Направленной перпендикулярно

дикулярно оси хх и равна Q= 100 н, угол наклона плоскости / равен а = 20°, коэффициент трения ползуна k о плоскость / равен f = 0,2. Требуется найти величину силы Р, направленной параллельно линии хх, которая поддерживает заданное равномерное движение ползуна k.

по радиусу колеса 2, и силы Т7^, направленной параллельно оси колеса 2:

После несложных преобразований получим окончательный вид формулы к. п. д. наклонной плоскости при подъеме груза силой, направленной параллельно наклонной плоскости:

Подъем груза винтом, ввинчиваемым в гайку, аналогичен подъему по наклонной плоскости груза Q силой Р, направленной параллельно основанию наклонной плоскости (рис. 403, а). Установим связь между величинами сил Q и Р.

Подъем груза винтом, ввинчиваемым в гайку, аналогичен подъему по наклонной плоскости груза Q силой Р, направленной параллельно основанию наклонной плоскости (рис. 3.23, а). Установим связь между величинами сил Q к Р.

• Действие осевой силы, вызываемой винтом, ввинчиваемым в гайку, аналогично подъему по наклонной плоскости груза т движущей силой Ft, направленной параллельно основанию наклонной плоскости. Рассмотрим связь между силами Fa и Ft на примере винтовой пары с прямоугольной резьбой (рис. 3.21, а). Груз m можно рассматривать как элемент гайки, к которому условно при-

направленной параллельно оси РГЪ+РЪ- (22.92)

дикулярно оси хх и равна Q = 100 «, угол наклона плоскости I равен а = 20°, коэффициент трения ползуна k о плоскость / равен / = 0,2. Требуется найти величину силы Р, направленной параллельно линии хх, которая поддерживает заданное равномерное движение ползуна k.

Если брус нагружен силой, приложенной к некоторой точке сечения с координатами zp и Ур и направленной параллельно оси бруса, как показано на рис. 143 а, б, то в любом его поперечном сечении возникнут три внутренних силовых фактора: нормальная сила N и изгибающие моменты _Мг и Му

располагать на линии, проходящей через центр шкива и направленной параллельно хорде, стягивающей концы колодки (фиг. 79). При этом кривая распределения давлений будет симметрична относительно оси х—х.

Нагрузку на вал от цепной передачи приближенно принимают направленной параллельно ведущей ветви цепи и равной окружной силе, умноженной на коэффициент, зависящий от положения передачи (для горизонтальной передачи 1,15, для вертикальной 1,05).

Если провести плоскость, содержащую оси 00t и 00;}, то в сечении профили барабанов, находящиеся в соприкосновении с роликом 2, являются дугами а — а окружности радиуса г„. Ролик 2 вращается вокруг оси 3, которая вместе с роликом 2 может поворачиваться вокруг оси, направленной перпендикулярно к плоскости, содержащей оси 01 и 05. Передаточное отношение н51 определяется по формуле (7.18), а пределы передаточного отношения — выражением (7.20).

направленной перпендикулярно к оси движения этой поступательной пары. Пусть уравновешивающая сила Fy направлена по линии т — т. Величина силы Fy определится из уравнения (13.22).

ных кинематических пар Ог, 02 и В. Вторая группа II класса составлена из звеньев 3 и 5, одной вращательной кинематической пары ? и двух поступательных кинематических пар с осями ?—? и q — q. Расчет необходимо вести, начиная со второй группы II класса. В этой группе нагруженным силойF3 является звено 3. Звено 5 как фиктивное не нагружено. Таким образом, звено 3 находится под действием силы F3, реакции F96, направленной перпендикулярно к оси /'—t' направляющей, и реакции Fso, направленной перпендикулярно к оси q — q. Для определения реакций FM = F8U и F3a воспользуемся уравнением сил, действующих на группу 3—5,

5°. Переходим к рассмотрению кулачкового механизма (рис. 26.21) с коромыслом 2, вращающимся вокруг оси Е. Угол давления О в этом механизме образован нормалью п — ли составляющей /*" силы F, направленной перпендикулярно к направлению ЕВ коромысла 2.

Любое из двух уравнений, взятое отдельно от другого, является лишь необходимым условием равновесия, но не достаточным (представьте себе, что равнодействующая оказалась направленной перпендикулярно одной из осей), а оба уравнения вместе — уже достаточное условие того, что F;s=0 и система уравновешена.

Заметим, что при а=90° значение cos a=cos 90°=0 и W=0, т. е. работа силы, направленной перпендикулярно перемещению точки, равна нулю.

Представим себе пучок заряженных частиц, попадающих в ту часть пространства, где действует однородное магнитное поле с индукцией В, направленной перпендикулярно к движению пучка. Частицы будут отклоняться, и радиусы кривизны их траекторий можно определить из соотношения Bp = (c/q)Mvt, где vt — составляющая их скорости в плоскости, перпендикулярной к В. Если мы исследуем пучок в какой-то момент, например после поворота на 180°, то обнаружим, что он рассеялся в плоскости движения (т. е. в плоскости чертежа на рис. 4.11), потому что у разных частиц с разными массами и скоростями будут различны и радиусы кривизны траекторий.

Указанные недостатки устраняются при использовании метода взаимного вдавливания под нагрузкой двух цилиндрических образцов диаметром 9,5 мм и длиной 40 мм. При определении горячей твердости методом взаимного вдавливания два цилиндрических образца, изготовленных из испытуемого материала, сжимают при высокой температуре силой Р, направленной перпендикулярно их осям (рис. 57). Мерой твердости является отношение величины нагрузки к площади поверхности контакта образцов.

Если провести плоскость, содержащую оси OOj и 005, то в сечении профили барабанов, находящиеся в соприкосновении с роликом 2, являются дугами а — а окружности радиуса rz. Ролик 2 вращается вокруг оси 3, которая вместе с роликом 2 может поворачиваться вокруг оси, направленной перпендикулярно к плоскости, содержащей оси 01 и 05. Передаточное отношение н51 определяется по формуле (7.18), а пределы передаточного отношения — выражением (7.20).

5°. Переходим к рассмотрению кулачкового механизма (рис. 26.21) с коромыслом 2, вращающимся вокруг оси Е. Угол давления $ в этом механизме образован нормалью п — пи составляющей F'- силы F, направленной перпендикулярно к направлению ЕВ коромысла 2.

После замены сил инерции отдельных материальных точек звена результирующей силой инерции Р{,, направленной перпендикулярно АВ, необходимо найти точку ее приложения или расстояние от оси вращения, где приложена эта сила. Точку /С, через которую проходит равнодействующая тангенциальная сила инерции, можно найти из уравнения равенства моментов от элементарных тангенциальных сил инерции и от их равнодействующей