Нормированного коэффициента

Тогда спектральная плотность процесса f* (t) будет равна нормированной спектральной плотности Fr (t):

j-йрт расчете резервуаров, для которых «ц находитсяв предела^ 2 <; coi «? 6 1/с, можно принять значение нормированной спектральной плотности постоянным (см. рис. 2.2).: I

ч Подставляя ФХ1 (ш) во вторую формулу (2.94), а затем в формулу (2.95) и приняв для нормированной спектральной плотности сейсмического ускорения формулу

На время тх == —. Взаимная' нормированная спектральная ность совпадает с нормированной спектральной плотностью процесса у\ (t).

Расчет нормированных коэффициентов автокорреляции (3.6) процесса с помощью аналоговой'аппаратуры и цифрового анализатора сигнала проводился методом обратного преобразования Фурье оценок соответствующих спектральных плотностей. Оценка нормированной спектральной плотности процесса с помощью быстрого преобразований Фурье определялась следующим образом. Для отрезка реализации величина

Результаты исследования энергетических спектров турбулентности в пучках витых труб, выполненного по изложенной методике, представлены на рис. 3.1 в функции волновых чисел (3.4). Полученные данные (см. рис. 3.1) позволили уточнить оценки нормированной спектральной плотности, сделанные в работе [12]. В этой серии экспериментов также наблюдается сдвиг спектра. в область больших волновых чисел по сравнению со спектрами в круглой трубе. Влияние числа Re на распределение Е (k) практически не проявляется, однако с ростом числа Re имеется некоторая тенденция к увеличению

Нормированной спектральной плотностью называется спектральная плотность, деленная на дисперсию случайной функции:

Спектр помехи. Для достоверного описания помехи применяют аппарат случайных функций. В общем случае функции, описывающие излуча-тельные свойства объектов, являются многомерными, т.е. зависят от двух координат, длины волны, времени. На практике эти зависимости разделяют. Для многих естественных поверхностей можно считать, что функции их энергетической светимости являются стационарными, эрго-дическими и их статистические свойства описываются распределением Гаусса (для резко неоднородных поверхностей, имеющих царапины, .пятна краски, ржавчины характерны иные распределения). В этом случае при наличии дискретных отсчетов флуктуирующего сигнала контролируемого изделия статистические свойства оптической помехи описываются корреляционной функцией R(k). Пространственно-частотный спектр помехи определяется нормированной спектральной плотностью (спектром) [24J:

Нормированные спектральные плотности s ( 40 с"1 s (со) заметных максимумов не имеет. Например, для рассматриваемого процесса (см. рис. 3.14) у нормированной спектральной плотности можно выделить три максимума. Первый максимум находится в "области частот со = 0 -=-2 с""1 и связан с нестационарностью процесса по среднему значению и «плохим» центрированием всей реализации относительно среднего значения М. Очевидно, используя алгоритм, позволяющий сглаживать процессы по среднему значению, можно исключить указанный максимум [15, 108]. Второй максимум наблюдается при со = 6 с"1, меньшей низших собственных частот трансмиссии и подвески; третий — при со = 10 с""1 совпадает с низшей собственной частотой колебаний трансмиссии. Наличие других максимумов является следствием численного определения спектральной плотности по корреляционной функции. Подобный характер нормированных спектральных плотностей говорит о том, что формирование крутящих моментов при движении в тяжелых дорожных условиях определяется первыми низшими собственными частотами подвески и трансмиссии, поэтому эквивалентные колебательные системы могут быть описаны простейшими одно- и двухмассовыми системами.

Расчет может быть выполнен также аналитически, если выражение, аппроксимирующее корреляционную функцию, дифференцируемо. Например, если нормированная корреляционная функция определена в виде р (т) = ехр (—ос2та), то для нормированной спектральной плотности получим

Как показывает графический анализ (рис. 4.4), величина равномерной деформации является достаточно чувствительной функцией нормированного коэффициента дефор- е ? мационного упрочнения. Фактически полученное выражение для еа показывает, что данная величина служит еще одним, может быть, несколько более сложным параметром схемы де- ff>3 формационного упрочнения, описанной в главе 3. 02

Рис. 4.4. Зависимость равномерной деформации от нормированного коэффициента деформационного упрочнения:

Мембранная составляющая нормированного коэффициента интенсивности напряжений

Изгибающая составляющая нормированного коэффициента интенсивности напряжений

Таблица 9.45. Мембранная составляющая нормированного коэффициента интенсивности напряжений F для сквозной осевой трещины в цилиндрической оболочке (v = 0.3)

Таблица 9.46. Изгибная составляющая нормированного коэффициента интенсивности напряжений РЪ для сквозной осевой трещины в цилиндрической оболочке (V = 0.3)

Рис. 9.61. Мембранная составляющая нормированного коэффициента интенсивности напряжений в кольцевых точках сквозной осевой трещины.

F (x ), F' (x ) - составляющие нормированного коэффициента

Рис. 9.74. Распределения нормированного коэффициента интенсивности напряжений.

Рис. 17.2. Зависимость нормированного коэффициента интенсивности напряжений от времени.

Рис. 17.5. Зависимость нормированного коэффициента интенсивности напряжений от времени. Штрихпунктирные линии -результаты для статического случая, штриховые - результаты [16, 17] для случая бесконечной пластины.

Рекомендуем ознакомиться:

Неоднородного материала

Неоднородном магнитном

Неоднородность деформации

Неоднородность напряженного

Неоднородности химического

Неоднородности поверхности

Неограниченные возможности

Неограниченной растворимости

Неограниченно растворяются

Неожиданный результат

Меню:

Главная страница Термины