Направлении положительных

При получении чугунных водопроводных труб на машинах с горизонтальной осью вращения (рис. 4.35, а) изложницу 2 устанавливают на опорные ролики 7 и закрывают кожухом 6. Изложница 2 приводится во вращение электродвигателем /. Расплавленный чугун из ковша 4 заливают через желоб 3, который в процессе заливки чугуна перемещается в направлении, показанном стрелкой, что обеспечивает получение равностенной отливки 5. Для образования раструба трубы используют либо песчаный, либо оболочковый стер-

Зацепление здесь распространяется в направлении от точек / к точкам 2 (см. рис. 8.24). Расположение контактных линий в поле косозубого зацепления изображено на рис. 8.26, а, б * (ср. с рис. 8.5 — прямозубое зацепление). При вращении колес линии контакта перемещаются в поле зацепления в направлении, показанном стрелкой. В рассматриваемый момент времени в зацеплении находится три пары зубьев 1, 2 и 3. При этом пара 2 зацепляется по всей длине зубьев, а пары / и 3 лишь частично. В следующий момент времени пара 3 выходит из зацепления и находится в положении 3'. Однако в зацеплении еще остались две пары 2' и Г. В отличие от прямозубого косозубоезацепление не имеет зоны, однопарного зацепления. В прямозубом зацеплении нагрузка с двух зубьев на один или с одного на два передается мгновенно. Это явление сопровождается ударами и шумом. В косозубых передачах зубья нагружаются постепенно по мере захода их в поле зацепления, "а в зацеплении всегда находится минимум две пары. Плавность косозубого зацепления значительно понижает шум и дополнительные динамические нагрузки.

ланками или проволочным замком (см. табл. 5.46). помощи двух полуколец / и винтов 2 (рис. 3.12, ж) можно значительные осевые нагрузки и направлении, показанном на чертеже. Однако кольцевая канавкг ослабляет вал, что является недостатком такой конструкции.

Ножницы 10 (рис. 7.68, д) разрезают готовую решетку на отрезки заданной длины, которые поступают в штабелер И, а затем на промежуточное складочное место 12. Штабелер (рис. 7.68, е) имеет две направляющие / со звездочками 4 (см. сечение А—/^.перемещающими решетку по рольгангу 7 с помощью цепи 6 с траками 5. Перемещаясь в направляющих штабелера, концы поперечных стержней попадают в промежутки 2 между траками цепи и движутся вместе с цепью, пока решетка полностью не выйдет за пределы рольганга 7. Тогда включается поворот направляющих штабелера в направлении, показанном стрелками, и решетка под собственным весом падает на рольганг 8. После накопления штабеля

Целесообразнее конструкция переставляющихся сегментов (вид г) с двумя ножевыми опорами, расстояние между которыми равно 0,16 L. Опорная ножка сегмента установлена в выемке с вогнутым днищем. При перемене направления вращения сегмент под действием сил трения перемещается вдоль выемки до упора ножей в ее торцовые стенки. Если вал вращается в направлении, показанном на виде г, то работает левая опора; центр качания сегмента расположен на оптимальном расстоянии 0,5L+ 0,08L- 0,58LOT передней кромки сегмента. Правая опора будучи расположена во впадине выемки не мешает самоустановке сегмен-ia. При обратном направлении вращения работает правая опора также при оптимальном положении центра качания.

логичной второй полумуфты 4, жестко соединенной с ведомым валом 5. Полость между полумуфтами заполнена жидкостью небольшой вязкости. Вследствие разности скоростей ведомого и ведущего вала под действием разности центробежных сил осуществляется круговая циркуляция жидкости в направлении, показанном стрелками. Возникающие при этом кориолисовы силы осуществляют передачу крутящего момента.

на массу М в направлении, показанном стрелкой. Здесь С—жесткость пружины

В напряженном соединении путем заколачивания клина в головке штока создают напряжения до приложения рабочей нагрузки, причем эта напряженность обеспечивается буртиком (рис. 401) или конусностью головки (см. рис. 400). Здесь при действии силы Р в направлении, показанном на рисунке, шток работает на растяжение (так же, как если бы соединение было ненапряженным), а при противоположном направлении силы Р — работают на смятие буртик (см. рис. 401) или коническая поверхность головки штока (см. рис. 400). Клин должен быть затянут настолько, чтобы он не выпадал при перемене направления действия нагрузки.

логичной второй полумуф-ты 4, жестко соединенной с ведомым валом 5. Полость между полумуфтами заполнена жидкостью небольшой вязкости. Вследствие разности скоростей ведомого и ведущего вала под действием разности центробежных сил осуществляется круговая циркуляция жидкости в направлении, показанном стрелками. Возникающие при этом кориолисовы силы осуществляют передачу крутящего момента.

пружинящих стоек 12 (в направлении, изображенном стрелкой на рис. 2, а). Следует обратить внимание на то, что оправки с образцами не только перемещаются по окружности диска, но и совершают вращательное движение-вокруг своей оси со скоростью около одного оборота в минуту (в направлении, показанном пунктирной стрелкой на рис. 2, б).

Кулачку 1, приводящему в движение рычаг 2, сообщается вращение вокруг неподвижной оси А в направлении, показанном стрелкой. Ролик рычага 2, вращающегося вокруг неподвижной оси В, переместившись на максимальную высоту, может удерживаться в этом положении собачкой 3, жестко связанной с рычагом 4, тогда, когда его выступ а движется по выступам храпового колеса 5. Колесо 5 поворачивается вокруг неподвижной оси А вместе с втулкой колеса 6 вокруг втулки неподвижного колеса 7 вследствие того, что число зубьев на колесе 6 на единицу меньше, чем число зубьев на колесе 7. Колесо 7 обкатывается колесом 8, ось D которого принадлежит кулачку /. Таким образом, при вращении кулачка 1 рычаг 2 совершает качательное движение с выстоями в верхнем положении, продолжительность которых зависит от числа и расположения впадин на храповом колесе 5,

где F — число Фарадея, при противоположном направлении положительных зарядов ей приписывают отрицательное значение, при этом

Относительность одновременности и причинность. Из формулы (14.2) видно, что если х\ > xz, то в системе координат, движущейся в направлении положительных значении оси X(v>0), имеет место неравенство ?2>t'\, а в системе координат, движущейся в противоположном направлении (и-СО), 1'ч< «I. Таким образом, последовательность одних и тех же событий в различных системах координат различна. Спрашивается, не может ли случиться так, что в одной системе координат

О сокращении и абсолютной жесткости тел. Представим себе две не связанные между собой, изолированные покоящиеся материальные точки с координатами х\ и JC2(*2>-*i). Расстояние между ними /=*2— х\. Допустим, что в некоторый момент времени эти точки начали ускоряться по одинаковому закону в направлении положительных значений оси х. Это означает, что в каждый момент времени скорости этих точек будут одинаковыми, а следовательно будут одинаковыми и пути, пройденные ими от исходных положений. Отсюда мы заключаем, что расстояние между рассматриваемыми точками в процессе ускорения остается неизменным, равным /. С точки зрения ускоренно движущихся наблюдателей,- связанных с материальными точками, дело будет обстоять по-другому. Если они будут каким-то способом измерять расстоя-

те не оказывает никакого влияния) в направлении положительных значений оси X инерциальной системы /С (лабораторная система координат). Через промежуток времени т\ скорость ракеты мгновенно меняется на обратную, и ракета возвращается. Расчет в лабораторной системе координат очевиден: общее время полета ракеты равно т= 2т 1, а часы на ракете в момент возвращения показывают т' =

В системе координат, связанной с протоном, движущимся в направлении положительных значений оси X лабораторной системы, по формуле сложения скоростей находим

подвижная линейка. По этой линейке в направлении положительных значений оси X скользит со скоростью v стержень, длина покоя которого /. Чтобы измерить длину этого стержня в неподвижной системе координат, необходимо в некоторый момент времени этой системы отметить те точки неподвижной линейки, с которыми в этот момент совпадают концы стержня. Расстояние между этими отметками по определению является длиной движущегося стержня, в соответствии с (15.3) равная /' = / /1 — v2/c2.

4.1 Две материальные точки, покоящиеся на оси X неподвижной системы координат на расстоянии 100 м друг от друга, начинают одновременно ускоряться по одинаковому закону в направлении положительных значений оси X. Ускорение одновременно прекращается, когда скорости точек достигают значения и = (1 —2-10~4)с. Каково расстояние между точками в системе координат, в которой они покоятся?

4.5. в точках (х\, 0, 0) и (хг, 0, 0) в системе К' находятся часы А' и В'(х'2—*( = /), а в точках (х\, 0,0) и (хг, 0, 0) системы К — часы Л и В (xi — xi — l). Система К' движется относительно К в направлении положительных значений оси X со скоростью \. В момент пространственного совмещения часы В' и А показывают одинаковое время (например, t'=t=0). Каковы показания часов А к А' при их пространственном совмещении и часов В и В' при их пространственном совмещении?

В точке х потенциальная энергия убывает с ростом х и, следовательно, дЕп/дх отрицательно, а Рх= — дЕп/дх положительно, т. е. сила действует вправо — в направлении положительных значений оси X. Частица будет двигаться влево до тех пор, пока ее скорость не уменьшится до нуля, т. е. пока полная ее энергия не превратится в потенциальную. Это произойдет в точке х\. Однако в этой точке частица не сможет остаться в покое, потому что на нее действует сила, направленная вправо. Под действием этой силы частица будет двигаться вправо с возрастающей скоростью, которая достигнет максимального абсолютного значения в точке х', когда потенциальная энергия частицы будет минимальной. На отрезке (xf, xz) на нее будет действовать сила, направленная влево, которая вызовет уменьшение ее скорости до нуля в точке х^. Затем частица

На лестницу действуют сила тяжести, приложенная к центру масс, силы реакций стены и пола, приложенные к концам лестницы и направленные по нормали к соответствующим поверхностям, а также сила, приложенная к нижнему концу лестницы, которая обеспечивает равномерную скорость движения этого конца. Эта сила действует по оси X в направлении к началу координат и по модулю равна силе реакции вертикальной стены, действующей в направлении положительных значений оси X. Это следует из того обстоятельства, что нижний конец лестницы и центр масс движутся с постоянной скоростью в направлении положительных значений оси X, поэтому проекция на ось X полной силы, действующей на лестницу, равна нулю. Уравнение моментов относительно нижнего конца лестницы, принятого за начало инерциальной системы координат, имеет вид

Знак корня должен быть таким, чтобы соответствовать знаку скорости при выбранном направлении положительных значений оси z.