Неизменных значениях

При тепловых расчетах часто используется di-диаграмма влажного воздуха, а также аналитические кинетические соотношения. Расходы теплоты и теплоносителя для стационарных условий сушки (при неизменных параметрах теплоносителя) определяются на основе балансовых уравнений.

Последовательное возрастание асимметрии цикла нагружения не нарушает последовательности смены механизмов разрушения, поскольку указанная смена, согласно принципам синергетики, является свойством открытой системы. Внешние условия нагружения влияют только на диапазон, в пределах которого ведущий механизм эволюции открытой системы остается неизменным. Более того, возможно создание таких внешних условий, когда один из механизмов разрушения вообще не может быть реализован при неизменных параметрах цикла нагружения. Рассматривая влияние асимметрии цикла на рост трещин, следует ввести условие сохранения неизменным ведущего механизма разрушения в срединных слоях материала вплоть до наступления нестабильности. Таким условием является достижение некоторой пороговой величины асимметрии цикла (Rth)ps-При условии Rj > (Rth)Ps смена механизма роста трещины не происходит ни в срединной части образца, ни у поверхности вплоть до наступления нестабильного разрушения. При меньшей асимметрии цикла, чем введенная пороговая величина, в срединной части образца или детали могут быть последовательно реализованы в большей или меньшей мере все механизмы роста трещины, присущие данному материалу.

фирмы «Дженерал моторе» на 16 см3 сжатого до 100 бар водорода дает мощность 30 кВт. Считается, что цилиндровую мощность его можно довести до 300—400 кВт. Регулируется изменением количества РТ при неизменных параметрах цикла [67].

В уравнениях (2) варьировались значения всех шести жесткостей kf при неизменных параметрах масс. В соответствии с [5, 6] на ЭЦВМ просчитана матрица экспериментов, каждый из которых определялся своим вектором значений варьируемых жесткостей. Расчет состоял в том, что в каждом эксперименте, общее число которых JV=160, при соответствующем векторе жесткостей отыскивалось пять значений u>0i (cocl, ш02, шоэ, ш04, ш05). Далее на основе дисперсионного анализа частот по всем варьируемым жест-костям определялось влияние каждой жесткости на данную частоту. В табл. 1 приведены результаты дисперсионного анализа по !каждой жесткости для каждой собственной частоты ю0..

Скорость реакции окисления определялась по прямолинейному участку кривой зависимости Ct=f(t) (рис. 5.9). Как следует из рисунка, воспроизводимость результатов была достаточно хорошей. С использованием выражений (5.5) и (5.6) и экспериментальных данных об изменении концентрации СО2-во времени при прочих неизменных параметрах, были получены

Чтобы выявить сущность предлагаемого метода нахождения динамической ошибки, вернемся к уравнению (5.1). Выше было указано, что в этом уравнении при неизменных параметрах возбуждения все коэффициенты являются функциями положения механизма, так что

Экспериментальная установка должна обеспечить возможность: 1) независимого изменения амплитуды и частоты возбуждения, чтобы независимо менять параметры а0 и <72о уравнения при неизменных параметрах и положении испытуемого механизма; 2) изменения в широких пределах расположения испытуемого механизма относительно направления вибрации, чтобы широко варьировать значения Wz и 02 при неизменных параметрах и положении относительно стойки; 3) изменения положения механизма относительно стойки; 4) регистрации важнейших исследуемых параметров.

При неизменных параметрах зубчатых колес степень неравномерности вращения ведомого вала зависит от радиуса гх кривошипа.

электродов при неизменных параметрах импульса (С, U = const) в интервале изменения / от 20 до 70 мм объем разрушения возрастает пропорционально I1'94, энергозатраты снижаются пропорционально I1-92, а И/1 уменьшается от 0.25 до 0.16. Зависимость у в) является

Изменение давления, температуры или толщины слоя жидкости, заключенной между двумя твердыми средами, при неизменных параметрах твердых сред может быть зарегистрировано.

Установлена возможность измерения ультразвуковыми методами давления температуры или толщины слоя жидкости (масла), заключенного между двумя твердыми средами, при неизменных параметрах последних. При этом контроль осуществляется без изменения конструкции узла трения и без непосредственного контакта с жидкостью. Отмечается, что термообработка поверхностей трения изменяет картину распространения ультразвука на границах раздела сред, а рассеяние на микронеровностях тем больше, чем ближе их размер к длине волны.

ДИЭЛЕКТРИЧЕСКАЯ ПРОНИЦАЕМОСТЬ — одна из важнейших физ. хар-к диэлектриков. Д. п. изотропного диэлектрика — скалярная величина е, равная отношению напряжённости электрич. поля в вакууме к напряжённости поля в однородном безграничном диэлектрике при неизменных значениях и расположении свободных электрических зарядов, создающих поле. Д. п. показывает, во сколько раз уменьшается сила электростатич. (кулоновско-го) взаимодействия электрич. зарядов при переносе их из вакуума в однородный изотропный диэлектрик, если расстояние между зарядами сохраняется неизменным. Д.п. связана с диэлектрической восприимчивостью и соотношением: к = 1 + и [в Междунар. системе единиц (СИ)] и е = 1 + 4як (в системе СГС).

Существование двух граничных кривых обусловлено тем, что соотношение между силами F, и F2 с увеличением массовой скорости при неизменных значениях р и q меняется не монотонно (рис. 8.9). С ростом величины pw капли дробятся на более мелкие, по-

Характер кривой распределения температуры стенки трубы при различных значениях недогрева жидкости на входе А^ед связан также с процессом формирования профилей скорости и температуры на входном участке трубы, т. е. на участке гидродинамической и тепловой стабилизации лотока. При уменьшении AzW5* сечение, в котором устанавливается развитое поверхностное кипение при неизменных значениях q и w0, смещается в направлении входа в трубу. Если при этом развитое поверхностное кипение устанавливается в области стабилизированного течения [величина (l/d)B.K больше относительной длины участка стабилизации], то значение ta.K не зависит от недогрева жидкости А^„ВеД- , На участке стабилизации потока развитое поверхностное кипение устанавливается при более высокой (по сравнению со стабилизированным течением) срёднемассовой температуре жидкости. В этом случае чем меньше недогрев на входе в трубу, тем при боль-

3. Изменение принятого ранее значения одной из переменных, например х\ на величину Адгц и вычисление значения целевой функции при новом значении хг -f A*i этой переменной и неизменных значениях остальных переменных. Если определяется минимум функции цели z и если вычисленное значение z (x1 + + Л*1, х2, ..., хп) меньше значения z (xi, хг, ..., хп),'го направление поиска по переменной ш выбрано правильно и в памяти ЭВМ следует удержать это значение функции цели. Если же новое значение функции цели больше предыдущего, то знак приращения Axi следует изменить на обратный, вычисляя новое значение целевой функции по координате xi—Ajci. При этом значение z(xi — &.Xi, x2, .... хп) либо уменьшается по сравнению со значением z (хъ xz, ..., х„), либо увеличивается, если достигнут минимум z по переменной х±. При поиске максимума функции цели все изложенные рассуждения соответственно обращаются.

Для изучения зависимости результатов магнитной записи с подмагничиванием переменным полем в соленоиде от частоты подмагничивающего поля были проведены исследования зависимости Вг от f при неизменных значениях Я^, и Я=.

Теорема 3. Сильный минимум кинетической энергии во вращающемся цилиндрическом потоке идеальной жидкости при заданных и неизменных значениях расхода и момента количества движения реализуется в квазитвердом вращении.

представляет собой безразмерный импульс центробежного движения, отнесенный к ml(\ — х2). Его зависимость от о при неизменных значениях х2 = 0,39 Показана на рис. 3.1. Этот график поясняет возможность решения уравнения (3.33) относительно о.

Функция ejj представляет собой зависимость безразмерной энергии движущейся жидкости от относительной глубины потока х, где Xj < х < < х2 , при сохранении горизонтальности потока и 'неизменных значениях q и П, заданных в сверхкритическом состоянии. Если сверхкритическая координата Xi меняется на любую малую, но конечную величину Ддс, , то для удержания формы течения необходима сила АрВН. Если такой силы не будет, то Axi возрастает до тех пор, пока не станет Д*! =хг - xt , т. е. при любом малом, но конечном изменении координаты Axj возникает дальнейшее изменение координаты хг до подкритической х2 . Подкрити-ческая же координата х2 не может изменяться без увеличения энергии жидкости. Оба состояния с глубиной хг и х2 являются состоянием равновесия формы течения, так как в них при бесконечно малом изменении

Следствие 2 из теорем 7 и 8. Если в условии 2 теоремы 7 импульс П (энергия ev) задан только как функция х\ при неизменных значениях момента количества движения и расхода, а численные значения П] или eVl не заданы, то возможно любое состояние цилиндрического потока с любым радиусом свободной поверхности х\, входящим в область определения функций П (xj) и ev (x t).

необходимо определять частотные характеристики системы по первой гармонике при неизменных значениях

секундомером типа ПВ-53Щ с погрешностью, не превышающей 0,01 сек. Погрешность времени ?ср а определялась путем обработки данных десятикратного измерения этого времени при неизменных значениях величины зазора и давления подпора ЛП1. В табл. 1 в качестве примера приведены опытные данные 4р.а и давления Й0тс при следующих постоянных: s = 60 мкм, dn = 0,8 мм, dB2 = 0,52 мм, Нг = Н2 = 1 кГ/сж*. Полное время срабатывания для этого случая составляло 10 сек. Анализ данных табл. 1 показывает, что погрешность At нормирования времени срабатывания пневматическими средствами не превышает ±0,02 сек. Эта погрешность обусловлена суммарным влиянием схемы измерения времени, пневматических реле и нестабильностью срабатывания электроконтактов сильфонного датчика.