Направленные навстречу

тем, что при набегании на звездочки звенья цепи укладываются на зубья мгновенно. В момент укладки звенья испытывают динамические нагрузки и удары, которые увеличивают износ шарниров. Вектор скорости v шарнира цепи, направленный перпендикулярно к радиусу делительной окружности, может быть разложен на два составляющих вектора: VL — направленный вдоль ветви цепи, и vz —

Рассмотрим теперь ось, на которой закреплено симметричное тело, например маховик, вращающийся с достаточно большой угловой скоростью (ох. Ось закреплена на шарнире, являющемся, таким образом, неподвижной точкой для тела, состоящего из оси и закрепленного на ней маховика (рис. V.15). Предположим, что к противоположному концу оси в плоскости рисунка приложена сила F, стремящаяся повернуть ось с вращающимся на ней маховиком, т. е. сила, обусловливающая момент Л1, направленный перпендикулярно рисунку «от нас». Тогда легко видеть, что для того чтобы выполнялось равенство (88), угловая скорость о>2 должна быть направлена в плоскости рисунка перпендикулярно направлению оси. Но это значит, что скорость той точки оси,

Вектор р полного напряжения в точке сечения можно разложить на два составляющих вектора: ант (рис. 2.9, а). Вектор а, направленный перпендикулярно сечению, называется нормальным напряжением. Вектор т, лежащий в плоскости сечения, называется касательным напряжением. Поскольку векторы о и т взаимно перпендикулярны, зависимость между числовыми значениями напряжений р, а и т выражается формулой

Моментом силы относительно точки (центра) О называется вектор, численно равный произведению модуля силы на плечо (расстояние от центра до линии действия силы) и направленный перпендикулярно плоскости, проходящей через точку О и линию действия силы в ту сторону, откуда сила видна направленной относительно точки О против хода часовой стрелки. Если точка приложения силы F определяется радиусом-вектором г относительно точки О, то MO (F) = г X /Л т. е. момент силы равен векторному произведению вектора г на вектор F. Проекция вектора момента силы Mo (F) на ось называется моментом силы F относительно оси. Момент равнодействующей силы относительно оси равен алгебраической сумме моментов сил данной системы сил относительно этой оси.

плоскость которой совпадает с плоскостью орбиты. Прежде всего необходимо записать законы сохранения энергии и момента импульса в полярных координатах. Для этого элементарное перемещение dr разложим на два: (dr),,, перпендикулярное радиусу г полярной системы координат, и (dr)r по направлению этого радиуса (рис. 113). Первое перемещение обусловлено изменением угла ф при движении, а второе — изменением расстояния г. планеты от начала координат. Единичный вектор, направленный перпендикулярно радиусу г в сторону возрастания угла ф, обозначим еф, а в сторону возрастания радиуса — ег. Перемещение dr можно представить формулой

1.3. Векторное произведение двух векторов. Вектор- с ным произведением aXb двух векторов называется вектор с = аХЬ, направленный перпендикулярно плоскости, в которой лежат векторы а и b (рис. П.5), в ту сторону, откуда поворот от первого сомножителя ко второму на мень-ний угол виден против хода часовой стрелки, и равный по модулю площади параллелограмма, построенного на этих векторах, т. е.

на плечо h и направленный перпендикулярно плоскости, проходящей через точку О и линию действия силы, в ту сторону, откуда поворот этой плоскости под действием силы наблюдался бы в направлении движения часовой стрелки (рис. 1.38).

Вектором-моментом I пары сил (F,F') называемся вектор, равный по модулю произведению модуля одной из сил пары на се плечо и направленный перпендикулярно

где VB — вектор абсолютной скорости точки В; VA — вектор абсолютной скорости точки A; VBA — вектор скорости точки В в относительном вращательном движении отрезка А В вокруг точки А, направленный перпендикулярно отрезку АВ.

Реакцию R12 представляем в виде двух компонентов: R*M, направленный перпендикулярно звену ВС, и R"^, направленный вдоль звена ВС. Составляем уравнение моментов всех сил, действующих на звено 2, относительно точки С,

где Ass — вектор смещения точки В, направленный перпендикулярно к АВ; А/2 — деформация шатуна 2; \SBC — вектор смещения

В процессе силового расчета расстояние Ь может получиться больше длины а (рис. 5.1,б)._В этом_случае к звену / приложена уже не одна, а две реакции /'<,i2 и Fw\z, направленные навстречу друг другу и неизвестные по модулю. Именно они и представляют реальное силовое воздействие на стержень / от звена 2, а сила F^ (показанная штрихами) является лишь их равнодействующей. Таким образом, поступательная .пара вносит в уравнение две неизвестные величины.

В заключение рассмотрим вопрос о влиянии сил трения на устойчивость состояний равновесия. Прежде всего, силы жидкого трения, направленные навстречу скорости тела, всегда препятствуют удалению тела от положения равновесия; однако, поскольку эти силы стремятся к нулю вместе со скоростью, они не могут изменить направления движения тела, смещенного из положения равновесия. Поэтому в присутствии сил жидкого трения устойчивость состояния равновесия по-прежнему определяется условием, что потенциальная энергия должна иметь минимум.

где jm, /w, vm, VM — ускорения и скорости камня и Земли соответственно по отношению к «неподвижной» системе отсчета. Для наблюдателя, связанного с Землей, ускорение камня будет 1т~\~)^ Уск°Рение Земли — нуль и соответственно скорости будут vm-\-vM и нуль. Следовательно, общий импульс системы камень — Земля для земного наблюдателя равен т (&„,+ VM), или (M+m)vM (так как vm/vM = М/т). С другой стороны, так как Земля обладает ускорением —JM по отношению к «неподвижной» системе координат, то для земного наблюдателя существуют силы инерции, направленные навстречу —jM. На камень действует сила инерции mjM и на Землю — сила инерции MjM. Сумма этих сил равна (УИ+т)/^, а

Между тем, если бы в жидкости действовали только силы давления, то разность давлений на столб жидкости между двумя сечениями / и 2 должна была бы сообщать этому столбу жидкости ускорение. Так как этого не наблюдается, то, значит, на движущийся столб жидкости действуют со стороны трубы силы, направленные навстречу движению жидкости и уравновешивающие разность давлений. Такие тангенциальные силы существуют не только между внешним слоем жидкости и трубой, но и между отдельными слоями жидкости, скользящими друг относительно друга.

В процессе силового расчета расстояние Ь может получиться больше длины а (рис. 5.1, б). Е этом_случае к звену / приложена уже не одна, а две реакции FUW и Fw\z, направленные навстречу друг другу и неизвестные по модулю. Именно они и представляют реальное силовое воздействие на стержень / от звена 2, а сила F\z (показанная штрихами) является лишь их равнодействующей. Таким образом, поступательная .пара вносит в уравнение две неизвестные величины.

Для контроля головки рельса используют преобразователи с углом призмы 47° и развернутые относительно оси симметрии рельса под углом 33°. Дефекты шейки рельса определяют преобразователями с углом призмы 30°, которые излучают ультразвуковые колебания, направленные навстречу друг другу, и устанавливаются с таким расчетом, чтобы каждый преобразователь принимал сигнал, излучаемый другим преобразователем и отраженный от дна рельса (донный импульс). По наличию и интенсивности сигнала проверяют акустический контакт и исправность искательной системы.

Его основным элементом является втулка 2, герметично закрепленная на валу насоса и имеющая две направленные навстречу друг другу винтовые нарезки 3. При вращении вала втул-ка работает как винтовой насос, поэтому в, заполненном жидкостью (маслом) зазоре между втулкой и корпусом 1 возникает перепад давления, препятствующий выходу уплотняемой среды (газа) наружу. На рис. 3.42 приведен вариант конструкционного' исполнения такого уплотнения. Имеющиеся внутри корпуса каналы 2 позволяют использовать возникающий перепад давления масла для того, чтобы организовать его циркуляцию и отвести выделяющееся в зазоре тепло через сребренный корпус / в окружающее пространство. Гибкое крепление 3 втулки позволяет ей за счет гидродинамического эффекта компенсировать биения вала и сохранять равномерным кольцевой зазор, что повышает эффективность втулки как винтового насоса. Креме того, в конетрукции предусмотрено стояночное уплотнение 4, автоматически закрывающееся при повышении давления под ним при остановке насоса. Авторы этого уплотнения считают, что оно имеет ряд неоспоримых достоинств — неограниченный срок службы, так как нет контакта между рабочими поверхностями, отсутствие протечек масла и, следовательно, обслуживающих систем, простота и дешевизна конструкции. В качестве слабого места этого уплотнения можно отметить гибкое крепление втулки, выполненное из радиа-ционно-стойкого резиноподобного материала. При длительной работе возможно появление усталостных трещин и надрывов. В дальнейшем намечено предусмотреть гибкое крепление из металлических сильфонов, что значительно повысит надежность уплотнения.

В случаях большой интенсивности лазерного излучения, особенно при импульсном режиме работы лазера, имеют место явления двухфотонного поглощения, состоящие в том, что молекула одновременно поглощает два фотона и переходит в энергетическое состояние, энергия которого равна сумме энергий двух падающих фотонов. Исследование спектров флуоресценции и поглощения подобных систем открывает новые возможности, которые были исключены при использовании обычного источника света. Так, если систему атомов или молекул освещать двумя лазерами, обеспечивающими излучения на частотах v^ и v2, направленные навстречу друг другу, а частицы при этом перемещаются со скоростью v вдоль линии распространения лучей, то будут наблюдаться новые волны, одна с частотой v2 (I — vie) и другая с частотой v2 (I + vie). При достаточно высоких интенсивностях лазерных лучей двухфотонное поглощение приведет систему в состояние с энергией h (va + v2) -f-+ h(v1 — v2) v/c. Видно, что доплеровское уширение имеет

Пар от парогенератора высокого давления с ТЭЦ № 9 Мосэнерго по паропроводу попадает в верхний пакет. Пар во входном пакете предварительно подогревается и поступает в нижний опытный пакет, где испытываются трубы из новых марок стали. Топка стенда имеет две горелки, направленные навстречу друг другу. В ней сжигается природный газ, поступающий из городской газовой сети. При испытаниях на стенде обычно имитируется базовой режим работы парогенератора, но можно воспроизводить и переходные режимы работы.

При работе форсунки на вязком топливе на внутренних стенках возникают силы трения, направленные навстречу скорости течения. Момент внешних сил вызывает уменьшение момента количества движения, который на входе в сопло будет меньше, чем на входе в камеру закручивания.

Исследование компоновки электрофильтра на рис. 7-7,а на моделях показало, что при столь сложной и неудачной конфигурации газопроводов даже при установке двух упомянутых решеток равномерность в корпусах электрофильтра получается недостаточной (рис. 7-8,а). Так, для корпуса / степень заполнения составляет я?! =0,53, а для корпуса // т2 = 0,78. Поток, растекаясь по решеткам, остается направленным по оси диффузора и проходит вверху электрофильтра, в то время как низ остается незаполненным и в некоторой его части образуются потоки, направленные навстречу общему движению газа.