволило сократить количество изготовляемых телескопических домкратов, что дало значительную экономию заводу из расчета только на одно изделие. После нормализации завод значительно сократил количество изготовляемых типо-размеров отжимов, ограничившись всего лишь тремя типами в .зависимости от давления на валах: первый тип был сконструирован для давлений от 0 до 0,75 т, второй—от 0,75 до 2,0 m и третий—от 2 до 4 т. До их конструктивной нормализации механизм отжима для давлений до 0,75 т изготовляли шести типов при 24 типо-размерах, после нее завод стал изготовлять один тип при четырех типо-размерах. При этом каждый типо-размер где тя — количество изготовляемых наименований деталей где Су - - удельная себестоимость обработки изделий. Она находится делением себестоимости обработки изделия (Г0) на количество изготовляемых деталей в изделии (Д/"и) б) количество изготовляемых деталей в радиоприемниках; Полученная точность расчетных величии ?у и fy дает возможность использовать эти зависимости для определения зарплаты (основной и дополнительной) и себестоимости обработки новых изделий на стадии проектирования, а в некоторых случаях на предпроектной стадии. Для этого нужно определить количество изготовляемых деталей в новом изделии (Ши) и фактическую среднюю годовую серийность деталей (S). в а % Наименование изделия Фактическая средняя годовая серийность деталей в тыс. шт. Фактическая зарплата (основная и дополнительная) на 1 изделие в руб. Количество изготовляемых деталей в изделии в шт. Фактическая удельная зарплата по одной детали в руб. Значения показателя х Рост показателя х по отношению к предыдущему году в % с ^ и ъ Наименование изделия Фактическая средняя годовая серийность деталей в тыс. шт. Фактическая зарплата (основная и дополнительная) на 1 изделие в руб. Количество изготовляемых деталей в изделии в шт. Фактическая удельная зарплата по одной детали в руб. Значения показателя х Рост показателя х по отношению к предыдущему году в % Наименование изделия Фактическая средняя годовая серийность деталей себестоимость обработки 1 изделия в руб. (без затрат на Количество изготовляемых деталей в изделТии Фактическая удельная себестоимость обработки одной детали Значения показателя z Рост показателя г по отношению к предыдущему J3 "в 'Л Наименование изделия Фактическая средняя годовая серийность деталей в тыс. шт. Фактическая себестоимость обработки 1 изделия в руб. (без затрат на материалы и покупные изделия) Количество изготовляемых деталей в изделии в шт. Фактическая удельная себестоимость обработки одной детали в рублях Значения показателя г Рост показателя г по отношению к предыдущему году в % -vl 4^- О1 О О О 00 -4 О СО О О ОО СО Количество изготовляемых деталей в изделии в шт. В других направлениях количество, излучаемой энергии меньше и выражается законом Ламберта: количество энергии, излучаемой в направлении, составляющем угол ф с нормалью, пропорционально cos ф. Если обозначить количество энергии, посылаемое по нормали, ?„, то по направлению, составляющему с нормалью угол ф, количество излученной энергии (рис. 7-5) составит: Пусть на рис. 7-7 изображены две такие поверхности и для них Qj, FJ, Ль Cj, 7\ соответственно — полное количество излучаемой энергии, поверхность, коэффициенты поглощения и излучения и температура первой поверхности; Q3, Fz, Az, C2, T2 — то же для второй поверхности. Как показали опыты, для серых тел количество излучаемой энергии выражается формулой, аналогичной формуле (261), но с меньшим коэффициентом излучения, т. е. Следовательно, наибольшее количество энергии поверхностью излучается в направлении нормали при ф=0; с увеличением ф количество излучаемой энергии уменьшается, и при ф=90° оно становится равным нулю. стремится к нулю; в этом случае среднее значение ?<р = 1,20 еф=о. Количество излучаемой энергии до сих пор мы определяли, исходя из излучательной способности тела Е. Но наряду с этим об интенсивности лучеиспускания какого-либо источника можно су- Следовательно, наибольшее количество энергии поверхностью излучается в направлении нормали при ф = 0; с увеличением ф количество излучаемой энергии уменьшается, и при ф = 90° оно становится равным нулю. Количество излучаемой энергии до сих пор мы определяли, исходя из величины потока энергии собственного излучения тела Е. Но наряду с этим об интенсивности лучеиспускания какого-либо источника можно судить по количеству энергии, приходящейся на единицу облучаемой им поверхности, по так называемой облу-чательной способности источника, что в светотехнике соответствует понятию освещенности. Облучательная способность определяется размерами источника излучения и его расстоянием до облучаемой поверхности, вернее соотношением этих величин. Ввиду того, что у диэлектриков отклонения от закона Ламберта начинают заметно проявляться лишь при достаточно больших значениях угла (ср > 60°), т. е. в направлениях, в которых количество излучаемой энергии обычно невелико, эти отклонения не имеют существенного значения и могут при расчетах не учитываться. Последнее относится также и к окисленным шероховатым металлическим поверхностям, индикатрисы излучения которых обычно совпадают по своему характеру с индикатрисами диэлектриков. если можно так выразиться, испускаемая лучистая энергия, однако тем меньшим становится ее количество 5?х. Таким образом, абсолютно монохроматическим испускание, а следовательно, и поглощение конечного количества энергии, быть не может. Именно по этой причине величина /х называется интенсивностью лучеиспускания: только будучи умножена на *Д, она дает бесконечно малое количество излучаемой энергии, а для получения конечного количества энергии, приходящегося на интервал длин волн от ^ до Х2, следует произвести вычисление определенного интеграла Тепловое излучение тел имеет м<есто при всех температурах — как «высоких, так и низких, с той лишь разницей, что при высоких температурах .количество излучаемой тепловой энергии тела во много раз больше количества излучаемой тепловой энергии при низких температурах. Таким образом, если несколько каких-либо тел находится в состоянии взаимного теплообмена излучением, то лучистая энергия переходит не только от более нагретых тел к 'более холодным, но и от более холодных к более нагретым!. Так как последние излучают энергию в большем количестве, чем первые, то и в итоге можно считать, что при лучистом теплообмене переход тепла совершается от более нагретых тел к менее нагретым. Взаимный теплообмен излучением между телами происходит и в том случае, когда: их температуры одинаковы, но в этом ^случае потоки лучистой энергии между телами взаимно компенсируются, и в конечном итоге передачи тепла от одних тел к другим не происходит. Под серым телом понимается такое тело, которое излучает и поглощает лучи всего спектра теплового излучения так же, как и абсолютно черное тело, с той лишь разницей, что интенсивность излучения и поглощения ело меньше, чем: абсолютно черного тела. Такая условность позволяет для определения энергии излучения серого тела применить формулу (255), причем в нее вместо постоянной С0 вводится иной, всегда меньший по величине коэфициент С, называемый козфициентом излучения данного серого тела. Таким образом, количество излучаемой серым телом энергии определяется по формуле: Рекомендуем ознакомиться: Колебания механизма Колебания оказывают Колебания относительно Колебания плотности Колебания происходящие Колебания скоростей Колебания совершаются Колебания температуры Колебания вызываются Капиллярного неразрушающего Колебания вследствие Колебаться относительно Колебательными движениями Колеблющейся поверхности Количества электричества |