Максимума излучения

2. Критерий максимума интенсивности освобождения упругой энергии G [57, 333]. Трещина развивается в направлении, вдоль которого освобождающаяся упругая энергия будет максимальной:

Геометрический метод основан на регистрации пространственного положения максимума интенсивности радиоволнового пучка, прошедшего через объект или отраженного от его противоположной поверхности.

Эквиденситометрия. Интерференционную картину с узкими темными полосами, разделенными широкими светлыми промежутками, подобную картине при многолучевой интерференции, можно получить и с помощью обычных двухлучевых микроинтерферометров, применяя метод так называемой эквиденситометрии [15 ]. Этот метод заключается в обработке по методу Сабаттье негатива интерференционной картины, сфотографированной на обычном двухлучевом микроинтерферометре: проявление негатива на некоторой стадии прерывается, и он подвергается на короткое время действию мощного источника света, после чего проявление продолжается. Таким образом, на одной пластинке получают наложенные друг на друга негатив и позитив. На рис. 26, а даны интерферограммы сферической поверхности, полученные на двухлучевом и на многолучевом приборе, а на рис. 26, б представлены экви-денстентные интерферограммы, полученные также на двухлучевом и многолучевом приборах. Узкие темные полосы (эквиденстенты) представляют собой кривые одинаковой оптической плотности, они проходят с обеих сторон максимума интенсивности интерференционных полос. По ним легче проследить изгибы полос, чем по обычным интерферограммам.

Развитие и применение методов акустической эмиссии для изучения сопротивления материалов деформированию и разрушению осуществляют в направлении установления надежных количественных корреляций между параметрами акустической эмиссии и величинами пластических деформаций, скоростей развития и длин трещин. Момент достижения максимума интенсивности акустической эмиссии соответствует моменту начала образования трещин, выявлению наличия количественных взаимосвязей, описываемых функциями степенного типа между параметрами акустической эмиссии и коэффициентом интенсивности напряжений и определению зависимости между амплитудами импульсов акустической эмиссии и характером подрастания трещины.

На фиг. 4 приведены также кривые 2 и 3 распределения интенсивности излучения в спектре черного тела при температурах Гэфд, и Гэф-Как видно из графиков, .распределение интенсивности спектрального эффективного излучения по длинам волн отличается от распределения интенсивности излучения черного тела при эффективной температуре Т эфя, и Тэф как ло абсолютной величине, так и положением максимума интенсивности излучения. Кроме того, площадь графика, ограниченная

условиях высокой температурной однородности смеси. В реакторе За (см. рис. 1), где температурная однородность меньше, картина получалась несколько иной. Длительность холоднопламенного свече'ния оказывалась большей, острые пики на осциллограммах фототока отсутствовали и заменялись плавными максимумами, причем в некотором диапазоне изменений Р0 и Т0 таких максимумов оказывалось несколько, т. е. регистрировались как бы две или три последовательные вспышки холодного пламени. Положение зон, где наблюдались два или три максимума интенсивности холоднопламенного свечения в случае пропано-воздушной смеси, показано на рис. 2, а цифрами // и ///. У топлив с большим числом атомов углерода эти зоны располагались примерно там же, но имели несколько большую протяженность как по Т0, так и по Р0. Положение границ областей воспламенения, а также линий раздела между зонами А, Бг, Б% и В в обоих вариантах реактора было практически одинаковым.

Как видно, из рис. 76 возможны два максимума интенсивности воздействия кислоты на металл в зависимости от концентрации. Один соответ-

Геометрический (лучевой) метод контроля основан на регистрации пространственного положения (смещения) максимума интенсивности радиоволнового пучка, прошедшего сквозь контролируемый объект или отраженного от его внутренней поверхности. С помощью геометрического метода производится контроль объектов или их частей в виде листа, пластины, стенки или слоев значительно больше К (4.5). Смещение центрального луча, несущего максимум электромагнитной энергии, как это следует из (4.32) и (4.33), прямо пропорционально толщине слоя, а величина электромагнитных параметров среды или слоев не влияет на положение максимума. Электромагнитные параметры объекта контроля и окружающей среды влияют лишь на интенсивность сигналов, но не на относительное их распределение в пространстве. Это является

При радиоволновом контроле геометрическим методом определение положения максимума^ интенсивности СВЧ-излучения производится путем анализа распределения интенсивности излучения в пространстве. Наиболее надежным способом нахождения максимума является запись кривой распределения на бумагу, магнитофонную ленту или носитель информации аппаратуры с запоминающим устройством (например, на осциллоскоп с памятью или в ЭВМ), для чего необходим также механизм перемещения. При наличии острого максимума возможно использование и прямопоказывающих приборов. В связи с этим по сравнению с другими методами контроля геометрический имеет болыцо.е время измерения, т. е. меньшую производительность, и его используют при больших значениях измеряемых толщин или сильных вариациях электромагнитных свойств, когда другие методы не позволяют производить контроль с требуемой достоверностью.

Геометрический метод основан на регистрации пространственного положения максимума интенсивности радиоволнового пучка, прошедшего через объект или отраженного от его противоположной поверхности.

2. Критерий максимума интенсивности освобождения упругой энергии G [57, 3331. Трещина развивается в направлении, вдоль которого освобождающаяся упругая энергия будет максимальной:

где Ф — диаграмма направленности преобразователя, а 0 — угол между его осью и направлением на проекцию оси цилиндра. В связи с изложенным цилиндрические отражатели удобно использовать для экспериментального исследования диаграмм направленности преобразователей и определения направления максимума излучения.

На уровне 0,5 диаграмме направленности соответствует параметр aft sin 9= = 2,2. Расшифруем его: a=D/2, й=2яД, з!пв = р/г«р//1, где р —смещение в сторону от максимума излучения. Находим эту величину:

ДЕЙСТВУЮЩАЯ ДЛИНА антенны — параметр проволочной антенны, характеризующий эффективность её использования при передаче и приёме электромагнитных волн. У приёмной антенны Д. д. определяют как отношение эдс на выходе антенны к напряжённости электрич. поля, падающего на антенну, а у передающей — как длину находящегося в свободном пространстве провода с равномерным и синфазным распределением тока по всей его длине, создающего в направлении максимума излучения такую же напряжённость поля, что и реальная антенна при условии равенства амплитуд тока на проводе и в реальной антенне. Д. д. одинакова при передаче и приёме.

2 — возбуждающий металлический вибратор; 3 — направление максимума излучения (приёма); 4 — стержень из диэлектрика; S — коаксиальный кабель

С увеличением тока трубки при постоянном напряжении увеличивается интенсивность излучения (рис. 7, а). Увеличение ускоряющего напряжения при заданном анодном токе изменяет спектр излучения со смещением максимума излучения в сторону коротких волн (рис. 7, б).

"Приближенное представление акустического поля преобразователя является достаточно точным лишь когда угол Р не приближается к критиче. ским углам Р1 и (З11. По результатам более точных расчетов и экспериментов видно, что центральный луч (направление максимума излучения в изделии) отклоняется от направления акустической оси (рис. 34), рассчитанного по закону синусов, в сторону значений углов, соответствующих максимальному значению D (а) (см. рис. 15, 16), кроме того, сглаживаются осцилляции в ближней зоне и деформируется диаграмма направленности (рис, 35). Отклонения от приближенной теории тем значительнее, чем меньше произведение радиуса пьезо-пластины на частоту.

При критических углах направление максимума излучения не совпадает с направлением вдоль поверхности. Максимум максиморум излучения соответствует подповерхностному лепестку,

Угол максимума излучения акустической волны, излучаемой фазированной решеткой, определяется выражением

где 0р — угол максимума излучения; d—период решетки; t — время задержки УЗ-сигналов на соседних пьезоэлементах, связанное с фазовым сдвигом г> соотношением t = Гг)/(2я) =гз/(2л/); Т и / — период и частота УЗ-сигналов на пьезоэлементах; р =

Подбор длины волны при инфракрасном нагреве должен обеспечить совпадение максимума излучения материала источника и максимума поглощения материала нагреваемого тела, в противном случае значительная часть излученного тепла будет отражена и эффект такого теплообмена снижен; поэтому применение лучистой энергии для нагрева тел, обладающих высоким коэффициентом отражения (полированные металлические пластины имеют этот коэффициент в пределах 0,7—0,99 при длине волны 1—5 мк), нецелесообразно или по крайней мере требует серьезного экономического обоснования.

неоднородность поля концентраций, излучающих твердых частиц, приводит к большой неоднородности излучения по сечению камеры. Эта сложность поля излучения сказывается и на характере зависимости степени черноты пламени от температуры. Как видно из фиг. 153, степень черноты мазутного пламени существенно увеличивается с возрастанием температуры, в то время как для степени черноты трехатомных газов имеет место обратная зависимость. Объясняется это явление тем, что при смещении максимума излучения с ростом Т в область более коротких волн степень