Магнитной восприимчивости

ДИАМАГНЁТИКИ - в-ва, обладающие отрицат. магнитной восприимчивостью (намагничиваются в направлении, противоположном внеш. магн. полю, см. Диамагнетизм]. К Д. относятся инертные газы, азот, водород, кремний, фосфор, цинк, медь, золото, ртуть, висмут, графит, орга-нич. соединения - нафталин, глицерин и др. Для типичных Д. магн. вос-

МАГНИТНАЯ ПОСТОЯННАЯ - коэфф. НО = 4я • 1 (Г7 Гн/м = 1,256 637 • 10~6 Гн/м, входящий в нек-рые ф-лы и ур-ния электромагнетизма при записи их в т.н. рационализованной форме, соответствующей Междунар. системе единиц (СИ); цо иногда наз. магн. проницаемостью физ. вакуума. МАГНИТНАЯ ПРОНИЦАЕМОСТЬ относительная - безразмерная физ. величина, характеризующая связь между магнитной индукцией и напряжённостью магнитного поля в в-ве (магнетике). М.п. изотропного магнетика - скалярная величина ц; ц = В/Н (в единицах СГС) или ц = В/(цоН) (в единицах СИ), где цо ~ магн. постоянная. М.п. связана с магнитной восприимчивостью *. соотношением ц = 1 + 4гос (в СГС) или ц = 1 + и (в СИ). У диа- и парамагнетиков М.п. близка к 1 (соответственно неск. меньше и неск. больше 1). М.п. ферромагнетиков может значительно превышать 1 и зависит от напряжённости магн. поля (вследствие явления магн. гистерезиса эта зависимость неоднозначна). Произведение М.п. на магн. постоянную наз. абсолютной магнитной проницаемостью.

Магнитные свойства вещества характеризуются магнитной восприимчивостью

МАГНИТНАЯ ПРОНИЦАЕМОСТЬ — физ. величина, характеризующая магнитные св-ва вещества. Для изотропного магнетика М. п.— скалярная величина ц, равная в Мешдунар. системе единиц (СИ) отношению магнитной индукции В к произведению напряжённости магнитного поля Н на магнитную постоянную ц„, т. е. ц, = В/щН. В системе единиц СГС ц = В/Н. М. п. связана с магнитной восприимчивостью х соотношением: ц = 1 4- X tB Междунар. системе единиц (СИ)] и (г = 1 + 4я/ (в системе СГС). У диа- и парамагнетиков М. п. близка к 1 (соответственно неск. меньше и неск. больше 1). М. п. ферромагнетиков может быть значительно больше 1 и зависит от напряжённости магнитного поля (вследствие явления магнитного гистерезиса эта зависимость неоднозначна).

ПАРАМАГНЕТИЗМ (от греч. para — возле, рядом и магнетизм) — совокупность магнитных св-в веществ (парамагнетиков), обладающих положит, магнитной восприимчивостью y.1, но очень близка к 1. Во внеш. магнитном поле парамагнитное тело приобретает намагниченность, практически совпадающую по направлению с напряжённостью поля. Ц. обусловлен в основном ориентацией во внеш. магнитном поле пост, магнитных моментов атомов (молекул, ионов или

Намагниченность является величиной векторной. В однородных магнетиках Jm направлен параллельно или антипараллельно Н. В СИ магнитный момент измеряется в А • ма, намагниченность в А/м. Отношение Jm к напряженности поля Я называют магнитной восприимчивостью х,:

зависимость 1=1(Н). Для большинства веществ намагниченность в первом приближении пропорциональна напряженности магнитного поля. Коэфф. пропорциональности X между намагниченностью вещества и напряженностью поля в нем наз. магнитной восприимчивостью

Атомам или молекулам парамагнитного вещества присущ собственный магнитный момент, обусловленный нескомпенсированными моментами электронов; атомы или молекулы диамагнитного вещества не имеют такого момента. Намагничивание парамагнетиков заключается в преимущественной ориентации собственных магнитных моментов атомов в направлении намагничивающего поля; намагничивание диамаг-нетиков связало с тем, что магнитное поле индуцирует в атомах магнитные моменты, результирующая составляющая к-рых направлена навстречу этому полю. Диамагнитной восприимчивостью обладают все вещества, однако в парамагнитных веществах эта восприимчивость перекрывается более сильным парамагнитным эффектом. Магнитные св-ва ферромагнетиков обусловлены тем, что магнитные моменты атомов в них в значит, областях, называемых доменами, имеют параллельную ориентацию, обусловленную гл. обр. обменным квантово-механич. взаимодействием между этими атомами. Намагничивание ферромагнитных веществ заключается в ориентации результирующих магнитных моментов доменов в направлении намагничивающего поля, причем такая ориентация возможна в относительно слабых полях.

ПАРАМАГНИТНЫЕ КРИСТАЛЛЫ ДЛЯ КВАНТОВЫХ УСИЛИТЕЛЕЙ И ГЕНЕРАТОРОВ — кристаллы, обладающие положительной магнитной восприимчивостью, к-рая, вообще говоря, возрастает с понижением темп-ры. Парамагнетизм этих кристаллов обусловлен присутствием в них парамагнитных ионов, напр. Crs+, Fes+,

Магнитные и электрические методы дефектоскопии. Магнитные методы контроля качества продукции применяются для обнаружения поверхностных и скрытых дефектов в материалах, обладающих положительной магнитной восприимчивостью. Магнитные методы дефектоскопии основаны на свойстве металла быстро намагничиваться и размагничиваться или создавать разную магнитную индукцию в местах дефекта. Поэтому наиболее успешно эти методы применяются для ферромагнитных материалов с большой магнитной проницаемостью и менее — для парамагнитных тел, так как в этом случае магнитное насыщение наступает в полях чрезвычайно большой напряженности. Материалы с отрицательной магнитной восприимчивостью не подвергаются магнитным методам контроля.

Возможность изменения свойств воды, не содержащей примесей, при прохождении ее через магнитные поля, физиками отрицается. Магнитная природа водных систем, главным образом технической воды, может определяться только ее примесями. При наличии в водных системах ферромагнитных примесей, или микрочастиц, обладающих магнитной восприимчивостью, магнитное поле может влиять на процессы, проходящие в этих системах. Природная и особенно техническая вода всегда содержит различные примеси (электролиты, газы, коллоиды); регулирование свойств такой воды и является целью при наложении магнитного поля.

В зависимости от магнитного состояния вещества разделяют на диа-магнетики, парамагнетики, ферромагнетики, антиферромагнетики и фер-римагнетики. Количественную оценку магнитных свойств вещества принято давать по его магнитной восприимчивости х =• М/Н, М - намагниченность вещества, Н- напряженность внешнего магнитного поля.

МАГНЕТИКИ - в-ва, обладающие магн. св-вами. М. классифицируют по величине и знаку их магнитной восприимчивости (х): диамагнети-ки, У.<0 (см. Диамагнетизм), парамагнетики, к>0 (см. Парамагнетизм) и ферромагнетики, * » 1 (см. Ферромагнетизм). МАГНЕТИТ (нем. Magnetit, от греч. magnetis - магнит), магнитный железняк,- минерал Fe2+Fe23+O4. М. - природный феррит. Цвет чёрный, иногда с синеватой побежалостью, блеск полуметаллич. до металлического. Тв. 5,5-6; плотн. 4800-5300 кг/м3. М. - хороший проводник электричества; по магн. св-вам -ферромагнетик; из порошков М. изготовляют магнитодиэлектрики. При темп-pax выше 550-600 °С М. теряет ферромагн. св-ва и становится парамагнетиком. Гл. жел. руда. МАГНЕТО - магнитоэлектрич. генератор перем. тока, создающий электрич. разряды между электродами свечи зажигания для воспламенения рабочей смеси в цилиндрах двигателей внутр. сгорания тракторов, мотоциклов.

тельности является узким интервалом температур, в котором происходит потеря магнитных свойств. Таким образом, точка Кюри — это температура равновесия между силами, вызывающими параллельную ориентацию спинов, и силами, которые обусловлены интенсивными тепловыми колебаниями, стремящимися создать беспорядок. Поэтому магнитные свойства постепенно понижаются. Температурная зависимость магнитной восприимчивости

Рис. 47. Изменение магнитной восприимчивости у, антиферромагнетика МпО в зависимости от температуры

В зависимости от магнитного состояния вещества разделяют на диа-магнегики, парамагнетики, ферромагнетики, антиферромагнетики и фер-римагнетики. Количественную оценку магнитных свойств вещества принято давать по его магнитной восприимчивости % = М/Н, М — намагниченность вещества, Н- напряженность внешнего магнитного поля.

МАГНЕТИКИ — название, применяемое ко всем веществам при рассмотрении их магнитных св-в. М. можно разделить на 3 осн. группы по значению и знаку их магнитной восприимчивости (у): диамагнетики, %<^Q (см. Диамагнетизм), парамагнетики, х > 0 (см. Парамагнетизм) и ферромагнетики, у, » 1 (см. Ферромагнетизм).

ОБОГАЩЕНИЕ ПОЛЕЗНЫХ ИСКОПАЕМЫХ — совокупность операций по первичной обработке РУД, угля и пр. с целью удаления пустой породы и разделения минералов. Способы О. п. и. основаны на разделении отд. составляющих по их плотностям (гравитационное обогащение), по магнитной восприимчивости (магнитное обогащение), по физ.-хим. св-вам поверхностей (флотация) и т. д. В результате О. п. и. получаются продукты с высоким содержанием ценных составляющих — концентраты, поступающие в дальнейшую обработку, и отходы обогащения, т. н. хвосты. О. п. и. производится в спец. цехах и на обогатит, ф-ках. ОБОГАЩЕНИЕ ЯДЕРНОГО ГОРЙЧЕГО — 1) процесс искусств, повышения содержания делящегося изотопа Z36U в смеси изотопов U; достигается, напр., газовой диффузией (лёгкий изотоп диффундирует через пористую перегородку быстрее, чем тяжёлый, и в процессе перетекания газ за перегородкой оказывается обогащённым лёгким изотопом). 2) Нестрогий, но распространённый термин, обозначающий искусств, увеличение содержания делящегося изотопа в ядерном горючем путём добавления в него этого изотопа.

Титан относится к парамагнитным металлам, магнитная восприимчивость его, по данным различных авторов, составляет при 20°С 3,2 • 1СГ6 см3/г. Она повышается с возрастанием температуры от -200 до +800°С по линейному закону. Температурный коэффициент в этом интервале составляет 0,0012-10"6 см3/(г-°С). В области а-»(3-превращения наблюдается резкое возрастание восприимчивости. Так же, как и другие физические характеристики, магнитная восприимчивость титана зависит от кристаллографической направленности. Максимум удельной магнитной восприимчивости наблюдается вдоль плоскости призмы параллельно оси с кристаллической решетки, минимум-параллельно плоскости базиса. Легирование а-фазы приводит, как правило, к снижению удельной магнитной восприимчивости. Однако температурная зависимость магнитной восприимчивости в этом случае может отклоняться от линейной. По величине этого отклонения и температурному интервалу, в котором оно происходит, можно судить об образовании интерметаллических соединений или их предвыделений.

При изучении облученной ВеО были также затронуты вопросы магнитной восприимчивости [92, 146], электронного спинового резонанса [205], накопленной энергии Вигнера [41], металлографии [87, 88, 188] и газовыделения [5, 41, 82, 89, 92, 188]. Магнитная восприимчивость спеченной ВеО не изменялась после действия потока тепловых нейтронов 3,8-1019 нейтрон/см2, при этом парамагнитные дефекты не возникали. Изменение магнитной восприимчивости до 7,7% после действия примерно Ю19 нейтрон/см2 обнаружили Джилбрет и Симпсон. Они предположили, что изменение магнитной восприимчивости происходит вследствие разло-

жения окисла с образованием свободного кислорода, разложения остаточной воды и в результате образования парамагнитных центров окрашивания. Кларк считает, что разложение остаточной воды объясняет изменение магнитной восприимчивости [46].

Некоторые другие исследования влияния облучения на Si02 содержат данные по действию ионов на показатель преломления, изменение теплоемкости, изменение магнитной восприимчивости. Хайнес и Орндт [105] производили бомбардировку кварца и аморфной Si02 ионами гелия (10 кэв), неона (39 кэв) и аргона (50 кэв) и обнаружили, что эти ионы оказывают аналогичное действие на показатель преломления. Опыт был поставлен для определения влияния термических пиков, а энергии выбраны таким образом, чтобы получить одинаковую величину проникновения ионов при их различных массах. Таким образом, гелиевые ионы производили наименьший, а ионы аргона наибольший локальный разогрев. Было найдено, что произведение энергии ионов на интеграль-