Металлических кристаллов

Дислокации присутствуют в металлических кристаллах в огромных количествах (10°—1012 см"2) и обладают легкой подвижностью и способностью к размножению Большое влияние на механические и многие другие свойства металлов и сплавов оказывает не только плотность, но и расположение дислокаций в объеме.

245. Лаврентьев Ф. Ф. Влияние различных дислокационных взаимодействий на деформирующее напряжение в металлических кристаллах // Элементарные процессы пластической деформации кристаллов.— Киев : Наук, думка, 1978.— С. 64—74.

увеличивания жесткости, происходит внутреннее выпучивание или выпучивание армирующих элементов под действием сдвига, изгиба и поворота в плоскости. Как только такое повреждение произошло, оно может распространяться под действием своей собственной концентрации напряжений по аналогии с деформацией . двойникования или полос перегиба в металлических кристаллах, При этом происходит расслоение и разрушение элемента от изгиба в области деформирования.

Аргон [2] проанализировал часто встречающийся механизм разрушения слоистых композитов при сжатии в виде развития областей выпучивания элементов подобно полосам перегиба в металлических кристаллах. Получено выражение для прочности композита

Таким образом, хемомеханический эффект на неметаллических и металлических кристаллах имеет единую природу в соответствии с предложенным механизмом.

Таким образом, хемомеханический эффект на неметаллических и металлических ; кристаллах имеет единую природу в соответствии с предложенным механизмом.

Дислокации в кристаллах возникают в процессе их роста, в результате слияния вакансий, они могут непрерывно генерироваться в процессе пластической деформации и т. д. За количественную характеристику числа дислокаций принимают плотность дислока-ций, равную числу дислокационных линий, пересекающих единичную площадку поверхности кристалла. В наиболее совершенных кристаллах кремния и германия плотность дислокаций равна всего 102—103 см"2, в хорошо выращенных недеформированных металлических кристаллах она составляет 105—10е см~2, в сильно деформированных 10й—1012 см-2.

Прочность связей в кристалле и его устойчивость, температура плавления, твердость и другие характеристики зависят от энергии кристаллической ре шетки. Это та работа, которую нужно совершить, чтобы разорвать связи между кристаллическими структурными единицами (ионами в ионных кристаллах или атомами в ковалентных и металлических кристаллах).

Во многих работах для кубической решетки условно принимают, что все дислокации имеют прямолинейную форму, расположены параллельно друг другу и простираются от одной грани кристалла до другой. В этом случае плотность дислокаций выражают числом дислокаций, проходящих через единицу поверхности. Возможные значения плотности дислокаций находятся в пределах от Ю2—Ю3 см~2 в наиболее совершенных кристаллах германия и кремния, выращенных в тщательно регулируемых условиях, до Ю11—Ю12 см~2 в сильно деформированных металлических кристаллах.

7. Карасев В. С., Мелъник-Куцин Ю. П., Маслов Д. М. Исследование влияния реакторного облучения на характеристики пластичности аустенитных сталей ОХ16Н15МЗБ и ОХ16Н15МЗБР.— В кн.:Радиационные дефекты в металлических кристаллах. Алма-Ата, с. 96—101. '~'"ж

Дислокации присутствуют в металлических кристаллах в огромном количестве (10е— Юга см"2) и обладают легкой подвижностью и способностью к размножению. Большое влияние на механические и многие другие свойства металлов и сплавов оказывает не только плотность, но и расположение дислокаций в объеме.

5. Реальное строение металлических кристаллов /l^-KVif/y/y^j^.-y '.

5. РЕАЛЬНОЕ СТРОЕНИЕ МЕТАЛЛИЧЕСКИХ КРИСТАЛЛОВ

В настоящее время имеются многочисленные экспериментальные сродства, с помощью которых изучают дислокационное и тонкое строение металлических кристаллов.

Поскольку в металле существует как бы «облако» обобщенных электронов, металлическая связь допускает большее смещение атомов, чем другие типы связей. Этим обусловливается высокая пластичность металлических кристаллов по сравнению с валентными или ионными кристаллами.

Проходя через металл отливки, рентгеновские лучи частично поглощаются им, частично пронизывают металл, частично отражаются многочисленными поверхностями металлических кристаллов, давая рассеянное вторичное рентгеновское излучение. Интенсивность поглощения рентгеновских лучей металлом зависит от плотности элемента и от его места в Периодической системе элементов Д. И. Менделеева, от атомного номера. Чем больше атомный номер просвечиваемого элемента, тем больше он поглощает рентгеновских лучей. Поглощенная энергия рентгеновских лучей вызывает появление "скрытого изображения" за счет изменений бромистого серебра, находящегося в эмульсии, и превращения его в металлическое состояние на экране установки или фиксирования изображения на фотопленке.

Большинство из полученных к настоящему времени нитевидных металлических кристаллов —усов (медь, серебро, железо, никель, платина, золото, кобальт и др.) выращено методом восстановления химически чистых обезвоженных галоидных солей.

Обсуждаемые ниже формальные теории деформационного упрочнения развивались как результат анализа обширного экспериментального материала в области пластического деформирования кристаллов. Исходя из общих дислокационных представлений показано, что деформационное упрочнение является следствием накопления в объеме материала некоторой плотности дислокаций, необходимой для обеспечения заданной степени деформации. Поэтому установление количественной связи между плотностью дислокаций и деформирующим напряжением служит необходимой предпосылкой решения проблемы деформационного упрочнения металлических кристаллов. Нахождению отмеченной связи было посвящено большое количество экспериментальных работ, результаты которых показали, что между напряжением течения и плотностью дислокаций для кристаллов с ГЦК-, ОЦК- и ГПУ-решетками на протяжении всей кривой упрочнения преобладает зависимость вида

247. Лаврентьев Ф. Ф. Роль дислокаций леса в упрочнении металлических кристаллов // Физика деформационного упрочнения монокристаллов.— Киев : Наук, думка, 1972.—С. 107—128.

382. Гилман Дж. Дж. Склонность к сколу и поверхностная энергия металлических кристаллов с решеткой объемноцентрированного куба // Разрушение твердых

где G — модуль сдвига; л — коэффициент Пуассона; Ъ — расстояние между атомами в направлении сдвига; d — расстояние между соседними плоскостями скольжения. Полагая Ь = d и Л ж 0,3, получаем т к 3 • 10~4 G. Это по порядку .величины совпадает с экспериментальными опытными значениями тк для пластичных металлических кристаллов.

С несколько иных позиций, чем в [146], образование частиц износа в виде тонких чешуек рассматривается в работе [127]. Авторы считают, что подобные частицы образуются с высокополированных поверхностей, формирующихся в результате взаимного перемещения контактирующих материалов. Такие полированные поверхности были обнаружены при электронно-микроскопическом исследовании поверхностей трения. Верхний, полированный слой отличен от нижележащего металла и очень похож на слой, впервые описанный в 1903 г. Дж. Т. Бейльби. Слой Бейльби имеет тот же состав, что и основной металл, но упорядочение металлических кристаллов в нем отсутствует. Полированный поверхно-