Многослойных эластомерных

5. При взаимодействии фаз Лавеса с кубической структурой из различных областей стабильности, кроме ограниченных твердых растворов на основе обоих соединений, обычно образуются тройные фазы с гексагональной структурой типа MgZn2, MgNi2 или многослойные структуры (Zr — V— (Fe, Co, Ni) [20, 31, 34], Zr — (Mo, W) — Co [21], (Hf, Та) — V — Ni [31]. Сюда же можно отнести системы Zr — Сг— (Fe, Co, Ni), в которых ZrCr2 со структурой А,2 и второе соединение А,2 относятся к различным областям стабильности [27].

ных структур, полимерных составляющих и т.д. Наиболее распространенными являются одно- и многофазные матричные и статистические объекты, столбчатые и многослойные структуры; последние характерны в большинстве случаев для пленок.

30. Николин Б. И. Многослойные структуры и политипизм в металлических сплавах. Киев: Наукова Думка. 1984

Несмотря на сравнительно короткую историю, гидрированные полупроводники, и прежде всего пленки a-Si:H и многослойные структуры (в том числе гетероструктуры) на их основе, уже вышли на рельсы достаточно широкого практического использования. Солнечные батареи, фотоприемники, координатно-чувствительные детекторы ионизирующих излучений, тонкопленочные полевые транзисторы, высокоскоростные пространственные модуляторы света, фоточувствительные слои в электрофотографии и лазерных принтерах, мишени видиконов, светодиоды — вот далеко не полный перечень приборных применений гидрированного кремния и родственных ему материалов. Использование гидрированных полупроводников в современной электронной технике расширяется каждым годом. Наиболее многообещающим направлением эффектив-го использования этих материалов являются приборы регистрации и

2. Терминология не устоялась, поэтому приводятся варианты названий. В фирме «IBM», которая первая осуществила промышленный выпуск жестких дисков с головками на ГМР-эффекте, все многослойные структуры (за исключением магнитного туннельного перехода) называют спиновыми клапанами (вентилями).

Микроструктуры, имеющие сходство с перлитной составляющей в стали. Следовательно, это — многослойные структуры различной степени дисперсности.

В приложении III дан перевод статьи «Многослойные структуры для рентгеновской оптики», опубликованной в 1986 г. Т. Бар-би — одним из пионеров и ведущих специалистов в области изготовления и применения многослойных рентгеновских зеркал. Это обзор, в котором подробно освещена история вопроса. Основной упор делается на взаимосвязь технологии нанесения многослойных покрытий, их структурных характеристик и оптических свойств в рентгеновском диапазоне. Т. Барби дает представление о многослойной рентгеновской оптике как быстро развивающейся, многообещающей области, которая находится на стыке современных направлений развития физики и технологии.

Как рентгеновские зеркала многослойные структуры в практическом смысле оказались значительно более «гибкими», чем обычные кристаллы. Их параметры легко можно изменять, придавая им нужные свойства. Например, подбирая период структуры в соответствии с условием (3.3), можно «настраивать» пик отражения на данную длину волны, или на данный угол падения, или на то и другое одновременно. Ширину пика можно варьировать в значительных пределах, подбирая пары веществ — компонентов покрытия, толщины слоев и их число. Наконец, можно так подобрать вещества и толщины слоев, чтобы пиковый коэффициент отражения был максимален. Отметим, что аналогичный резонансный характер с максимумом, положение которого определяется условием (3.3), носит и зависимость коэффициента отражения от длины волны. В связи с этим многослойное зеркало является одновременно и дисперсионным элементом для рентгеновского излучения.

До сих. пор многослойные зеркала рассматривались как чисто отражательные элементы, нанесенные на непрозрачную подложку. Новые возможности в оптике MP-диапазона открывают п о л у п р о з р а ч н ы е з е р к а л а (л е л и т е л ь н ы е п л а с т и н к и), представляющие собой свободновисящие многослойные структуры, имеющие наряду с высоким коэффициентом отражения i{ и значительный коэффициент пропускания Т [10, ., ч —...- , . -.т_ -, 67. 69]. Возможность создания по-I добных полупрозрачных зеркал

1. Барби Т. В. (мл.). Многослойные структуры в рентгеновской оптике//Рентге-новская оптика и микроскопия/Под ред. Г. Ш м а л я, Д. Рудольфа: Пер. с англ. —-М.: Мир., 1987. — С. 196—221.

Возможности управления рентгеновскими лучами с помощью той же техники, что применяется в более длинноволновом диапазоне, долгое время ограничивались как особенностями взаимодействия рентгеновского излучения с веществом, так и нашими возможностями создать стабильные многослойные структуры удовлетворительного качества. В течение двух последних десятилетий достижения в целом ряде направлений, важных для рентгеновской оптики, привели к возрождению этой области науки. К таким достижениям относятся: метрология на масштабах длины порядка.

МНОГОСЛОЙНЫХ ЭЛАСТОМЕРНЫХ

М21 Механика многослойных эластомерных конструкций. — СПб.: Издательство С.-Петербургского университета, 1998. 320 с. ISBN 5-288-01096-Х

2. АНАЛИЗ ДЕФОРМАЦИИ ЭЛАСТОМЕРНОГО СЛОЯ И МНОГОСЛОЙНЫХ ЭЛАСТОМЕРНЫХ КОНСТРУКЦИЙ

При расчете многослойных эластомерных конструкций, в частности сферических шарниров, наблюдается похожая ситуация потери точности, когда производится пересчет напряжений и перемещений от смещений а.г, ыу к силе Ff и моменту Му. На это обстоятельство нужно обращать внимание при решении краевых задач численным методом.

В многослойных эластомерных конструкциях реализуется качественно иное напряженно-деформированное состояние слоев,, чем в многослойных оболочках, поскольку оболочки имеют дру^ гие условия закрепления и нагружения. Лицевые поверхности эластомерных конструкций (основания пакета) обычно соединены с достаточно жесткими фланцами, через которые передается внешняя нагрузка на элементы. На этих поверхностях задаются граничные условия кинематического или смешанного типа, в теориях оболочек — статические. Боковые поверхности армирующих и резиновых слоев не закреплены, в отличие от оболочек, где граничные усло»ия,на боковых поверхностях должны устранять перемещения оболочки как жесткого тела. В эластомерных конструкциях эту функцию выполняют граничные условия на основаниях пакета.

Задачи расчета многослойных эластомерных конструкций не являются объектом исследования теорий оболочек, и сущестру-ющие теории многослойных оболочек не применимы для этил целей. Резиновые и армирующие слои нельзя отнести к мягким или жестким по классификации, принятой в теории оболочек [22]. Для описания деформации армирующих слоев нельзя использовать имеющиеся теории оболочек. Одни теории не подходят в силу ограниченности заложенных в них гипотез, противоречащих характеру деформации слоя в конструкции; к ним относятся классическая теория оболочек, основанная на гипотезах Кирхгофа — Лява, и сдвиговые теории, использующие гипотезы С.П.Тимошенко. Другие теории, имеющие большую общность, отличаются высоким лорядком уравнений, так как содержат большое число искомых функций, что препятствует их практическому использованию. Часто эти теории непоследовательны: с одной стороны стремление к общности, с другой —

Нужно отметить, что рассматриваемая теория армирующего слоя ориентирована на приложения в области расчета многослойных эластомерных конструкций, в частности на те зависимости и уравнения эластомерного слоя, которые были получены в первой и второй главах.

Предлагаемая математическая модель деформации многослойных эластомерных конструкций может быть названа дискретной. Система уравнений многослойного пакета состоит из уравнений деформации отдельных резиновых и армирующих слоев, объединенных условиями упругого сопряжения на поверхностях контакта слоев. Деформация одного слоя резины описывается уравнением второго порядка, а армирующего слоя — системой уравнений десятого или восьмого порядка. Порядок общей системы уравнений зависит от количества слоев в пакете.

Уравнения (1.5) и (3.1.10) содержат кроме основных неизвестных функций значения перемещений и напряжений на лицевых поверхностях слоев (1.1), которые также неизвестны. По существу эти уравнения нужно решать вместе с равенствами (1.1), что создает определенные неудобства. В дискретных теориях многослойных оболочек с этим приходится мириться. Определяющие уравнения многослойных эластомерных конструкций путем простых преобразований можно свести к уравнениям, где Неизвестные функции контакта (1.1) исключены.

Наибольшее распространение в теории оболочек получил метод расчленения решения задачи на основное и простой краевой эффект [38, 139]. В качестве основного, медленно меняющегося состояния обычно используют решение уравнений без-моментной теории оболочек. О недостатках безмоментного решения в задачах многослойных эластомерных конструкций сказано выше. Сделаем некоторые замечания по поводу краевого эффекта в армирующем слое. На краях слоя обычно задаются статические условия, причем для перерезывающего усилия и изгибающего момента эти условия являются однородными: Qin = MI — 0. Если основное решение является без-моментным, то функции Q\n и М\ определяются только краевым эффектом. А тогда из условий свободного края следует, что простой краевой эффект не реализуется. В теории оболочек понятие безмоментного решения включает решение уравнений равновесия (5.5) и уравнений чистого изгиба ? = е2 = w = 0. В случае симметричной и кососимметричной деформации оболочки вращения чисто изгибиая деформация отсутствует, она сводится к смещениям как жесткого нелого.

Общая теория многослойных эластомерных шарниров в принципе позволяет учитывать деформацию опор, если она задана, например, с точностью до постоянных параметров. Но часто