Максвелла больцмана

Диаграмму направленности наклонного преобразователя Ф представим, как образованную мнимым излучателем (см. п. 1.6.3) размером 2ai = 2a cos a/cos р\ Путем в призме пренебрегаем. Введем 0=а — «i, где a—угол ввода, а eti — текущее значение угла при перемещении преобразователя по поверхности. Угол а экспериментально определяют по максимуму амплитуды излучения на цилиндрической поверхности образца типа СО-3.

Рис. 84. Схема отклонения центрального луча (кривые /, 2), соответствующего максимуму амплитуды сигнала, от акустической оси (кривая 3) для преобразователя с плексигласовой призмой, излучающего в сталь; Ц 3 е* а! = Б мм- МГц; 2 — а} '— 15 мм- М Г

Проверка абсолютной акустической чувствительности. Все некалиброванные ручки, регулирующие чувствительность, устанавливают в положение, соответствующее максимуму чувствительности. Рассчитывают значение р'/р0для одного из искусственных отражателей способами, которые приведены на с. 231. На образце с выбранным искусственным отражателем находят положение преобразователя, соответствующее максимуму амплитуды эхо-сигнала, и по аттенюатору определяют запас (резерв) L чувствительности дефектоскопа, т. е, число делений аттенюатора, на которое еще можно повысить чувствительность до ее максимального значения или до появления электрических шумов высотою А0/2. Суммой значений р'/р0 и L (дБ) определяют искомый параметр ^mtn/^«; отношение амплитуды минимального акустического сигнала рт\п, который регистрируется дефектоскопом, к максимальной амплитуде зондирующего импульса р0. Максимальная акустическая чувствительность связана с максимальной электрической чувствительностью зависимостями:

Рис. 1.13. Зависимость а от р, характеризующая отклонение центрального луча (/, 2), соответствующего максимуму амплитуды сигнала, от акустической оси (,?) для ПЭП с плексигласовой призмой, излучающего в сталь:

/ — дефект; 2 — ПЭП в положении, соответствующем максимуму амплитуды эхо-сигнала от дефекта; Т — поперечная волна; L — продольная волна

Скорость псевдоожижения WH-T, соответствующую максимуму амплитуды, принято считать скоростью начала перехода к турбулентному режиму. Турбулентный режим считается сформировавшимся полностью при скорости WT, при которой интенсивность пульсаций давления становится практически постоянной.

где t0 - время, соответствующее максимуму амплитуды; v — показатель длительности импульса. Иногда вместо него применяют число п колебаний с амплитудами, превышающими 0,1 (20 дБ) от максимального значения:

Измерение расстояний выполняется или по одному эхосигналу, или по интервалу между двумя эхосигналами (в режиме эхо - эхо). Шкала глубиномера показывает толщину при контроле прямым преобразователем или расстояние по ходу луча, расстояние вдоль поверхности ввода и глубину залегания при контроле наклонным преобразователем. Измерения выполняются по максимуму амплитуды или переднему фронту эхосигнала, находящегося в пределах строб-импульса. При контроле наклонным преобразователем можно настраивать глубиномер с учетом угла ввода, устанавливая его фиксированные значения: 0, 30, 45, 60 и 70° или произвольные от 10 до 85° с дискретностью 0,1°.

продольную волну. Наклон исключает возникновение стоячих волн в промежутке преобразователь - ОК. Угол наклона преобразователей устанавливают по максимуму амплитуды сигнала.

Рис. 35. Схема отклонения центрального луча, соответствующего максимуму амплитуды сигнала, от акустической оси для преобразователя с плексигласовой призмой, излучающего в сталь: /- д/= 5 мм • МГц; 2 - а/= = 15 мм • МГц

Проверка абсолютной чувствительности выполняется следующим образом. Все некалиброванные ручки, регулирующие чувствительность, устанавливают в положение, соответствующее максимуму чувствительности. Рассчитывают значение Р' IР0 для одного из искусственных отражателей по табл. 11 или 12. На образце с выбранным искусственным отражателем находят положение преобразователя, соответствующее максимуму амплитуды эхо-сигнала, и по аттенюатору определяют запас (резерв) Rm чувствительности дефектоскопа, т.е. число делений аттенюатора, на которое еще можно повысить чувствительность до ее максимального значения или до появления электрических шумов высотой АО I 2. Суммой значений Р' IP и Rm (дБ) определяют искомый параметр - отношение амплитуды минимального акустического сигнала Pmin, который регистрируется дефектоскопом, к максимальной амплитуде зондирующего импульса Р0.

ных энергетических состояний удовлетворяет распределению Максвелла — Больцмана. В плотной среде столба дуги столкновения между частицами приводят к быстрому установлению локального равновесного состояния. Напротив, в разреженной плазме, где столкновения частиц редки, могут длительное время существовать состояния, далекие от равновесия. Столкновения частиц становятся редкими и при высоких температурах в так называемой горячей плазме, когда энергия теплового движения ?Г=10...ЮО эВ и более. Плазма, имеющая kT порядка 1 эВ (11 600 К), в физике считается холодной плазмой.

Как отмечалось выше, скорости и энергии частиц в плазме распределяются по закону Максвелла — Больцмана. Средняя квадратичная скорость частиц может быть определена из равенства

уравнение Максвелла — Больцмана для распределения энергий в объеме газа при данной температуре:

С. Аррениус и Я. Вант-Гофф независимо друг от друга пришли к уравнению, связывающему константу скорости, температуру и энергию активации, причем это уравнение построено по типу уравнения Максвелла — Больцмана:

Магнитная линза 111 Магнитное дутье 82 Макроструктура 447 Максвелла — Больцмана распределение 32, 49, 55, 63, 297 Максимума напряженности поля принцип 73

БОЛЬЦМАНА СТАТИСТИКА — классич. статистика идеального одноатомного газа, состоящего из невзаимодействующих между собой частиц (молекул), движущихся по законам классич. механики. В состоянии статистич. равновесия системы, описываемой Б. с. и состоящей из N частиц, число йп частиц, координаты и проекции импульсов к-рых заключены в пределах от ж до л; + Ах, отудо?у —dy, от z до г + dz, от рх до рх + dpx, от ру до р^ — dpy и от р^ до pz + dpz, удовлетворяет р а с п р е-делению Максвелла — Больцмана:

яниям одной частицы; V — полный объём системы; UV = d^dydz. Из распределения Максвелла —Больцмана, в частности, следуют Больцлшна закон и Максвелла распределение.

Законы статической физики определяют вероятность распределения частиц по скорости и вероятность данного положения частицы в пространстве, что позволяет оценить долю частиц, обладающих энергией Е, превышающей энергию активации Еа (например, распределение Максвелла—Больцмана для молекул и атомов). •

Произведем для газов непосредственный статистико-механический расчет, который основан на законе распределения молекул по скоростям их теплового движения (распределение Максвелла — Больцмана), и получим зависимость между средней кинетической энергией молекул газа и температурой:

Классическая и квантовые статистики. Физическая статистика, изучающая свойства невырожденных коллективов, называется классической статистикой. Ее связывают с именами Максвелла и Больцмана и называют статистикой Максвелла — Больцмана.

Из вышесказанного следует, что в квантовых статистиках фигурируют только квантовые объекты, тогда как в классической статистике могут фигурировать и классические, и квантовомеханиче-ские объекты. Если уменьшать число частиц в коллективе или увеличивать число возможных состояний, по которым распределяются микрочастицы, то вырожденный коллектив превращается в конце концов в невырожденный. В этом случае независимо от своей фермионной или бозонной природы коллектив будет описываться статистикой Максвелла — Больцмана.